Магниторазведка

0
-
y
x
-m
+m
2dl
dr
r2
r1
r
θ
P
J
+

Магнит диполининг майдони

• бу ерда, r1 ва r2 магнит массаларидан Р кузатув нуқтагача бўлган масофа.
• dl – (+m) ва (-m) орасидаги масофанинг ярми;
• θ – x ўқи ва r орасидаги бурчак.

Магнит майдонининг тўлиқ вектори

• Р нуқтада магнит майдонининг Т кучланганлиги потенциалнинг ҳосиласига тенг.
• х ўқи бўйлаб кузатувларда:

dv – диполнинг ҳажми; I – магнит ўқи бўйича йўналтирилган вектор;

Магнит диполининг умумий майдони

• Реал магнитланган жинсларни элементар магнит диполлар тўплами деб ҳисобласак бўлади. Унда умумий потенциал қуйидагича бўлади:
• Ихтиёрий жинснинг магнит потенциали шу жинсни ташкил этган магнит диполлар потенциалларининг тўпламига тенг ёки жинснинг ҳажми бўйича диполлар потенциалларининг интегралига тенг.

Магнит майдонининг тўлиқ вектори

• Реал магнитланган жинслардаги умумий магнит майдони жинснинг ҳажми бўйича қуйидаги интегралига тенг бўлади:

Магнит аномалияларини миқдорий талқин қилиш

• Магнит майдон аномалияларини миқдорий талқин қилиш магниторазведканинг тўғри ва тескари масалаларини ечиш асосида ўтказилади.
• Тўғри масала – ўлчамлари, шакли, ётиш чуқурлиги, магнит хоссалари маълум бўлган жисм учун Ер юзасидаги магнит майдон аномалиясининг элементлари ҳисобланади. Бунда атрофдаги муҳитни магнитсиз, яъни æ=0 ва μ=0 деб ҳисобланади. Тўғри масаланинг ечими бир жавоблидир.
• Тескари масала – Ер юзасида аниқ бўлган (далада ўлчанган) магнит майдон элементлари қийматларини тақсимланиши бўйича жинснинг ўлчамлари, шакли, ётиш чуқурлиги ҳисобланади. Тескари масаланинг ечими кўп жавобли. Ечимни бир жавоблига яқинлаштириш учун геологик объектнинг табиати бўйича қўшимча маълумотлар ишлатилиши керак.