Umumiy fizika kursi (ii-tom)

202- 
§. Магнитланиш вектори. 
Мудитнинг магнитланиш д а­
ражаси одатда 
м агнит ланиш вектори
деб аталадиган вектор 
билан характерланади. Бу вектор мудитнинг бирлик дажми- 
нинг магнит моментига тенг булади. Магнетикнинг А]/ дажми- 
даги молекулаларнинг магнит моментлари геометрик йигин-
дисини ^ P; билан белгилаймиз. У долда магнитланган бир 
жинсли магнетикнинг магнитланиш вектори Р куйидаги тенг­
лик билан ифодаланади:
Агар магнетик бир жинсли магнитланган булмаса, Р маг­
нитланиш векторининг турли дажмлардаги кийматлари тур­
лича булади; бу долда берилган нуктадаги магнитланиш деб

---

& V
зажмни чексиз кичрайтириб борганда
1
(1) ифода интила­
диган лимит тушунилади:
Бир булак магнетикнинг ичидаги магнит майдоннинг кучлан­
ганлиги берилган ташци токлар майдони (магнитловчи майдон) 
нинг 
Н0 
кучланганлиги билан магнитланган модда молекула­
лари зосил циладиган Н' кучланганликдан иборат эканини юцо­
рида курдик. Натижавий кучланганликни 
м агнит индукция
деб атадик:
В =
Н0 + Н'. 
.(3)
Майдон нолдан фарц циладиган фазони тула эгаллаб тур­
ган бир жинсли магнетик учун молекулалар зосил цилган Н' 
майдон кучланганлиги билан Р магнитланиш вектори орасида­
ги богланишни осонгина топиш мумкин.
Биз бу богланишни оддий хусусий под­
дан фойдаланиб топамиз. Чексиз узун со­
леноиднинг ичини бир жинсли магнетикдан 
ясалган цилиндр тула эгаллаб турган бул­
син. Соленоиддан ток утганда магнетик бир 
жинсли магнитланади. Магнетикнинг маг- 
нитланишига бир хил тартибда йуналган 
молекуляр токларнинг мавжудлиги сабаб 
булади деб зисоблаймиз. Бу молекуляр ток­
ларнинг текисликлари цилиндр Уцига па­
раллел йуналувчи магнитланиш векторига 
перпендикуляр вазиятда булади (217- раем). 
Цилиндрнинг кундаланг кесимидаги моле­
куляр токларни текширсак, цилиндр ичида 
кундаланг кесимнинг зар бир нуцтаси ёни- 
дан иккита бир-бирига царама-царши йуналган ток оциб ути- 
шини курамиз. Бу токларнинг зосил циладиган магнит майдон- 
лари царама-царши йуналган булиб, бир-бирини компенсация- 
лайди. Фацат цилиндрнинг ён сирти буйлаб оцадиган токлар 
досил цилган майдонларгина компенсацияланмай цолади, хо- 
лос. Бу токлар соленоиддан оцаётган токка ухшайди; шунинг 
учун уларнинг цилиндр ичида зосил циладиган Н' магнит май-
!. Б у ерда ва бошца шунга ухшаш физик масалаларда А 
V
дажмнинг 
чексиз кичрайтирилишини шартли тушуниш керак: лимитга утишда А 
V
дажмни магнетикнинг берилган физик хоссаси (масалан, магнитланиши) шу 
даж м ичида узгармайдиган дараж ада кичик цилиб олинади: бироц бунда 
дажм айрим молекуланинг дажмига цараганда катталигича цолиши керак..
2 1 7 - раем. Магнитлан­
ган мудитда м олеку­
ляр токларнинг цу- 
шилиши.

---

Дон кучланганлигини 195- параграфдаги (4) формула ёрдамида 
дисоблаб топиш мумкин.
Цилиндрнинг узунлик бирлигига тугри келадиган токни 
/0 
билан белгиласак, шу 
/ 0
токнинг узи ток кучининг узунлик 
бирлигидаги урамлар сони 
п
га купайтмаси урнида хизмат ки­
лади, шунинг учун
И ' =
4 - / 0. 
(4)
/ 0
билан магнитланиш вектори орасидаги муносабатни осон- 
гина аниклаш мумкин. Магнитланиш вектори сон жидатдан 
дажм бирлигининг магнит моментига тенг. Цилиндр кундаланг 
кесимининг юзини S билан белгиласак, цилиндрнинг 
I
узун- 
ликдаги участкасининг дажми 
SL
булади. Демак, 
цилиндрнинг
ана 
шу участкасининг /„S/ магнит моментини 
Si
дажмга бул-
сак Р магнитланиш векторини топамиз, яъни
Р =
7
#
= / о- 
(5)
Шундай килиб, Р магнитланиш векторининг киймати узунлик 
бирлигидаги молекуляр токнинг кучига тенг экан. Р магнит­
ланиш вектори Н' кучланганлик билан бир хил йуналган. Ш у­
нинг учун (4) ва (5) формулаларни солиштириб куйидагини 
досил киламиз:
Н' = 4~Р. 
(
6
)
Н'