1999 yil 16 martda olingan

^{Xususiyatlarini tahlil qilish - FRITIOF modeli Ts asosida bir snaryadli nuklonga p = 4,2 GeV/c impulsda o'zgaruvchan tokning o'zaro ta'siridan mezonlar va protonlar. Baatar¹), A. I. Bondarenko), R. A. Bondarenko2), B. Ganxuyag, E. N. Kladnitskaya,}

A. A. Kuznetsov, O. V. Rogachevskiy, G. P. Toneeva va V. V. Ujinkiy nomidagi Birlashgan yadroviy tadqiqotlar instituti, Dubna, Moskva viloyati, 141980 Rossiya

1999 yil 16 martda olingan

Xulosa. Har bir snaryad nukloniga p= 4,2 GeVic impulsdagi pC, dC, aC va CC oʻzaro taʼsiridan kelib chiqqan mezon va protonlarning oʻrtacha koʻpligi va bu zarrachalarning kinematik oʻzgaruvchilardagi taqsimoti keltirilgan. Ushbu eksperimental taqsimotlar FRITIOF modeli asosida olingan tegishli bashoratlar bilan taqqoslanadi. Ushbu tahlilda FRITIOF versiyasi bizning eksperimental ma'lumotlarimizni qoniqarli tarzda tavsiflashi ko'rsatilgan. 2000 MAIK "Nauka/Interperiodica".

1.KIRISH

Adron-yadro mexanizmini ochib berish uchun. va yadro-yadro o'zaro ta'siri, eksperimental natijalar tez-tez kaskad-bug'lanish modeli (CEM), kvark-glyuon torlari modeli (QGS modeli, QGSM deb ham ataladi) va FRITIOF modeli kabi mavjud nazariy modellarga asoslangan bashoratlar bilan taqqoslanadi. .

Energiya diapazonida snaryad nukloniga 2-5 GeV. Yadro-yadro to'qnashuvi an'anaviy ravishda CEM asosida tahlil qilingan. Ushbu model mavjud eksperimental ma'lumotlarni sifat jihatidan tavsiflaydi, ammo miqdoriy tafovutlar mavjud. Xususan, CEM mahsulot pionlarining ko'ndalang momentini kam baholaydi va ularning ko'pligini oshirib yuboradi [1-4].

Umuman olganda, AC o'zaro ta'siri bo'yicha eksperimental ma'lumotlarni QGSM bashoratlari bilan taqqoslash zavod kelishuvini ko'rsatdi [5-7]. Shu bilan birga, eksperimental ma'lumotlar va bashoratlar o'rtasida jiddiy tafovutlar mavjud. Ushbu model ATA o'zaro ta'sirining xususiyatlarini tavsiflashda aniqlangan [8]. FRITIOF [9] deb ataladigan yana bir mashhur model mavjud. Ushbu model yuqori energiyalarda keng qo'llaniladi, lekin odatda oraliq energiyalarda muvaffaqiyatsizlikka uchraydi, chunki kvant simlarini yaratish va parchalanish tushunchasi ushbu energiya mintaqasida qo'llanilmaydi. Kinematik cheklovlarni aniq hisobga olgan holda va nuklonlarning Fermi harakatini Lorents invariant usulida qo'shish orqali [10], quyida ko'rsatilganidek, model qo'llanilmaydigan rasmiy chegarani kamaytirish va qoniqarli tavsiflash mumkin bo'ladi. yadro va yadro o'zaro ta'sirining asosiy xususiyatlari.

1) Mo'g'uliston Fanlar akademiyasi Fizika-texnika instituti, Ulan-Bator, Mo'g'uliston. 2)O‘zbekiston Fanlar akademiyasi Yadro fizikasi instituti, pos. Ulug‘bek, UZ-702132, Toshkent, O‘zbekiston Respublikasi.

Ushbu tadqiqotda AC o'zaro ta'siridan kelib chiqadigan protonlar va i mezonlar haqidagi eksperimental ma'lumotlar FRITIOF modelining o'zgartirilgan versiyasida tahlil qilinadi.

2. EXPERIMENTAL MA'LUMOTLAR

Ushbu tahlilda foydalanilgan ma'lumotlar Birlashgan yadroviy tadqiqotlar instituti (JINR, Dubna) qoshidagi Yuqori energiyalar laboratoriyasida o'rnatilgan va protonlar, deytronlar, alfa zarralari va tezlashtiruvchi uglerod yadrolari bilan nurlangan 2 m propan pufak kamerasidan olingan. JINR sinxrofazotroni tomonidan snaryad nukloniga 4,2 GeV/e impuls. Hozirgi vaqtda propanda sodir bo'lgan voqealarning yakuniy statistik ma'lumotlari olingan.

Propan kamerasida engil yadrolar duchor bo'lgan o'zaro ta'sirlarning umumiy ansambllarida uglerod yadrolari, pC, DC, aC va CC bilan elastik bo'lmagan o'zaro ta'sirlar [11] da ajratilgan. Biroq, [11] dagi mezonlar yadro-uglerod hodisalari umumiy sonining taxminan 70% ni ajratib turadi, ular Ap va AC o'zaro ta'sirlari va propan molekulasidagi proton-uglerod nisbati uchun ma'lum kesmalardan foydalangan holda baholanadi. Qolgan o'zaro ta'sirlar tegishli og'irliklarni kiritish orqali statistik jihatdan Ap va AC hodisalariga bo'lingan. Og'irliklar shunday aniqlanganki, uglerod va vodorodda sodir bo'ladigan hodisalar soni elastik bo'lmagan o'zaro ta'sirlar uchun ma'lum kesimlar asosida kutilgan raqamlarga mos keladi [12]. Ikkilamchi zarralar soni va ularning taqsimlanishi kameraning optik o'qi yo'nalishiga yaqin yo'nalishda (kuchli eğimli izlar) chiqariladigan o'tkazib yuborilgan zarralar va momentini aniqlab bo'lmaydigan zarralar uchun tuzatishlar kiritish orqali aniqlandi. ularning izlarining kichik uzunligi. Bundan tashqari, momenti 0,5 GeVie dan ortiq bo'lgan barcha musbat zaryadlangan zarralar

1063-7788 / 00 / 6305-0839 $ 20.00 2000 MAIK "Nauka / Interperiodica"

Ushbu zarrachaning proton yoki 'mezon bo'lish ehtimolini aniqlaydigan og'irliklar tayinlangan (0,5 GeV/c dan past moment uchun proton va mezonlar ushbu zarrachalarning izlari bo'ylab ionlanish orqali ishonchli tarzda aniqlanadi).


hodisasi hadron a ning ba'zi bir yadro ichidagi nuklon (a + Na+ N₁) bilan birinchi to'qnashuvi. Shunga o'xshash tenglamalar ikkinchi to'qnashuv uchun ishlatiladi (a + N₂ a" + N₂), lekin (4) dagi shart, bu holda, shart bilan almashtiriladi.


Yadro propan o'zaro ta'sirining to'liq to'plamiga kiritilgan eksperimental ma'lumotlarni tuzatish tartibining tafsilotlari [11] da tasvirlangan. [1, 6, 7, 13, 14] da bo'lgani kabi, biz mezonlar va ishtirokchi protonlarning ko'pligi va tarqalishini o'zgartirilgan FRITIOF modelining bashoratlari bilan taqqosladik. Ushbu taqqoslashdan biz bug'lanish protonlarini (p < 0,3 GeV/e) va snaryad parchalarini (p > 3 GeV/e: 0 < 4 °) chiqarib tashladik.