Ty konsentratsiyalari bir XIL nl2

dE
.
~
 = 

(6.1.23)
dx
(6.1.23) ifodani energiyaning 0 dan E0 gacha bo‘lgan qiymatlari bo‘yicha 
irttegrallab, zarraning to'la bosib o‘tgan yo‘lini topish mumkin:
°r 
dE
I 

Zarra energiyasi relyativistik boMmagan holatda
(6.1.24)
212

---

dE 
d
г т 3 2Л
dx 
dx
Ikkinchi tomondan:
dE
v 2 1
= mS— .
(6.1.25)
dx
Z 2

(6.1.26)
2 
d &
, _ 
m
$
i n
Z~(p(3
) = 
m3
— , bundan 
“x ~
V2
— <*&
uni integrallasak: 
dx 
£ ф\&)
x = ^ F ( 3 ) .
(6.1.27)
Shunday qilib, bir muhitda bir xil tezlik bilan ikki zarraning bosib o'tgan 
yoMlari massasining zaryadi kvadratlarining nisbatlari kabi bo‘lar ekan.
m. m2
xi :x2
(6.1.28)
1 
2
6.2-§. Radiatsion nurlanish
Z ary ad li z arra la r m u hitd an o ‘tg an d a en erg iy alarin i m uhitni 
ionizatsiyalashdan tashqari radiatsion nurlashga ham sarflaydi.
Zaryadli zarralar m uhit orqali o‘tganda atom yadrosi va elektronlar 
m aydonida torm ozlanish natijasida radiatsion yoki torm ozlanish 
nurlanish deb ataluvchi nurlanish hosil qiladi va o ‘z energiyasini shu 
nurlanishga yo‘qota boradi.
R adiatsion nurlanish asosan yengil zarralarda kuchli boMadi. 
C hunki zarra qancha yengil b o 4 s a , shuncha tez torm ozlanadi. 
Haqiqatan, radiatsion nurlanishda zarraning yo‘qotgan energiyasi, 
elek tro d in am ik a qonuniga asosan, torm ozlanayotgan zarraning 
tormozlanishda olgan tezlanishiga bogMiq. Elektrodinamika qonuniga 
ko‘ra, m uhitda a tezlanish bilan torm ozlangan zarraning dt vaqt 
ichida radiatsion nurlash intensivligi
213

---