Бир жинсли чексиз диэлектрик оламиз ва унинг ичида
ясовчилари Е кучланганлик чизицларига параллел тор узун
цилиндр шаклида ковак ясаймиз (65
- а
раем)
Бу ковакнинг
урта цисмига улчамлари кичик булган жисмда тупланган шун
дай
кичик
q
„синаш“ зарядини киритамизки, бу
q
заряднинг
ковак сиртида вужудга келтирган богланган зарядларини на-
зарга олмаслик мумкин булсин. Бунда
q
зарядга фацат Е май
дон ва бу майдоннинг ковак
чегараларида вужудга келтир
ган +
а'
богланган зарядлари-
гина таъсир цилади деб цараш
мумкин. Бу шартларда
q
„си-
наш“
зарядига таъсир этувчи
куч цуйидагига иенг булади:
f = ? E + f',
(2)
бунда f катталик, + о' бог
ланган зарядлар вужудга кел
тирган кучдир. I (илиндрнинг
ясовчилари Е векторга парал-
6 5 - раем. Диэлектрикдаги
я) тор узун
лел булгани сабабли боглан-
цилиндр куринишидаги
ва
б)
кеиг
ган зарядлар цилиндрнинг фа-
цисца цилиндр куринишидаги ковак.
цат AS асосларидагина зосил
булади; бу зарядларнинг катталиги Q; = + o'AS. Агар цилиндр
тор ва
узун булса,
Qt
зарядлар кичик (чунки AS сиртлар
кичик булади) булади ва улар
q
„синаш“ зарядидан узоцда
стадилар. Шунинг учун f куч
qE
га нисбатан кичик булади
ва уни назарга олмаслик мумкин; у золда (2) тенгликнинг ку-
риниши цуйидагича булади:
f =
qE.
Демак,
ясовчилари куч ла н га н ли к чизицларига п а р а л л е л
булган тор узун цилиндр ш аклидаги ковакнинг урт а цисмига
эюойлаш тирилган кичик „синаш “ зарядига таъсир этувчи куч
диэлект рикдаги
Е
майдон кучла нган ли ги билан аш щ ланади.
Энди бошца шаклдаги ковакни, чунончи, AS асоси Е куч
ланганлик чизицларига тик булган цисца кенг цилиндр курини
шидаги
ковакни
текширайлик
(65-
б
раем). Бу
золда
Qi
— ± с'АS богланган зарядларнинг таъсирини назарга олмас
лик мумкин эмас.
Цилиндр асосларини иккита чексиз катта узаро параллел
текисликлар деб зисоблаб, Q; богланган зарядлар бу текис
ликлар орасида кучланганлиги сон циймати жизатдан
Е
' = 4иа' = 4
пхЕ
а)
+ * '()
-
. у з ’
AS v
4
_ v A S
б)
AS\
A S
катталикка тенг булган майдон зосил цилишини топамиз. Бу
кучланганлик
Г
=
q-
4тгхЕ
кучни вужудга келтиради. Энди (2) тенглик цуйидаги кури-
нишга келади:
f =
q
(Е + 4тг/.Е) ёки f =
q
(Е + 4it Р),
бунда Р — цутбланиш вектори. Лекин 144- § даги (I а) тенглик
ка мувофиц
Е +
4т:
Р = D
булади, бунда D — электростатик индукция вектори. Шундай
цилиб,
f = c/D,
(3)
яъни
асослари к у ч ла н га н л и к чизи цла ри га т ик булган цисца
кенг цилиндр ш аклидаги ковакнинг урт а цисмига ж ойлаш
т ирилган кичик „синаш“ зарядига таъсир этувчи куч диэ
лект рикдаги
D
элект рост ат ик индукция векторининг ций
мати б илан аницланади.
Ковак ичига кнритилган „синаш“ зарядига таъсир этувчи
кучнинг ковакнинг улчамлари ва шаклига боглиц булиши ай-
тилганлардан яна бир марта куриниб турибди. Хусусан, ковак
ни шундай шаклда олиш мумкинки, ковакка киритилган „си-
наш“ зарядига таъсир этувчи куч диэлектрикдаги Е майдон
кучланганлиги ёки D индукция билан аницланади.
Шу билан бирга, Е векторнинг физик маъносини бошцача
усул билан зам аницлаш мумкин. Бунинг учун „синаш“ заря
ди сифатида макроскопик
жисмда
тупланган (жисм ж у
да кичик булганида зам)
зарядни эмас, балки зарядланган
элементар заррани, масалан, электронни
оламиз.
Алозида
электрон затто цаттиц модда молекулалари орасида турган
булса зам замма вацт бушлицда булади. Шу электронга таъ
сир этувчи f кучнинг электрон заряди
е
га нисбати майдон
нинг электрон жойлашган нуцтадаги кучланганлигини билди-
ради. Кучланганликнинг бу цийматини Емикро билан белгилаймиз,
бунда „микро“ индекси майдон кучланганлигини микроскопик
зарра ёрдаыида аницланганлигини билдиради. Электрон мо
лекула таркибига кирувчи зарядлардан
цайси бири яцинида
жойлашганига цараб Емикро майдон кучланганлигининг цийма
ти турлича булади. Лекин биз электронни физик жизатдан ки
чик булган зажмнинг ихтиёрий танланган турли нуцталарига
кетма-кет жойлаштириб чициб, Емикро уртача цийматни топсак,
бу уртача циймат фацат барча богланган ва эркин зарядлар-
нинг йигиндиси билангина аницланади, яъни худди диэлек
трикнинг шу зажми ичидаги Е майдон кучланганлигини ифода
лайди.
Шуни цайд цилиш керакки, Емикро ни аницлаётганимизда
электронни диэлектрикнинг молекулаларига нисбатан ихтиёрий
танланган нуцталарга жойлаштирдик. Агар диэлектрик ичида
ги
м уайян м о л е к у л а л а р
ажратиб олинса, битта
м о л е к у л а
жой
лашган зажм чегарасида таъсир этувчи Et кучланганлик у р
тача майдон кучланганлиги Емикро дан ва, демак, майдон
кучланганлиги Е дан фарц цилади. Бунга сабаб шуки, бу з о л
да ran
м о л е к у л а м арказлари ж ойлашган нуцт алар учун
аш щ ланган майдон куч ла нганлигининг
уртача циймати усти-
да боради ва молекуланинг узи зар гал узоцда ётади деб
олинади. Шундай цилиб, энди уртача циймат олинаётган нуц
талар
ихт иёрий т анланган эмас
, цутбланган диэлектрикнинг
цолган молекулалари бу нуцталарга
нисбатан тартибсиз жой-
лашмаган ва улар бу нуцталарда узларининг цушимча май-
донларини вужудга келгиради.
Тегишли зисоблашларнинг курсатишича, изотроп диэлек
трикнинг ичида жойлашган молекулага таъсир этувчи Ех май
дон кучланганлиги уртача олганда цуйидагига тенг булади:
Е1== Е + ^ Р ,
(4)
бунда Р — диэлектрикнинг цутбланиш вектори.
Do'stlaringiz bilan baham: 
