Umumiy fizika kursi (ii-tom)

т у л ­
цин зонаси
деб юритиладиган со­
дада майдоннинг манзараси бир оз 
соддароц булади.
Диполнинг йуналишини сферик 
сиртнинг уци деб цабул цилиб 
(350- раем), шу уцца нисбатан сфе­
ра устида параллеллар ва меридианлар утказамиз. У вацтда 
истаган нуцтада электр майдоннинг Е кучланганлиги меридиан- 
га утказилган уринма буйлаб, магнит майдоннинг Н кучлан­
ганлиги эса параллелга утказилган уриима буйлаб йуналган 
булади. Магнит ва электр майдонлар кучланганликларининг 
циймати экватордан цутбга томон борган сари камая боради; 
диполь уцининг давомида ётган нуцталарда иккала кучланган­
лик дам нолга тенг булади; экваториал содад& ётган нуцталар­
да кучланганликларнинг цийматлари энг катта булади. Шунга 
мувофиц равишда, сочплаётган энергия оцимининг зичлиги дам 
энергия диполнинг уцига нисбатан цандай 0 бурчак остида со- 
чилаётганлигига боглиц булади. Бу богланиш 3 51-раемда век­
тор диаграмма долида тасвирланган. Диполдан узоцлашган 
сари (яъни сферанинг радиуси ортган сари) кучланганликлар 
камая боради. • 
Э лект р майдоннинг
маълум бир нуцтадаги Е 
куч ла н га н ли ги магнит майдоннинг худди шу нуцтадаги
Н 
кучла н га нлиги га перпендикуляр
эканлигини ва Е дамда Н 
векторлар сферанинг радиусига, яъни тулцин тарцалаётган
350- раем. Диполнинг 
тулцин 
зоиасида Е ва Н векторларнинг 
йуналиши.

---

йуналишга перпендикуляр эканлигини кайд килиб утиш му-
димдир. Агар диполда электр юритувчи куч 
%
куйидаги конун 
билан узгарса:
%
= go sin 
lot,
(бу ерда ш — тебранишларнинг циклик частотаси), у вактда 
майдон кучланганлиги Е дам фазонинг дар бир нуктасида худ­
ди ушандай ю частота билан, ле­
кин фаза буйича бир оз кечикиб, 
даврий равишда узгариб туради. 
Текширилаётган нукта диполдан 
Канча узокда ётса, кучланганлик- 
нинг 
фаза 
буйича 
кечикиши 
шунча катта булади. Кучланган­
лик узгаришининг бундай кечи- 
кишига электромагнит майдон­
нинг чекли 
v
тезлик билан тар- 
Калиши сабаб булади. Шундай 
килиб, диполь атрофида сферик 
электромагнит тулкин досил бу­
лади. Диполь билан берилган 
нукта орасидаги масофани 
г
ор­
кали белгиласак, Е векторнинг тебранишлари куйидагича ифо­
даланади:
с- 
£ 0sin$ . 
( ,
r \
£ nsin{> 
. e f t
r \
Е
= J L _ sin 
w(t -
- ) =
Sin 2u (T -
бу ерда 
T —
давр, X — тулкин узунлиги, В- — кутбий бурчак 
(350- раем).
Электромагнит тулкинни унинг таркалиш йуналишида икки­
та узаро перпендикуляр текисликларда ётган иккита синусои­
да оркали ифодалаш мумкин. Бу синусоидалардан бири электр 
кучланганлик вектори Е нинг, иккинчиси эса магнит кучлан­
ганлик вектори Н нинг тебранишларини тасвирлайди. Бушлик- 
да иккала векторнинг тебраниш амплитудалари микдоран бир- 
бирига тенг булади (албатта, агар Е электростатик бирликлар 
системасида, Н эса электромагнит бирликлар системасида ул- 
чанган булса); иккала вектор бир хил фазада тебранади (352- 
гг раем). Тулкин таркалаётган йуналишни парма коидасидан 
фойдаланиб топиш мумкин: агар парманинг дастасини Е век- 
тордан Н векторга караб бурасак, у долда парманинг илгари- 
ланма даракати йуналиши тулкин таркалаётган йуналишни 
курсатади (352-# раем).
Герц уз тажрибаларида узунлиги тахминан 60 
см
булган 
электромагнит тулкинлар досил килган. Герц бу тулкинларнинг
351- раем. Н урлан иш интенсивли- 
гининг бурчакка 6of.ihk равиш да 
таксимланиши.

---