А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

1.6. Кристалларни устириш
М оддани н г кристалл б^лм аган \о л ати д а н (сую к^и к, газ, 
ам орф ) кристал х щ а т и га (ф азасига) утиш и ж араён и кристалл а - 
ниш деб аталади. 
К ристаллан иш
бош л ан и ш и учун ^тиш
хрлатида 
турган 
моддада 
(туйинган 
эритм а, 
совутилган
22

---

коти ш м а ва \.к .) термод^инамик мувозанат б узили ш и зарур. 
К ристаллан иш ж араён и да аж раб чик,кан и сси к/ш к м икдори 
кр и стал л ан и ш н и н г яш и р и н иссикдиги деб ном лан ади. М одда 
кри сталлани ш и учун сую лиш температурасидан паст тем п ера- 
турагача совути лиш и керак. Харорат маълум бир кр и ти к 
Кийматига 
етганда моддада кристал булакчалар пай до була 
бош лай ди . Бу к р и ти к тем пература модданинг тар к и б и га, унда- 
ги б егон а зар р ал ар н и н г зи чли гига, модда соли н ган и д и ш н и н г 
девори \о л а ти га ва б ош ц а бир цатор омилларга боглик- А йрим
тоза м еталларни сую лиш температарасидан и к к и м арта паст 
тем пературагача совутилса \а м кристалланмай к;олаверади.
Катта монокристалларни туйинган эритмалардан устирилади. 
Уларга одатда кичкина «кармок» кристалчаси туш ирилади ва аста 
секинлик билан ю корига кутарилади. Бу усул кристални тагликка 
КУйиб 
устириш дан кура яхш и натижалар беради. Х озирги пайтда 
кристалларни устцриш нинг тигелсиз, Чохралский, эпитаксиал 
усуллари кулланилади.
1.7. Полиморфизм
Катти к, жисмлар турли температура ва босимларда турлича 
кристалл тузилишга эга булиши мумкин. Бу щ цисани полимор­
физм деб аталади. М асалан, углерод (карбон) атомлари олмос 
куринишида \а м , ф а ф и т куринишида нам булиши мумкин. Бу и к­
ки кристал тузили ши бир — биридан физик хоссалари ж и\атидан 
кескин ф арц цилади. Кубик тузилишга эга булган олмос жуда 
Катти к, ш аф ф оф кристал, гексагонал тузилишли, ф а ф и т эса мурт 
ва ёрурлик утказмайди. Ушбу моддалар бир кристалл тузилишдан 
иккинчисига утиши учун маълум бир шароит (температура ва бо- 
сим) булиши зарур. Ундан таш кари, угиш ж араёнида атомлар 
энергетик тусикни енгиб утишлари зарур- Агар энергетик тусик 
етарлича катта булса, бундай утиш таш ки таъсирсиз содир 
булмаслиги хрм мумкин. Масалан, олмос 7>1500° К  ва р=108 Па 
булган шароитда баркарор фазада булади, лекин, агар биз олмос- 
ни атмосфера босими ва хона температурасига утказиб куйсак 
Хам, у ф аф и тга айланиб колмайди. Олмос нормал ш ароитда хам 
узок вакт сацланиш и мумкин. Полиморф узгаришлар натижасида 
кристалла кимёвий богланиш тури узгариши мумкин. Оддий ша­
роитда ковалент богланган Si ва G e ярим утказгичлари юк,ори б о­
симларда металл богланиш ли криста! тузилишга утиши мумкин.
23

---

1.8. К ристалларда рентген нурлари дифракцияси
Кристалл панжараси тузилиш ини 
бевосита катталаштириб тасвирга ту- 
ш ириш кам \олатлардагина мумкин.
Ш унинг учун кристалл панжараси ту­
зилиш ини урганишда рентген нурла- 
рининг кристал панжарадаги диф рак- 
циясидан 
фойдаланилади. 
Тулк,ин 
узунлиги катта булган нурлардан \ам
фойдаланиб булмайди, чунки диф рак- 
цияни кузатиш учун тулк;ин узунлиги 
диф ракцион панжара даври чамасида 
булиши лозим. Кристалл панжарасидаги рентген нурлари ди- 
ф ракциясини эн г содда к;илиб биринчи марта У. Брегг ва Г. А. 
Вулфлар туш унтириб бериш ди. Рентген нурлари кристалга туш- 
гач, улар турли атом текисликларидан кайтадилар ва рентген нур- 
лари н ин г йул ф арки тулк;ин узунлигига каррали булганида д и ­
ф ракцион максимумлар, яъни ёруг нукгалар пайдо булади. Агар 
кристалдаги икки текислик орасидаги масофа d га тенг булса, на 
рентген нурлари 0 бурчак остида тушса, у \о л д а 1. 12- чизмада 
курсатилганидек икки н урнинг йул фарк;и. 2Д иф ракцион максимум шарти эса,