Umumiy fizika kursi (ii-tom)

с 
г 2
куч билан таъсир килади; бу куч 
е
заряд то­
монга йуналган булади. 
е'
заряд дам уз навба- 
тида худди шу катталикдаги куч билан 
е
заряд­
га таъсир килади. Шундай килиб, доимий тез- 
ликда бир-бирига параллел даракатланаётган 
икки заряд, узаро кулон кучидан тапщари, ку* 
шимча магнит кучи билан дам таъсирлашар 
экан.
Магнит ва кулон кучлари (4) ва (3) нинг 
катталикларини таккосласак куйидагини топа­
миз:
263- раем. 
Ха- 
ракатланаётган 
зарядларнинг 
Узаро 
таъсир 
кучларини 
ди- 
соблаш га дойр.
77 ~(тУ-
<5>
Икки кучнинг нисбати 
f H!fe
улчамсиз катта­
лик булгани учун (5) формулада электродина­
мик константа 
с
нинг улчамлиги тезликнинг 
улчамлиги билан бир хил эканлиги яккол куриниб турибди.
Биз юкорида (195- параграфга каранг) электродинамик кон­
станта 
с
нинг киймати электромагнит тулкинларнинг бушлик- 
даги таркалиш тезлигига тенг эканини кайд килиб утган эдик. 
Буни назарга олсак, (4) ва (5) формулалардан куйидаги хулоса 
чикади: зарядларнинг узаро магнит таъсир кучининг катталиги 
зарядлар тезликлари 
v
нинг электромагнит тулкинларнинг буш- 
ликда таркалиш тезлиги 
с
га нисбатининг квадрати билан 
белгиланади. Купинча 
v< £c
булгани учун зарядлар орасидаги 
узаро магнит таъсири кучи дам одатда кулон кучидан кичик 
булади.
Зарядлар орасида (4) формула билан ифодаланувчи узаро 
магнит таъсир кучининг мавжудлиги бир томонга йуналган 
токлар утаётган икки параллел утказгичларнинг бир-бирига 
тортилишига сабаб булади.

---

т
216-