1999 yil 16 martda olingan

(5)


Natijada, ko'ndalang impuls o'tkazmalari past bo'lgan taqdirda, adron a massasi ketma-ket to'qnashuvlarda barqaror ravishda oshadi.


Xuddi shu yondashuv yadro yadrolari to'qnashuvini taqlid qilishda qo'llaniladi, bu erda ko'rib chiqilayotgan reaktsiyalar sxematik tarzda a + b a" + b" shaklida ifodalanadi. P va P dagi taqsimotlar avvalgi shaklda olinadi, shu bilan birga bu o'zgaruvchilarning ruxsat etilgan diapazonlari quyidagicha aniqlanadi.


FRITIOF MODEL


FRITIOF modeli [9] ikki tanani qabul qiladi


[PP [P, PJ.


(6)


Transvers-momentum almashinuvidagi taqsimot. to'qnashuvchi nuklonlar orasidagi shaklda olingan


dW= bo'l prdpr. B= 6,7 GeV/c.


Bu erda foydalanilgan model versiyasida biz asl FRITIOF modeliga quyidagi o'zgartirishlarni kiritdik (shuningdek [15] ga qarang):


E + E₂ = E + E₁ = √√Subs


Tinchlik baliq Tinchlik + P = 0.


(1)


(i) qo'zg'atilgan nuklonlarning massa spektrining pastki chegarasi 1,1 GeV ga o'rnatildi. (ii) Massasi 1,7 GeV dan kam bo'lgan torlarning ikki tanali parchalanishida izotrop g'avvos.


0 = P +Pr


Bu erda E va E, (E va E,,) a va b (a' va b') boshlang'ich (yakuniy) adronlarning energiyalari, pa va ph esa mos keladigan bo'ylama impuls komponentlari (impulsning proyeksiyalari). o'zaro ta'sir o'qi). Belgining qolgan qismi aniq. Birinchi ikkitasining yig'indisi va farqini olish


zarrachalar kuchi ipning dam olish ramkasida taqlid qilinadi.


(iii) To'qnashuvchi nuklonlar orasidagi zaryad almashinuvi


ikki uchli diffraktsiyaning 50% holatlarida qabul qilingan. (iv) To'qnashuvchi nuklonlar orasidagi ko'ndalang impuls almashinuvining o'rtacha kvadrati 0,15 GeV/c².