Кириш. Умумий кисм

Кирхгоф қонуни кул ранг жисмларнинг нур тарқатиш ва уни ютиш қобилиятлари ўртасидаги боғлиқликни ифодалайди.
Бир-бирига параллел жойлашган, кул ранг I ва абсолют қора II жисмларни кўриб чикамиз (1.6-расм).
Кул ранг жисмнинг ютиш қобилиятини А₁, абсолют қора жиcмникини эса А₂ = А₀ = 1. Кул ранг жисм температураси абсолют қораникидан катта, яъни T₁>T₂ деб қабул қиламиз. Бунда, кул ранг жисмдан нурланиш усулида узатилган иссиқлик микдори куйидагича аниқланади:
(2.36)
Иккала жисмнинг температураси тенглашганда, иссикдик мувозанат ҳолати юзага келади ва q = 0 бўлади.

1.6-расм. Кирхгоф конунига оид схема. Qкай/Qнур=Qут/Qнур=1

Демак: (2.37) (2.37а) Ушбу хулосани умумлапггириб, бир нечта параллел жойлаштирилган жисмлар учун ушбу ифодани келтириб чиқарамиз: (2.38)

(2.38) тенглама Кирхгоф қонунини характерлайди. Ушбу тенгламага биноан, маълум бирор температура учун исталган бир жисмнинг нур тарқатиш
қобилияти, унинг нур ютиш қобилиятига бўлган нисбати ўзгармас миқдор
бўлиб, абсолют қора жисмнинг нур тарқатиш қобилиятига тенгдир.

Ламберт конуни турли йуналишларда нурланиш интенсивлиги узгаришини ифодалайди ва ушбу куринишда ёзилади:
(2.39)

Ушбу қонунга биноан, жисмнинг нормал йўналишида нур тарқатиш қобилияти жисмнинг тўла iryp тарқатиш қобилиятидан π марта кам бўлади.
Икки параллел жойлаштирилган жисмлар ўртасидаги нурланиш жараёнша узатилган иссиқлик микдори Стефан-Больцман қонуни асосида келтириб чиқарилтан формула ёрдамида ҳисоблаш мумкин:
(2.40)
бу ерда Q_1-2 1-жисмдан 2-сига узатилаётган иссиқлик микдори; C_1-2-1-ва 2 - жисмлардан иборат системанинг келтирилган нур тарқатиш коэффициенти; F-жисмнинг нур тарқатиш юзаси.