Umumiy fizika kursi (ii-tom)

■О-
6)
У 
(
352- раем. Электром агнит тулцин.
металл кузгулардан цайтишини, парафиндан ясалган призмада 
синишини, шунингдек, интерференция зодисасини кузатган. Бу 
тажрибаларнинг ^аммаси узгарувчан электромагнит майдон 
чекли тезликли тулцин долида тарцала олишини ишонарли 
1
^и- 
либ курсатиб берди.
247-§, Электромагнит тулцинларнинг тарцалиш тезлиги. 
Электромагнит тулцинларнинг тезлиги жуда катта булганлиги 
туфайли, уни бевосита тажриба йули билан аниклаш анча 
цийин.
Герц бу тезликни билвосита йул билан, яъни электромаг­
нит тулциннинг X узунлигини улчаш йули билан аницлаган; 
вибраторнинг сигими ва узиндукцияси билан белгиланадиган 
Т
даврни билган золда Герц 
v
тезликни
V
к»
X
Т '
( о
' L
муносабатдан зисоблаб топган.
Тулцин узунлигини улчашда Герц бир-бирига царама-царши 
йуналган тулцинларнинг интерференцияси вацтида пайдо бу­
лувчи тургун электромагнит тулции- 
лардан фойдаланган. Герц тарцалаёт- 
ган тулнинни металл кузгудан цайта- 
риш усули билан бир-бирига царама- 
царши йуналувчи тулцинларни зосил 
цилган.
Тургун тулциннинг интенсивлиги 
сезиладиган даражада булиши учун 
маълум йуналиш буйлаб тарцалувчи 
электромагнит тулцин билан тажриба
утказиш лозим. Бундай „йуналувчан11 (маълум йуналиш буй­
лаб тарцалувчи) электромагнит тулцин 353-раемда тасвирлан­
ган схема ёрдами билан осонгина зосил цилинади. Диполнинг 
учцун оралиги учлари бир-бирига раемда курсатилгандек ци­
либ уланган иккита параллел сим орасида булади. Электро­
магнит майдон асосан симлар орасида булиб, симларнинг узида 
эса утказувчанлик токлари зосил булади. Симнинг 
ab
участкаси
353- раем. Тургун эл ектр о ­
магнит тулцинлар х>осил ци­
лиш.

---

унга бориб етган тулкинларни кайтарувчи кузгу урнини босади. 
Натижада бу симлар билан чегараланган содада тургун тул- 
кинлар пайдо булади; бу тулкинларнинг тугун ва дунгликлари- 
нинг вазияги тажрибада аницланади. Симлар орасига даракат- 
чан контактли 
А
разряд трубкасинн жойлаштириб, сунгра бу 
трубкани симлар буйлаб жилдирган вактда унинг уктин-уктин 
шуълаланишини кузатиш мумкин. Электр кучланганлиги дунг- 
ликка эга булган жойларда трубка жуда кучли шуълаланади; 
электр кучланганлиги тугунларга эга булган жойларда эса 
трубка деч шуълаланмайди. Кунши тугунлар ёки кушни дунг- 
ликлар орасидаги масофа тулкин узунлигининг ярмига тенг 
булади. Магнит кучланганликнинг тугун ва дунгликларини 
гальванометрга уланган рамка ёрдами билан пайкаш мумкин. 
Бунинг учун рамкани, юкорида килинганидек, симлар буйлаб 
кучириб, узгарувчан магнит майдоннинг рамкага курсатадиган 
индукцион таъсирини кузатиш керак. Бу кузатишлар магнит 
кучланганликнинг дунгликлари электр кучланганликнинг тугун- 
ларига тугри келишини ва, аксинча, электр кучланганликнинг 
дунгликлари магнит кучланганликнинг тугунларига тугри ке­
лишини- курсатади. Тулкинни кайтарувчи 
ab
кузгуда электр 
кучланганликнинг тугуни ва магнит кучланганликнинг дунглиги 
кузатилади. Бундан куйидаги хулоса чикади: металл сиртдан 
электр кучланганлик векторининг тебранишлари кайтган вакт­
да ярим тулкин йукотилади, магнит кучланганлик векторининг 
тебранишлари кайтган вактда эса ярим тулкин йукотилмайди.
Агар тебраниш даври 
Т
маълум булса, тугунлар орасидаги 
масофадан тулкин узунлиги (X) ни аниклаб, (1) формуладан 
электромагнит тулкинларнинг 
v
тезлигини топиш мумкин. Теб­
ранишлар даври (Г) ни, юкорида айтилганидек, 239-§ даги
(2) формуладан дисоблаб топиш мумкин. Лекин тебранишлар 
даврини эмпирик йул билан дам топиш мумкин. Бунинг учун 
тебраниш контурининг учкун оралигидан чикувчи учкунни 
айланувчан кузгу ёрдамида кузатилади. Кузгу жуда тез ай- 
ланганда дар бир тебраниш даври ичида учкуннинг чакнаши 
ва сунишига мос равишда кузгуда учкуннинг узик-узик тас- 
вири досил булади. Электромагнит тулкинларнинг бушликда 
таркалиш тезлиги 
с — 3-\0'°см1сек
эканлиги шу усул билан 
аникланган. Дозирги вактда тургун тулкинларнинг узунлигини 
аникрок улчаш натижасида, шунингдек ёруглик (ёруглик кис- 
ка электромагнит тулкинларнинг узгинасидир) тезлигини ул­
чаш натижасида 
с
нинг куйидаги киймати топилган:
с
= 2,998-10
10см/сек.
Узи буйлаб электромагнит тулкинлар таркалаётган симлар ди­
электрик мудитга киритилса, тургун тулкинларнинг тугунлари

---

орасидаги масофа цисцаради; бу зол тулцинларнинг тарцалиш 
тезлиги камайганлигини курсатади. Максвелл назариясига би­
ноан, тулцинларнинг модда ичида тарцалиш тезлиги 
v
цуйи­
дагига тенг:
гг = - 4 , .
(2)
бу ерда е ва ц — модданинг 
магнит 'сингдирувчанлиги.
диэлектрик константаси билан
Максвелл тенгламалари системасини текшириб, унинг ечими м аъ л у м
шароитларда тулцин характерига эга булишини курсатиш мумкин. Бу ерда 
Максвелл тенгламаларини ечиш усулини келтирйш имкониятига эга булма- 
ганлигимиз сабабли, биз тулцин хар ак тер идаги ечим Максвелл тен гламала­
рини цаноатлантиришини курсатиш билангина, тулциннинг характери ва унинг 
тарцалиш тезлиги дацида хулоеалар чицариш билангина чегараланамиз.
2
tz
Электромагнит тебранишлар маълум 7" = — даврли тулцин долида м а ъ ­
лум йуналиш буйлаб, масалан, 
O Y
уц буйлаб (3 5 2 -раем) тарцалади деган 
фаразга асосланиб иш курамиз. Масалани соддалаш тириш учун тулцинни 
ясси тулцин деб, яъни тебранишлар тарцалаётг ан йуналишга перпендикуляр 
булган текисликнинг дамма нуцталарида Е ва Н векторларнинг дар цайсиси 
айни бир вацтда маълум бир цийматга эга булади деб фараз циламиз. Ана 
шу фаразияларга асосланиб, Е ва Н векторларга тегишли „тулцин тенглама- 
ларни" цуйидаги куринишда ёзишимиз мумкин: