Каттик жисм

Ns Nu =( * s XAf,- N u )exp{-U,t/kT\ (6 23)
муносабат бажарилади, бунда /V* — панжара тугунлари умумий сони, Nj — панжара тугунлар оралиги умумий сони, — бир хил ионлар панжарасидаги вакансиялар сони, /V,-,-- тугун- лараро вазиятларга жойлашган атомлар сони, 1!ф — вакансия ва тугунлараро атомдан иборат Френкел нуксони (жуфти)
\осил булиши энергияси.
Куйида келтирилган маълумот ионлардан таркибланган кристалларда Шотки вакансияси \осил булиш энергияси кат- таликлари (£^) \ацида тасаввур беради:
^{криссш LiF LiC'l LiBr NaCI} Nalir K U K1 CsCI _LsÜr
^{Е „ ,Л 2.51 2.2 I.X 2.2X 1.72 2.2«} 1.60 ^1.X6 2.0

Юкорида карама-карши ишорали ионлар сони тенг булган (стехиометрик) ионларни карадик. Аммо, бу тенглик бажарилмайдиган (стехиометриядан четланиш мавжуд булган) кристаллар \ам бор. А ^ В ^ ярим утказгичларда сте- хиометрикликдан четланиш уларнинг амалий кУлланиши учун му\им а\амиятга эгадир, чунки Bv ташкилловчининг ортикчалиги (Аш ташкилловчининг камомати) донорлик хоссасига эга, В у нинг камомати { А ,п ортицчалиги) эса ак- цепторлик хоссасига эга.

6.2.3. Ковалент кристалларда нуктавнй нуцсонлар Ковалент крнсталарнинг энг яхши вакнллари олмос ва
олмоссимон ярим утказгичлар германий ва кремнийдир. Бу
катти к жисмларнинг кристалларида (1.9-чизма) тетраэдр (турт ё^ли) шаклни ташкил килган энг яцин кУшни тугун­ лар оралиги етарлича катта улчамли ва бинобарин, атомлар унча зич жойлашмаган. Масалаи, тугунлар оралигининг улчамлари германийда 0,110 нм ва кремнийда 0,105 нм булиб, бу кристаллар тугунларидаги атомларнинг Уз Улчамларига (мос равишда, 0,122 нм ва 0,117 нм) я*ин. Шунинг учун ковалент кристалларда Френкел нуксонлари купрок, булишини кутиш мумкин. Тугун атрофида \ам, ту­ гунлар оралиги атрофида \ам бирдай миедорда и^шми атомлар (Ge ва Si да туртта) булишлиги юцоридаги тах- минни гасдиКупайди. Бундан кристалларда вакансиялар


\амда тугунлар оралигидаги хусусий атомларнинг \осил булиши энергиялари бир-бирига якин булиши керак.
Олмос тузилишли кристалларда Шотки нуксонларининг купрок булишлиги нуктаи назари *ам бор. Мазкур кристал­ ларда нуксоннинг \осил булиши уни куршаб олган атом- ларни силжитади. Кристалл панжараси симметрияси саманиб цоладиган силжишларни панжаранинг «релакса- цияси» дейилади.
Ковалент кристалларда вакансиялар \осил булиши, шу- нингдек улар зичлигининг Узгариши электронлар зичлиги узгариши билан бирга юз беради, лекин металлардан фарцли равишда, бу узгаришлар эркин хусусий электрон­ лар миедори фавкулодда кам булган шароитда содир булади. Шунинг учун электронлар зичлигини ва ярим Утказгичнинг у билан б о ти к бошка хоссаларини улчашлар хусусий нуктавий нуксонлар \осил булиши ва шакл узгариши \одисаларини урганишда кулай усулдир.
6.2.4. Кирншмавнн нуктавий нуксонлар Киришма ёт атомлар асосий кристалл билан, ё Урин
эгаллаш, ёки су кил иш каттик эритмалари \осил цллиш мумкин. Биринчи \олда киришма атомлари кристалл пан- жарасининг тугунларида, иккинчи \олда — тугунлар ора- ликпарида жойлашади _{• •}
(6.4- чизма). _{о •}
У ё бу турдаги каттик _{• • о}
эритманинг \осил булиши
асосан иккита омилга ^{о •}
геометрик ва элсктроки-
мёвий омил мрга боглик- _{а 6}
г* радиусы асосий атом­
_{лар га радиус»щан 15% дан} 6.4-Ч1Ш 1Н. Кри<ла.ыда киришма атомла-
кам фарк киладитн кириш­ ^{рининг жоилашиши. у} ма атомларигина урин эгал­ ^{а-урнн эгаллаш эритмаси;} лаш эритмаларини \осил
Килади (геометрик омил).