Ызбекистон Республикаси Олий ва Ырта махсус таълим вазирлиги Андижон Давлат Университети Умумий физика кафедраси

3. Абсолют эластик жисмларнинг урилиши.
Жисмлар урилиши натижасида уларнинг ички энергияси ызгармаса, уларда деформация иши учун энергия сарфланмаса, бундай урилиш абсолют эластик жисмларнинг урилиши дейилади. Бундай урилишда потенциал энергияга айланган кинетик энергия яна =айта кинетик энергияга айланади. Макроскопик жисмларда бундай щолат учрамайди, лекин унга я=ин щодисалар учрайди. Бу фил суягидан ва пластмассадан ясалган шарларнинг урилишида кузатилади.
Атом, молекула ва элементар зарралар щаракати квант =онунига быйсунади. Уларнинг щолатлари ва уларга мос энергия =ийматлари дискрет =ийматларни =абул =илади. Шу сабабли урулувчи жисмлардаги кинетик энергия зарранинг бир мувозанатдаги энергиясидан унга я=ин =ыз\алган щолатдаги энергиясига ызгартиришга етарли былмаса, зарралар абсолют эластик уриладилар. Агар зарраларнинг кинетик энергияси бир заррани ёки иккала заррани =ыз\олган щолатга ытказишга етарли былса, кинетик энергиянинг бир =исми сарфланиб, уларнинг кинетик энергиялари камаяди. Бу щолда зарраларнинг урилиши ноэластик былади. Соддалик учун m₁ ва m₂ массали ва тезликлари мос равишда v₁ ва v₂ урилишни =арайлик. Бунда тикланиш коэффициенти 1 была
ди. Эластик жисмларнинг урилишида =исилиш фазаси деб атаса быладиган биринчи фазанинг охирида щар иккила жисмнинг тезлиги ноэластик урилишдагидек бир хил былади.
Демак, биринчи жисм тезлигининг ызгариши u-v₁ ва иккинчисиники эса u-v₂ былади. Иккинчи фаза (тикланиш фазаси) давомида жисмлар тыла эластик былганлиги ва деформация бутунлай йы=олиб кетганлиги сабабли жисмларнинг ызаро реакция импульслари худди биринчи фазасидек былади ва жисмлар тезликларининг ызгаришлари щам иккинчи фаза давомида биринчи фаза давомидагидек былади. Шу сабабли урилиш охирида биринчи жисм тезлигининг тыла орттирмаси 2(u-v₁), иккинчи жисмники эса, икки 2(u-v₂ ) былади; уларнинг урилишдан кейинги тезликлари
v₁’v₁2(u-v₁)2u-v₁;
v₂'v₂2(u-v₂)2u-v₂ (1)
былади. (1) ифодалардаги u ырнига ноэластик урилишдаги
(2)
=ийматини =ыйиб, кейинги тезликлар учун
(3)
ифодаларни оламиз.
(3) ифодани импульс са=ланиш =онуни
m₁v₁m₂v₂m₁u₁’m₂u₂’ (4)
ва энергия са=ланиш =онунидан
(5)
фойдаланиб, шарларнинг урилишдан кейинги тезликлар v₁' ва v₂' топиш мумкин.
Хусусий щолда шарларнинг массаcи тенг былса (m₁m₂, шарлар ыз тезликларини айри бошлайдилар.
v₁’v₂ ва v₂’v₁
Агар урилишгача биринчи жисм тинч турган былса, (v₁’0) урилишдан сынг щаракатдаги жисм тыхтайди, Тинч турган жисм эса, урилувчи жисмнинг тезлиги (v₁'v₂) билан щаракатлана бошлайди.
Тинч турган жисмнинг массаси m₂ урулувчи жисм массаси m₁ дан жуда катта (m₂>>m₁) былса, унда =ыз\олмай турган катта жисм тинч щолатини са=лаб =олади, унга урилган кичик жисм аввалги тезлиги билан сапчиб ор=ага =айтади (v₂0, v₁’-v'). Урилиш жараёнининг давомийлиги (ва=ти) масаласи маълум ащамиятга эга. Герц (1881 й) эластиклик назариясига асосланиб урилиш пайтида жисмларнинг деформацияланиши назариясини таклиф этди ва бу назарияда урилиш ва=ти масаласини щам щал этди. Масалан диаметри 2,5, нисбий тезликлари 7 смc былган иккита жез шарчаларининг урилиш ва=ти та=рибан 0,0002 секундгача, тезлик 7мс былганда эса 0,0001 с давом этиши ани=ланди. Гамбургер (1886 й) ва рус тад=и=отчилари Нелюбов (1902 й) щамда Динникларнинг (1909 й) тажрибалари пылат шарлар учун Герц назариясига мос келадиган натижалар берди, кам эластик ва ноэластик жисмлар учун Герц назариясини тадби= этиб былмайди.