Umumiy fizika kursi (ii-tom)

диэлект рикда
ковак х®сал цилиш ва „синаш “ зарядини u!iy кювакнинг ичи­
га унинг деворларига тегмайдиган ц и ли б ж ойлаш т ириш
керак.
Бироц бу золда 
q
„синаш“ зарядига таъсир этувчи куч 
ковакпинг ш акли хам да улчам ла р ига боглиц булади
ва, де­
мак, умуман айтганда, фацат диэлектрик ичидаги Е майдон 
кучланганлигининг узи билангина аницланмайди.

---

Бир жинсли чексиз диэлектрик оламиз ва унинг ичида 
ясовчилари Е кучланганлик чизицларига параллел тор узун 
цилиндр шаклида ковак ясаймиз (65
- а
раем) 
Бу ковакнинг 
урта цисмига улчамлари кичик булган жисмда тупланган шун­
дай кичик 
q
„синаш“ зарядини киритамизки, бу 
q
заряднинг 
ковак сиртида вужудга келтирган богланган зарядларини на- 
зарга олмаслик мумкин булсин. Бунда 
q
зарядга фацат Е май­
дон ва бу майдоннинг ковак 
чегараларида вужудга келтир­
ган +
а'
богланган зарядлари- 
гина таъсир цилади деб цараш 
мумкин. Бу шартларда 
q
„си- 
наш“ зарядига таъсир этувчи 
куч цуйидагига иенг булади:
f = ? E + f', 
(2)
бунда f катталик, + о' бог­
ланган зарядлар вужудга кел­
тирган кучдир. I (илиндрнинг 
ясовчилари Е векторга парал- 
6 5 - раем. Диэлектрикдаги 
я) тор узун
лел булгани сабабли боглан- 
цилиндр куринишидаги 
ва 
б)
кеиг
ган зарядлар цилиндрнинг фа- 
цисца цилиндр куринишидаги ковак.
цат AS асосларидагина зосил
булади; бу зарядларнинг катталиги Q; = + o'AS. Агар цилиндр 
тор ва узун булса, 
Qt
зарядлар кичик (чунки AS сиртлар 
кичик булади) булади ва улар 
q
„синаш“ зарядидан узоцда 
стадилар. Шунинг учун f куч 
qE
га нисбатан кичик булади 
ва уни назарга олмаслик мумкин; у золда (2) тенгликнинг ку- 
риниши цуйидагича булади:
f =
qE.
Демак, 
ясовчилари куч ла н га н ли к чизицларига п а р а л л е л
булган тор узун цилиндр ш аклидаги ковакнинг урт а цисмига
эюойлаш тирилган кичик „синаш “ зарядига таъсир этувчи куч
диэлект рикдаги
Е 
майдон кучла нган ли ги билан аш щ ланади.
Энди бошца шаклдаги ковакни, чунончи, AS асоси Е куч­
ланганлик чизицларига тик булган цисца кенг цилиндр курини­
шидаги 
ковакни 
текширайлик 
(65- 
б
раем). Бу 
золда 
Qi
— ± с'АS богланган зарядларнинг таъсирини назарга олмас­
лик мумкин эмас.
Цилиндр асосларини иккита чексиз катта узаро параллел 
текисликлар деб зисоблаб, Q; богланган зарядлар бу текис­
ликлар орасида кучланганлиги сон циймати жизатдан
Е
' = 4иа' = 4 
пхЕ
а)
+ * '()
-
. у з ’
AS v
4
_ v A S
б)
AS\
A S

---

катталикка тенг булган майдон зосил цилишини топамиз. Бу 
кучланганлик
Г
=
q-
4тгхЕ
кучни вужудга келтиради. Энди (2) тенглик цуйидаги кури- 
нишга келади:
f =
q
(Е + 4тг/.Е) ёки f =
q
(Е + 4it Р),
бунда Р — цутбланиш вектори. Лекин 144- § даги (I а) тенглик­
ка мувофиц
Е +
4т: 
Р = D
булади, бунда D — электростатик индукция вектори. Шундай 
цилиб,
f = c/D, 
(3)
яъни 
асослари к у ч ла н га н л и к чизи цла ри га т ик булган цисца
кенг цилиндр ш аклидаги ковакнинг урт а цисмига ж ойлаш ­
т ирилган кичик „синаш“ зарядига таъсир этувчи куч диэ­
лект рикдаги
D 
элект рост ат ик индукция векторининг ций­
мати б илан аницланади.
Ковак ичига кнритилган „синаш“ зарядига таъсир этувчи 
кучнинг ковакнинг улчамлари ва шаклига боглиц булиши ай- 
тилганлардан яна бир марта куриниб турибди. Хусусан, ковак­
ни шундай шаклда олиш мумкинки, ковакка киритилган „си- 
наш“ зарядига таъсир этувчи куч диэлектрикдаги Е майдон 
кучланганлиги ёки D индукция билан аницланади.
Шу билан бирга, Е векторнинг физик маъносини бошцача 
усул билан зам аницлаш мумкин. Бунинг учун „синаш“ заря­
ди сифатида макроскопик 
жисмда 
тупланган (жисм ж у ­
да кичик булганида зам) зарядни эмас, балки зарядланган 
элементар заррани, масалан, электронни 
оламиз. 
Алозида 
электрон затто цаттиц модда молекулалари орасида турган 
булса зам замма вацт бушлицда булади. Шу электронга таъ­
сир этувчи f кучнинг электрон заряди 
е
га нисбати майдон­
нинг электрон жойлашган нуцтадаги кучланганлигини билди- 
ради. Кучланганликнинг бу цийматини Емикро билан белгилаймиз, 
бунда „микро“ индекси майдон кучланганлигини микроскопик 
зарра ёрдаыида аницланганлигини билдиради. Электрон мо­
лекула таркибига кирувчи зарядлардан цайси бири яцинида 
жойлашганига цараб Емикро майдон кучланганлигининг цийма­
ти турлича булади. Лекин биз электронни физик жизатдан ки­
чик булган зажмнинг ихтиёрий танланган турли нуцталарига 
кетма-кет жойлаштириб чициб, Емикро уртача цийматни топсак, 
бу уртача циймат фацат барча богланган ва эркин зарядлар-

---

нинг йигиндиси билангина аницланади, яъни худди диэлек­
трикнинг шу зажми ичидаги Е майдон кучланганлигини ифода­
лайди.
Шуни цайд цилиш керакки, Емикро ни аницлаётганимизда 
электронни диэлектрикнинг молекулаларига нисбатан ихтиёрий 
танланган нуцталарга жойлаштирдик. Агар диэлектрик ичида­
ги 
м уайян м о л е к у л а л а р
ажратиб олинса, битта 
м о л е к у л а
жой­
лашган зажм чегарасида таъсир этувчи Et кучланганлик у р ­
тача майдон кучланганлиги Емикро дан ва, демак, майдон 
кучланганлиги Е дан фарц цилади. Бунга сабаб шуки, бу з о л ­
да ran 
м о л е к у л а м арказлари ж ойлашган нуцт алар учун
аш щ ланган майдон куч ла нганлигининг
уртача циймати усти- 
да боради ва молекуланинг узи зар гал узоцда ётади деб 
олинади. Шундай цилиб, энди уртача циймат олинаётган нуц­
талар 
ихт иёрий т анланган эмас
, цутбланган диэлектрикнинг 
цолган молекулалари бу нуцталарга нисбатан тартибсиз жой- 
лашмаган ва улар бу нуцталарда узларининг цушимча май- 
донларини вужудга келгиради.
Тегишли зисоблашларнинг курсатишича, изотроп диэлек­
трикнинг ичида жойлашган молекулага таъсир этувчи Ех май­
дон кучланганлиги уртача олганда цуйидагига тенг булади:
Е1== Е + ^ Р ,
(4)
бунда Р — диэлектрикнинг цутбланиш вектори.