Umumiy fizika kursi (ii-tom)

Герц вибратора
деб юритиладиган тебраниш 
контури тасвирланган. Герц вибраторида тебранишлар досил 
Килиш учун вибратор индукцион галтакнинг иккиламчи чул- 
гамига уланади. Бундай шароитда тебраниш процесси куйи- 
даги характерда булади. Потенциаллар айирмаси анча катга 
кийматга эришган пайтда учкун оралигида учкун чикиши би­
лан вибраторда сунувчи тебранишлар досил булади; бу теб- 
ранишларнинг даври вибраторнинг сигими билан узиндукция-
сига боглик булади. Вибраторнинг 
иккала кисми бир неча марта кай­
та зарядлангандан кейин тебраниш­
лар суниб 
к о л а ДИ, 
чунки вибратор 
зарядланган вактда олган энергия 
нурланишга ва Ленц—Жоуль ис- 
3 4 5 - раем. Герц вибратори. 
сиклигига сарфланади. Бундан ке­
йин индуктор вибраторни янгидан 
зарядлайди ва процесс такрорланаверади. Вибраторнинг индук- 
тордан зарядланиш даври индуктор узгичининг ишлаш даври- 
га боглик булади; узгичнинг ишлаш даври вибраторнинг теб­
раниш даврига Караганда анча катта булади. Диполнинг узида 
тебраниш вактида досил булувчи юксак частотали ток (Герц 
тажрибаларида частота 108 
гц
тартибида булган) диполнинг 
учларидан кайтиб, уз йуналишини тескари томонга узгартира- 
ди, диполда таркалаётган тулкин билан кайтган тулкинларнинг 
интерференцияси юз бериб, натижада тургун тулкинлар до­
сил булади. Бу додиса натижасида токнинг амплитудаси ди­
полнинг турли жойларида турли кийматларга эга булиб кола­
ди, бунда диполнинг учларига ток кучи графигининг тугуни, 
Уртасига эса графикнинг дунг жойи тугри келади. Шундай 
Килиб, тебранаётган диполда айни бир вактда ток кучининг 
Кийматлари утказгичнинг турли кеёимларида турлича булади. 
Бу мисол „квазистационар булмаган'1 процессга тааллукли- 
дир. Максвелл назариясига биноан, тулик ток, яъни утказувчан­
лик токи билан силжиш токининг йигиндиси диполнинг барча 
кесимларида айни бир хиллигича колади. Бундан утказувчан­
лик токи нолга тенг булган жойларда силжиш токи максимал 
Кийматга эга булади деган хулоса чикади. Даврий процессда 
электр кучланганлиги амплитудаси энг катта кийматга эга 
булган жойларда силжиш токининг амплитудаси энг катта 
булади.
Шундай килиб, утказувчанлик токининг амплитудаси нолга 
тенг булган нукталарда кучланганликнинг амплитудаси мак­
симал булар экан. Электр кучланганлигининг дунгликлари 
диполнинг учларида, тугуни эса диполнинг уртасида жойла- 
шар экан.
7

---

Ток кучи ва электр кучланганлиги амплитудаларининг ди­
поль буйлаб тацсимланиши 346- раемда курсатилган.
Диполнинг атрофидаги фазода пайдо булувчи электромаг­
нит майдоннинг хусусиятларини текшириб курайлик.
Диполни схематик равишда ораларидаги / масофа даврий 
равишда узгариб турадиган иккита дар хил ишорали 
q
ва 
— 
q
зарядлардан иборат деб тасаввур цилиш мумкин. Биз 
узгармас диполнинг электр майдони бир 
заряддан бошланиб, иккинчи зарядда та- 
мом буладиган кучланганлик чизиклари 
билан характерланишини куриб утган 
эдик (125-§).
Агар диполни ташкил цилувчи заряд­
лар даракат цилаётган булса, адвол, уму­
ман айтганда, бошцача булади. Бунга 
сабаб шуки, майдон фазода чекли тез­
лик билан тарцалади ва демак, дипол- 
дан бирор масофада ётган бирорта нуц­
тадаги маълум 
Е
кучланганлиги заряд­
ларнинг худди шу пайтдаги вазиятига 
эмас, балки ундан бир оз олдинги пайт­
даги вазиятига мос келади.
Бу айтидганларни график ёрдами билан тушунтирайлик. 
Диполни досил цилувчи 
+ q
ва — 
q
зарядлар бир-биридан 
бирор