С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

(2.59)
о (В )= е ц нп (1 -рВ 2ц 2
п)
(2.60)
(2.61)
110

---

улчашнинг кайси кристаллографик укдарига нисбатан 
бажарилишига боглик,. Х олл эффектида магниток,арши- 
лик катталигини улчаш техник жи\атдан Х о л л электр 
юритувчи кучини ёки Х олл токини улчашга нисбатан 
содцарок,. Лекин юкорида курсатилганлар харакатчанлик- 
ни физикавий магнито каршилик буйича бир мунча к,и- 
йинчиликларга ва катта хатоликларга олиб келиши мум­
кин. Буйи калта, эни сербар намуналарда Х олл эффекти 
Х олл токи пайдо булиши билан намоён булишини курган 
эдик. Бунда магнит майдонида хосил булган Х олл токи 
(1Н) утказувчанлик токини овдиради (2.5-расм). Ток ута­
ётган най шаклидаги каналнинг узунлиги (а) магнит май­
донида ортиб а(1+ц2В 2) ' /2, эни (w) камайиб w/(l+fx2B2) 
булишлиги ок,ибатида, утказувчанлик w/a(\ + ц 2В 2)~' га 
пропорционал булади. Шундай килиб, магнит майдони 
намунанинг утказувчанлигини камайтиради, яъни кар­
шилигини оширади. Бу х,одиса, физикавий магнито к,ар- 
шиликдан фаркди уларок,, геометрик магнит каршилик 
эффекти деб аталади. Демак, тоза магнитокаршилик эф­
фекти буйи калта, эни сербар булган намуналарда электр 
майдонининг бир жинсли сохасида амалга ошади. Улчам- 
лари чекланган намуна учун нисбий магнито каршилик 
£ -const, Е =  0 да улчанганда
2.2-жадвал
С оч и ли ш
механизмлари
5
Гн
Р
Рг
И онлаш ган
кириш маларда
3/2
1,93
2,15
5,89
Н ейтрал
кириш маларда
0
1
1
1
А кусти к
фононларда
-1 / 2
1,18
0,381
1,77
= EJ B)~ Ех(°) _
. 
Р ( 0 )
J, 
E J O )
j { 0 )
i l l

---

куринишни олади. л-тип яримутказгичларнинг геометрик 
магнитокаршилик эффекти оркали нисбий солии!тирма 
Каршиликнинг магнит майдонида узгариши и,В<< 1 да
( А р / р ) = р у Р  
(2.63)
формула билан аникланади. Бу ерда,
< r J >
<2-64>
геометрик магнитокаршилик коэффициенти, /?г — сочи­
лиш механизмига боглик булган катталик булиб, унинг 
киймати жадвалда келтирилган. Кучли магнит майдони 
р пВ>\ да геометрик магнитокаршиликниц ]В 1 га пропор- 
ционаллиги сакланади, физикавий магнитокаршилик эса 
заряд ташувчилар харакатчанлигига боглик булмаган кий- 
матга эришиб туйинади. Харакатчанлиги катта булган 
яримутказгичларда магнит майдон индукциясининг ки­
чик кийматларида кучли магнит майдони шарти амалга 
ошгани учун бундай яримутказгичларда геометрик маг­
нитокаршилик усули буйича ц п ни аникдаш афзалрок- 
дир. Бундан ташкари, физикавий солиштирма магнито- 
Каршилиги релаксация вактларининг хар хил уртачалаш- 
тирилган кийматларининг айирмаси билан богланган 
(2.60) ва у жуда кичик булиши мумкин. Масалан, GaAs да 
уй температурасида каршиликнинг нисбий узгариши 
$ = 1 Т л да Ар1р~2% а (&р/р)т
- 50% га тенг.
б. Заряд ташувчилар д;аракатчанлигини намунанинг геомет­
рик магиито^аршилиги буйича анщлаш
Бу усул билан заряд ташувчилар харакатчанлигини 
улчаш буйи калта, эни сербар булган намуналарда гео­
метрик магнитокаршилик кузатиладиган ( £ =coust, Е - 0) 
шарт бажарилганда уринли булган (2.72) ифодага асос­
ланган. Намуна киска ва сербар булса, металл контакт­
лар (электродлар) оркали Х олл электр майдони уланади. 
Бунда электр майдони намуна буйлаб йуналади, электр 
токи эса майдонга нисбатан Х олл бурчагига