Umumiy fizika kursi (ii-tom)

нинг б у кийматини магнит и ндукцияси 
(В) 
нинг ифодасига
Куйсак, куйидаги келиб чикади:
В = Н
0
+ 4-Р.
Ферромагнит булмаган жисмлар учун Р магнитланиш векто­
ри 
берилган 
тпашци т оклар майдонининг (магнит ловчи
майдоннинг)
Н
0
куч ланганлигига пропорционал
деб дисоб- 
лаш мумкин:
Р = /Н 0. 
(
8
)
Берилган магнетикни характерлайдиган 
%
катталик 
маг­
нит ланиш коэффициента
ёки магнит кабулчанлик деб ата­
лади.
Парамагнетиклар учун Р магнитланиш вектори билан Н
0 
нинг йуналиши бир хил (улар учун 
В
> / / 0) ва, демак, х нинг 
Киймати мусбат булади. Диамагнетиклар учун Р билан Н
0
ка- 
рама-карши томонларга йуналган (улар учун 
В
<
Н 0)
ва, д е­
мак, х манфий булади.

---

Р 
нинг 
Н0Г 
орцали ифодаланган (
8
) даги цийматини (7) фор­
мулага цуйсак, цуйидагини келтириб чицарамиз:
В = (1 + 4юс) Н0. 
(9)
1
+ 4тг/ доимий купайтувчи одатда биргина (а зарфи билан бел- 
гиланади:
1 + 4 т с = { » ,
(10)
ва 
м узит ни нг магнит, сингдирувчанлиги
деб аталади. Пара­
магнит музит учун ]х >
1
, диамагнит музит учун р. <
1
, буш­
лиц учун 
[1
= 1. (9) формулага 1 + 4тгх урнига 
магнит синг- 
дирувчанликни цуямиз:
В = 
(х 
Н0. 
(9а)
Магнит майдон нолдан фарцли булган фазони бутунлай эгал­
лаб турувчи бир жинсли магнетик булган зол учунгина (
6
), (7),
(
8
), (9) ва (9а) формулалар тугри. Ихтиёрий магнетик учун