Термодинамика биологических систем

Бу ерда:Q-ҳарорат (Т) қийматида ютилган ёки ажралиб чиққан иссиқлик миқдори.

Энтропия ўзгаришлари система томонидан ютилган умумий иссиқлик қиймати Q/T га боғлиқ. Системада кечувчи жараёнларнинг қайтар ва қайтмас кўринишда кечишига боғлиқ ҳолатда қуйидаги тенглик келтирилади: dS> Q/T Изолирланган системаларда мувозанатланган жараёнларда бу қиймат ўзгармас ва мувозанат-сиз жараёнларда эса ўсувчи қўринишда акс этади.

Энтропия ўзгаришлари система томонидан ютилган умумий иссиқлик қиймати Q/T га боғлиқ. Системада кечувчи жараёнларнинг қайтар ва қайтмас кўринишда кечишига боғлиқ ҳолатда қуйидаги тенглик келтирилади: dS> Q/T Изолирланган системаларда мувозанатланган жараёнларда бу қиймат ўзгармас ва мувозанат-сиз жараёнларда эса ўсувчи қўринишда акс этади.

Демак, энтропия модда ёки системада юз бериши мумкин бўлган ва узлуксиз ўзгариб турадиган ҳолатларни характерловчи жуда муҳим функция ҳисобланади.

“Энтропия” юнонча сўздан олинган бўлиб, “ўзгариш” деган маънони англатади (S).

“Энтропия” юнонча сўздан олинган бўлиб, “ўзгариш” деган маънони англатади (S).

Бу термин Рудольф Клаузиус томонидан 1865 йилда фанга киритилган.

Л.Болцман назариясига мувофиқ микроҳолатлар сони билан энтропия орасида қуйидагича боғланиш мавжуд:

S=R/NlnW ёки S=kБ lnW

Бу ерда:N-Авогардро сони, R-универсал газ доимийси, k-Больцман доимийси-

(k-1,3806۰10-23 Ж/K).

W-микроҳолатлар сони ёки термодинамик эҳтимоллик д-ди.

Модда ёки система тартибли ҳолатдан тартибсиз ҳолатга ўтганда энтропияси ортади ва бу ҳолат қуйидагича ифодаланади:

Модда ёки система тартибли ҳолатдан тартибсиз ҳолатга ўтганда энтропияси ортади ва бу ҳолат қуйидагича ифодаланади:

dS= R ln W

(2-ҳолатдаги тартибсизлик /1-ҳолатдаги тартибсизлик)