Мавзу- физикага кириш

Бу ерда (1) ни эътиборга олсак

v₁ + v₁' = v₂ + v₂' (2)
Демак, урилишгача ва урилишдан сунгги тезликларининг йигиндиси бир хил булади. (2) дан
V₂' = V₁¹ +V₁ - V₂ ва V₁' = V₂ +V₂' - V₁
Бу ифодаларни хисобга олинса (1) ни куйидагича ёзиш мумкин.
m₁ (V₁ - V¹₁) = m₂ (V₁^' + V₁ - V₂ - V₂)
ва
m₂ (V₂' - V₂) = m₁ (V₁ - V₂ - V₂¹ + V₁)
булардан мос холда
(3)
Агар m₁=m₂ булса v₁' = v₂ ва v₂' = v₁ булади.
Урилишгача ва урилишдан сунг тулик энергия узгаришсиз колгани учун тукнашувчи жисмлар дастлабки шаклларини эгаллайдилар яъни урилиш пайтида юзага келувчи деформация йуколади.
2. Ноэластик урилиш.
Бундай урилишда жисмларни бир-бирига тегувчи жойлари деформациялашади ва сунгра иккаласи биргаликда умумий тезлик билан харакатланадилар.
Импульсни сакланиш конуни куйидагича куринишда булади.
m₁ V₁ + m₂ V₂ = ( m₁ + m₂ ) V
Ундан
V = (m₁ V₁ + m₂ V₂ ) / m₁ + m₂ (4)
Энергияни сакланиш конунига асосан системанинг кинетик энер-гияси урилишгунгача булган кийматидан кичик булади, чунки унинг бир кисми жисмларни ноэластик деформацияланишига сарф булади.
Урилиш содир булгунча

Урилишдан сунггиси

Бу ерда W = W₁ - W₂ тукнашувчи жисмларни деформацияланиши учун сарфланган ишга тенг булган энергияни йуколиши яъни

(4) ни хисобга олиб, бироз узгаришлар килсак куйидагини оламиз
( 5 )
3. Кисман эластик урилиш.
Эластик урилишда тукнашувчи жисмларнинг энергияларини йигиндиси узгармайди, ноэластик урилишда эса (V'₁ = V'₂ = V) тулик энергияни катта кисми жисмларни деформацияланишига сарф булади. Бу иккала хол идеал хусусий жараёндир.
Реал процессларда энергиянинг озми-купми кисми кичик деформацияларни юзага келтиришга ва ички ишкаланиш кучларини енгишга сарфла-нади. Ноэластик урилишда жисмларни деформа-циялашувига сарф булган ишни W₁ = W₁ - W₂ кисми яна кинетик энергияга айланади :
W₂ = (W₁ - W₂ ) K².
Агар тукнашувчи биринчи жисмнинг массаси m, тукнашгунча тезлиги v₁, тукнашгандан сунги тезлиги v₁' , тикланиш коэффициенти К бул-са кисман эластик урилишда энергия исрофи W = W₁ - W₂
W=(W₁-W₂)-(W₁ -W₂)K² = (W₁-W₂) (1-K²)
(5) ни хисобга олсак буни

Энергия исрофи натижасида кисман эластик тукнашган жисмларнинг тезликлари уларни абсолют эластик урилишдан сунги тезликлари-га нисбатан озрок булади. У холда (V₁ + V'₁)=V₂ + V'₂ ифода бундай жараён учун ( v₁ - v₂ ) K = v₂' - v₁' куринишни олади. Бундан сунг (3) ифодани чикаришда килинганидек алмаштиришлардан кейин Эластик ва ноэластик урилишлар кисман эластик урилишни хусусий холлари булиб тикланиш коэффициенти К ни киймати билан фаркланадилар.
Ноэластик урилишда К=0 , абсолют эластик урилишда К=1, кисман эластик урилишда 0 < K< 1

Умуман тикланиш коэф-фициенти K жисмни эл-астиклик улчови маъно-сига эга ва уни тажриба-да аниклаш мумкин. Масалан, шар пластин-кага h1 баландликдан ташланса (иккаласи бир хил материал) ундан сакраб h2 баландликка кутарилади.

V₂= 0 ва m₂ >> m₁ булгани учун (7) га биноан

булганидан чикади.
(m₁ ни жуда кичик дедик ). Урилишлар нафакат механикада балки молекуляр физикада, электр, оптика, атом ва ядроларда хам учрайди. Улар алохида-алохида курилади.