С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

§. Яримутказгичларда такик,лашан зона 
кенглигини, донор ва акцептор киришма атомларииинг 
концентрацияси ва ионланиш энергиясини аницлаш
а. Тацикланган зона кенглигини солиштирма утказувчан- 
ликнинг температурага богликлигидан аницлаш
Яримутказгичларнинг солиштирма утказувчанлиги 
Хусусий 
электр утказувчанлик ( п - р - п ) сохасида 
к уй и ­
даги
115

---

i
ai=enl( n + f i p)
(2.72)
формула билан ифодаланади, бу ерда nj —- заряд ташув­
чиларнинг хусусий концентрацияси. Яримутказгичларда 
электрон ва каваклар статистикасига кура хусусий кон­
центрация
п. = ( N c ■ N v)% ехр j -
(2.73)
ифода билан топилади. Бу ерда:
N c= 2(2лт*к Т/И2) 3/ц 
N v= 2 (b i m * K T / h 2f'2
(2.74)
булиб, улар мос равишда утказувчанлик ва валент зонала- 
рида эффектив квант холатларининг зичлиги, Eg — та- 
Кик,панган зона кенглиги, К  — Больцман доимийси, 7' — 
температура, m*, т* — электрон ва кавакларнинг эффек­
тив массалари. (2.74) дан куринадики,
(N c - N yY '2~ Т 3'2.
Электрон ва каваклар харакатчанлигининг температура- 
га богликлиги бир хил булади деб к,абул к^либ, уларнинг 
Хар бирида харакатчанликнинг температурага боглик^и- 
гини кенг температура оралигида температуранинг дара­
жали функцияси куринишида ифодалаш мумкин:
К , Г А : , Т " 
<2’75>
Хак^катда электрон ва кавакларнинг температурага бог­
ликлиги бир-биридан фарк, келади, бошк,ача к,илиб айт­
ганда, улар хар хил кийматдаги и — билан аникланади.
А — 
f t "
Харакатчанликлар нисбати о 
температурага боглик,
булмаган доимий катгаликдир. Юк,орида к,айд к,илинган 
фаразларга кура, хусусий солиштирма электр утказувчан­
лик (2.72) ни
а, = С Т * - 'ы
p ( - ^ L )
(2.76)
116

---

куринишда ёзиш мумкин. (2.76) ни логарифмлаб, куйи­
даги куринишда ифодалаш мумкин:
Демак, тажрибада улчанган хусусий солиштирма электр 
утказувчанликнинг температурага боиш клигини (2.78) 
ифода куринишидаги фафигини тасвирлаб Е -ни аник,- 
лаш мумкин экан:
Электрон-вольт бирлигида Е  ни аникдаш учун куйидаги 
формула ишлатилади:
(2.76) ва (2.77) формулалардан куринадики, Е  ни аник,- 
лаш учун rj кийматини билиш керак. Пекин куп хрлларда 
г]-3/2 тартибида булгани учун Т ”~^2 = 1 купайтмани таш- 
лаб ю бориш мумкин. Ю кори температура сохасида 
1п(ст.7”'“^ ) ни (1/Т) га богланишини куллашда хусусий угка- 
зувчанликнинг хдмда аралашма утказувчанлик со^алари- 
да чизикди богланишдан четга чикишини назарда тутиш 
керак. (О^ори температурапарда бу богланишнинг чизикди 
богланишдан четга ч и киши заряд ташувчиларнинг юкори 
тартибли сочилиш эффекти таъсирида вужудга келиши 
мумкин. Киришмавий электр утказувчанликда харакат- 
чанлиги кичик булган заряд ташувчилар пайдо булса, ху­
сусий 
у г к а з у в ч а н л и к д а н
киришмавий утказувчанлик со- 
хдсига утганда, чизикди богланишдан сезиларли даража- 
да четга чик,иши кузатилади. Е = const булганда, яъни 
температурага боглик булмаса, (2.77) ифода билан топил- 
ган Е  такикданган зонанинг катталигига тенг булади.
(2.77)
(2.78)
(2.79)
117

---

Хак,ик,атда так^ткланган зона кенглиги температурага бог­
лик, булади ва бу богланишнинг куриниши улчаш нати- 
жаларига кучли таъсир курсатади. Агар £  нинг темпера­
турага богланиши
E = E go~ p T  
(2.80)
куринишда булса, курилаётган усул билан (2.77) дан Т= 0 
даги так,икланган зона кенглигининг кдймати аниклана­
ди. У исталган температурадаги к^йматини (2.91) оркдли 
аниклаш учун /3 бошк,а улчашлар билан топилган булиши 
керак. Е  нинг ^ароратга богланиши