Umumiy fizika kursi (ii-tom)

b
 
плас- 
тинкага тушиб, унда ингичка полоска 
куринишида из колдиради. Магнит мо­
менти 
р т
булган атомга
А /
=
Рт
( 4 ? )
c o s а
куч таъсир килади (3 1 2 -бетга каранг), бунда (ДЯ/Дх) — май­
дон градиенти. Шундай килиб, кучнинг катталиги 
р т
 
магнит 
моментга, магнит'майдоннинг бир жинсли эмаслик даражасига 
ва 
р т
момент йуналиши билан майдон гра­
диенти йуналиши орасидаги а бурчакка 
боглик экан. Сиртдан Караганда, иссиклик 
даракат натижасида атомларнинг магнит 
моментлари дар хил йуналишда булиши, 
шу сабабли турли атомлар майдонда турли­
ча огиши ва шунинг учун дам атом нури 
бир жинсли булмаган майдондан у-Гганда 
ёйилиб кетиши керакдек туюлади (216- 
а
расмга каранг). Аслида эса Штерн ва Гер­
лах тажрибалари бошкача натижага олиб 
келди: 
атом нури бир нечта кескин шуъ-
л а ла р га аж ралади.
Кумуш, шунингдек 
натрий, калий ва бошка ипщорий металлар 
булган долда атом нури иккита симметрик 
шуълага (216- 
б
расмга каранг) ажралади; 
ванадий атомларининг нури туртта алодида 
атомларининг нури эса олтита шуълага, 
темирники — туккизта шуълага ажралади. Симоб, магний ва 
бошка бир канча элементлар атомларининг нури деч ажралмай-
Майдонсиз
|
|
Майдон
бЬ лга н д о
//А
а) 
б)
216- раем, 
а
—атом 
нурининг 
магнит 
майдонда шундай 
кенгайиши 
кути- 
лади; 
б
— кумуш
атомларининг ну­
ри магнит майдон­
да шундай иккита 
нурга 
ажралиши 
кузатилган.
шуълага, марганец
215- раем. Ш тер н ва Г ер ­
лах тажрибасининг схе-

---

*
ди: бундай додиса бу элементлар атомларининг магнит мо- 
ментга эга булмаслигини курсатади.
Атом нурининг алодида шуълаларга ажралиши атомларнинг 
магнит моментлари ташци магнит майдонда пала-партиш ориен- 
тирланмасдан, балки магнит майдон йуналишига нисбатан маъ­
лум бурчаклар остида ориентирланишидан далолат беради. 
Масалан, натрийнинг атомлари икки хил жойлашиши мумкин: 
уларнинг магниг моменти ё майдон буйлаб, ёки майдонга тес­
кари йуналган булади; ванадий атомлари майдонга нисбатан 
турт хил ориентирланиши мумкин ва ^оказо. Бу ^одисани квант 
механикаси тула-тукис изо^лаб беради (III томга царанг).
Атом шуълаларининг огишини улчаш шу нарсани курсата- 
дики, ^амма атомлар магниг моментларининг проекциялари 
маълум бир 
р 0
магнит моментнинг рационал касрларига тенг 
булар экан:
XV ж а д в а л
Атомлар магнит моментларининг 
максимал проекциялари
Рт = -уР 0,
бу ерда 
q
ва г — бутун сон- 
лар; 
р0
магнит момент 
Бор
магнетона
деб 
аталади; 
унинг циймати
р 0= 0,9272-10-20 
эрг/гаусс1.
Баъзи 
атомлар магнит 
моментлари проекциялари- 
нинг максимал цийматлари 
XV жадвалда берилган.
Атом спектрларининг ту- 
зилиш характери сингари 
(III томга царанг), бу таж- 
рибаларнинг анализи 
^ам
j^ap бир электрон муайян магнит моментга эга эканлигига 
ишонч ^осил цилдиради. Бундан табиий равишда, классик
Атом
Магнит моментлар 
проекцияларининг 
максимал циймат­
лари (Бор магне- 
тони улушлар и 
дособида)
Водород .................
1
Н а т р и й .................
1
Ванадий .................
3/5
Х р о м .....................
6
Темир .....................
6
Индий .....................
1/3
1 Магнит моментларини 
эрг/гаусс
бирликлар да улчаш цуйидагидан к е­
либ чицади: токли контурга таъсир этувчи кучлар моменти 
М = р т - В
s i n
а, 
бу ерда 
р т
— токнинг магнит моменти, 
В
— майдоннинг магнит индукцияси. 
Бун дан
М
Р т
=
В
Sin 
а '
М
катталик 
д и н а -с м
ларда, 
В
эса гауссларда улчангани учун 
р т
нинг 
дина - см
^лчов бирлиги —
— булади, лекин 
д и н а -см
эргга тенг, шу сабабли 
р т
с н у
СС
нинг улчов бирлиги 
эрг/гаусс
булади.

---

электродинамика тушунчалари доирасида электрон уз маркази- 
дан утган ук атрофида тухтовсиз айланиб туради, деган гипо­
теза майдонга чикди; шу айланиш туфайли электрон даракат 
микдорининг доимий 
Ре
механик моментига (бу момент 
спин
деб аталади, инглизча spin — урчик сузидан олинган) дам да у 
билан узаро богланган ва бор магнетонига тенг булган доимий 
р,п
магнит моментига эга булади. Бирок бу кургазмали гипо­
теза жуда дам соддалаштирилган булгани учун кейинчалик 
квант механиканинг электроннинг хусусиятлари дакидаги уму­
мий тушунчалари билан алмаштирилди. Бунда назария натижа- 
ларини тажриба билан боглаш учун электроннинг магнит ва 
механик моментлари орасида куйидаги муносабат бор деб фа­
раз килишга тугри келди:
яъни электроннинг хусусий моментлари учун 
р т\Ре
нисбат 
унинг (3) формула билан ифодаланувчи орбитал магнит ва 
механик моментлари орасидаги нисбатга Караганда икки марта; 
катта.
Атом (ёки молекула)нинг тула магнит моменти электрон­
ларнинг берк орбиталар буйлаб киладиган даракатлари нати­
жасида досил буладиган магнит моментлари билан электрон­
ларнинг 
р т
хусусий магнит моментлеридан ташкил топади.. 
Бунда квант механика конунларига кура, атомнинг ичида ай- 
рим электрон орбиталарининг моментлари ва электронларнинг 
хусусий моментлари узаро муайян бурчаклар досил килибгина 
ориентирланади, холос. Натижавий магнит ва механик момент­
лар орасидаги богланиш (3) формуладагига Караганда мурак- 
каброк экан. Эйнштейн ва Де-Гааз тажрибалари билан наза­
рия орасида карама-каршилик бордек туюлишига дам сабаб шу.