O’QUV-USLUBIY MAJMUA FIZIKA
––––––––––––––––––––––––––––––{ 388 }––––––––––––––––––––––––––––––
bu yerda
a
,
b
,
c
– panjara parametrlari,
m
,
n
,
p
– butun sonlar.
Agarda uzunlik o‘lchovi birligi sifatida panjara parametrlari olinsa, u holda
tugunning koordinatalari oddiy
m
,
n
,
p
sonlardan iborat bo‘ladi. Bu sonlar tugunlar
indekslari
deb ataladi va quyidagicha belgilanadi
. Manfiy indekslar bo‘lgan holda
minus ishoralari indekslar ustiga qo‘yiladi
.
12-rasm. Panjaraning tuguni holati
Kristalldagi yo‘nalishlarni ifodalash uchun koordinata boshidan o‘tgan to‘g‘ri chiziq olinadi
(
13 - rasm
).
13-rasm. Kristall panjaraning yo‘nalishlari
Kristall yo‘nalishlari quyidagicha belgilanadi
.
Kristall panjara tekisliklarini panjara o‘qini kesib o‘tadigan uchta
A
,
V
,
S
kesmalar
orqali ifodalanadi.
A
,
V
,
S
o‘q birliklarining teskari qiymatlari olinadi:
.
pc
z
nb
y
ma
x
,
,
mnp
3
1
2
mnp
C
B
A
1
,
1
,
1
O’QUV-USLUBIY MAJMUA FIZIKA
––––––––––––––––––––––––––––––{ 389 }––––––––––––––––––––––––––––––
Qandaydir
D
umumiy ko‘rsatkich tanlangandan so‘ng
,
,
butun
sonlar tekislik indekslari sifatida qabul qilinadi va quyidagicha belgilanadi
.
Kristall panjaraning tuzilishi uning izotropik va anizotropik xossalarini taqozo qiladi:
izotropiya kristallning barcha yo‘nalishlarining har bir nuqtasida fizik xossalari bir xil
bo‘lishini, anizotropiya esa, kristallning xossalari turli yo‘nalishlarda turlicha bo‘lishligini
bildiradi.
Sodda panjaralar simmetriyasi 7 - ta kristall tizimiga (
singoniyaga
) bo‘linadi. Aslida,
kristall tizimlarga ajratish, Brave panjarasi ega bo‘lgan turli tartibli simmetriya o‘qlarining
soni bo‘yicha bajariladi. Fazoviy panjara simmetriyasi panjara asosiy parallelepipedining
simmetriyasi bilan hamma vaqt ham mos tushavermaydi. Ammo, geksagonal panjaradan
boshqa, har qanday sodda panjarada, barcha simmetriya elementlariga ega bo‘lgan
parallelepipedni ajratib olish mumkin. Bunday parallelepipedlarning eng kichigi Brave
parallelepipedi deyiladi, ular 6 xil ko‘rinishga ega. Bularga geksagonal panjara qo‘shilsa, 7 -
ta asosiy kristall tizimlari hosil bo‘ladi.
Bu kristall tizimlarini qisqacha tariflaymiz.
Erkin atomlarning energetik sathlari
Atomda elektronning holati to‘rtta kvant soni bilan aniqlanadi:
n
– bosh kvant soni,
– orbital,
– magnit va
G
– cpin kvant sonlari.
Vodorod atomida
bosh kvant soni
atomning statsionar holatdagi energiyasini
E
(
n
)
belgilaydi:
,
bu yerda
R
= 13,6
eV
– Ridberg universal doimiysi, ajratilgan vodorod atomi potentsial
o‘rasining chuqurligini belgilaydi.
Orbital kvant soni
elektronning impulsi – harakat miqdorining orbital momentini
belgilaydi:
,
– kvant soni quyidagi butun sonli
n
– ta qiymatlarni qabul qiladi:
Magnit kvant soni
harakat miqdori orbital momentining
magnit maydon
yo‘nalishiga proektsiyasini belgilaydi: Vektor
ning
yo‘nalishiga nisbatan burilishi
A
D
n
B
D
k
C
D
)
(
hk
m
2
)
(
n
R
n
)
1
(
2
).
1
(
,....,
2
,
1
,
0
n
m
Do'stlaringiz bilan baham: |