Каттик жисм

Р — марказ ёруглик таъсирида иккита Р — марказдан ташкил топади:
2 Р+ Гно- > I ; | +К, , (6.24)


бунда Ул - анион вакамсиясл.


М — марказ \ар бири биттадан электронни тутиб олган ик- ки кушни анион вакансиялардан иборат.
Я — марказ \ар бири биттадан электронни тутиб олган уч-
та кушни анион вакансияларидан ташкилланган.
Бу ранглаш марказларидан ташк,ари, мусбат ковак воситасида богланган икки кУшни манфий ионлардан (масалан, хлор) тар- кибланаган Ук — марказ, хлорнинг ковак воситасида богланган тугун ва тугунлар оралигидаги ионларидан иборат Н ~~ марказ мавжуд булишлиги аник^анган.
Ионлар кристалли утказувчанлик зонасидаги эркин элек­
трон ва панжара цутбланиши бирлашмаси полярон дейилади- ган нуцсонлар хилини юзага келтиради.
Поляронлар бошка нуксонларга нисбатан юкори
\аракатчанликка эга.
Электронга бериладиган ёруглик ёки иссик*ик энергияси унинг Утказувчанлик зонасига Утиб олиши етарлл буямаганда, у шу зона якинидаги \олатларга утиши мумкин, бу утишда
\осил булган ковак билан электрон богланган \олатда к,олади. Бу электрон ва унга богланган ковак жуфтини экситон дейи- лади (6.5- чизма).
Агар электрон ва ковак
бир ионда булса, бу жуфтни Френкел экситони дейилади.
Экситонлар турли атомлар- га тсгишли уйготилган элек­ трон ва ковакдан ташкиллан­ ган булса, уни Ванъс — Мотт экситони дейилади.
Френкел эксигони радиу-
си кичик, Ванъе - Мотт эк- ситониники катта. Экситон
_{кристалл ичида \аракатлана} 6.5-чизма. Экснтвннинг \оснл
олади, аммо токка *исса ^булнши
Куша олмайди, чупки электр жи\атдан нейтралдир.
Экситон \осил килиш учун, масалан, ёруглик энергияси сарфланадию, аммо электр утказувчанлик узгармайди.


Ю^ори энергияли нурланишлар таъсирида каттик жисмлардл
*осил буладиган нуксонларни радиацион нуксонлар дейилади. Бундай нурланишлар - каггик, рентген нурланиши, у — нурла- ниш, юкори энергияли электронлар, нейтронлар окимидир.
Радиацион нуксонлар назариясида бирламчи нуксон Френкел жуфти булади деб \исобланади, кейинчалик бошка иккиламчи нуксонлар юзага келади. Агар атомни тугундан уриб чицариш учун керак энергия Ец — булса, атомга нурла- ниш томонидан бериладиган Ел энергия Е(, дан катга булса атом, албатта тугундан чикиб кетади, агарда бу атомда Еи дан ортик энергия колса, у бошка атомни уриб чицаради ва ^.к.
Бирок, радиацион нуксон \осил килишнинг бусагавийдан пастрок энергияга тегишли механизмлари бор. Бу механизм- ларнинг мо\ияти шундаки, аввал кристаллнинг электронлари системачаси уйготилади, энергия кристалл атомларига узати- лади ва бирламчи радиацион нуксонлар \осил булади. Бу уйготиш кристаллнинг рентген квантлари, паст энергияли электронлар ва \атто ултрабинафша фотонлар билан нурлаш йули билан амалга оширилади.
_бос Бусага_да ости _рануксонлар \осил булиши куйидаги кичлар н ибо т:
1. Квантнинг ютилиши ва экситон \осил булиши;
2. Экситоннинг икки ионда (масалан, ишцорий — галоген кристаллда галогениинг икки ионда) жойланиши, яъни квази­ молекула \осил булиши;
3. Кулон итаришиш окибатида квазимолекуланинг ту- гунлараро атом ва вакансияга парчапаниши.
Радиацион нуксонлар \осил булишининг бошка йуллари
\ам мавжуд (плазмонлар механизми, ионизацион механизм ва бошкапар.).
Радиацион нуксонлар, одатда, катта кинетик энергияга эга, ва шунинг учун улар кристалларда жуда *аракатчан булади’ Радиацион нуксонларнинг Узаро ва бошка радиацион булмаган нуксонлар билан учрашуви э\тимоллиги катта. Бу
\олларда юз берадиган таъсирлашиш окибатида нуксонларнинг бирлашмалари ва \атто йирик уюмлари хосил булали.
Кристалл атомларининг уз тугунларидан у — квантлар таъсирида жилиб кетиш э\тимоли кичик. Лекин у — нурланиш


фотоэффект, Комптон эффекти, электронлар ва позитронлар жуфтлари тугилиши окибатида вужудга келади.
Нейтронлар окими моддага тушганда унинг бир кисми
ютилиб, нуксонлар пайдо килади.
Кристалл атомларнинг уз тугунларидан у — квантлар таъсирида жилиб кетиши э\тимоли кичик. Лекин, у — нурла- ниш фотоэффект, комптон эффект, электронлар ва пози­ тронлар жуфтлари тугилиши окибатида вужудга келади.
Кейинги даврда молдашунослик со^асида бир вактда каттикжисмда мавжуд булган (киритилган) турли киришмалар бир-бири билан таъсирлашиши окибатида модданинг айрим физик чоссалари жиддий узгариши мумкинлиги ва бу узгаришлардан амалда самарали фойдаланиш мумкинлиги аникпанмокда.
6.3. Каттик жисмларда чизигий нуксонлар Нуксонларни улчамлар жи\атидан синфларга ажратганда
бир улчовли (чизигий) нуксонлар айтиб утилган эди, бу нуксонларнинг улчдмлари икки йуналишда жуда кичик (<я) ва учинчи йуналишда \ар канча узун булиши мумкин. Бундай
нуксонларни дислокациялар дейилади.
Дислокациялар \осил булишини карайлик. Кристаллнинг бир кисмига ташки куч таъсир килаётган булсин (6.6а- чизма).
6.6-чшма. Дислокация \оспл булишинпнг кстма-кст боскнчлари: а) крнсталл- га сплжитиш кучи к,уйилиши; б) атомлар тскноиклари буки/шшн; и) »кстратскиоик
\ocin булиши.
Кучнинг цандай булишига цараб кристалл эластик ёки пластик деформацияланади. Иккинчи \олда таъсир этувчи кучнинг бирор бусагавий кийматига — силжиш кучланишига эришилганда сирпаниш вужудга келади. 6.6 а- чизмада узун чизик билан к^ндайдир фаразий текислик (сирпаниш текисли-


ги) тасвирланган, атомлар текисликлари унинг юкорисида унгга силжийди, унинг пастидаги кристалл кисми эса кузгалмайди.
Кристаллофафик (атомлар) текислигининг деформацияла- нувчи кисми (ярим текислик) унгга бирор масофага силжий- ди. (6.6 б- чизма) ва кейинги атомлар ярим текислигини де- формациялайди.
Биринчи яримтекислик куч таъсири ортганда окибатда кейинги ю^ориги ярим текислик устига тушади, пастки ярим- текислигидан узиб кУяди (6.6 в- чизма). Узилган яримтекис­ лик «ортикча*, озгина деформацияланган иккита оддий (атом­ лар) текисликлари орасига «киритилган» (кистирилган) булиб колади.
Я нала каттарок ташки силжитиш кучланиши мавжуд булса,
«ортикча» экстратекислик уз навбатида келгусини жилдириб, унинг урнини эгаллайди, бу жараён токи намунанинг юкориги Кисми пастки кисмига нисбатан в Бюргере вектори кадар силжимагунча давом этади (6.7- чизма).
Шундай килиб, дисло- О О О О О О О О О О О О О кацня ёки дислокация чи- О О Q 040 О С О О О О О О зил* деб кристаллнинг ^_{0 0}JP ₍JP_{5 0}0 ₀0 0₀ (₀8₀0₀0₀0₀0₀0₀0₀ силжиган созреини сил- q Ф-©-©^&-0 О О О О О О О жимаган со^асидан ажра- о О О О О О О О 0*0 О О О тиб турувчи чизикни айти- О О О О О О Я Ь О О ¿ О О О лади. Бюргере вектори в О О О О О Оjp О О ф О О О
кристалл панжарасида л_О° л_О0_Ол0_Ол0_Ол _Ол _Ол _О^ _Ол _Ол _Ол _О^ _Ол 1 атомларнинг силжиш кат- О О О О О О О О О О О О О талигини ва й^налишини
аникпаЙДИ 6.7- чизма. Дислокация контури ва Бюр-
Бюргерс вектори кий- гсос нектопи. мати |в|=в дислокация улчови булади.
Ушбу эскартмаларни билиш зарур:
1. Дислокация чизигидан йирокда кристалл идеал кристаллдан фарк килмайди.
2. Бу чизик якинида атомлар идеал кристалл тугунларига нисбатан анча силжиган булади.
3. Нолга тенг булмаган Бюргере вектори мавжуд.
4. Бюргере вектори дислокация чизигига тик булади, бун­ дам дислокацияни чегаравий дислокация дейилади.


Чегаравий дислокациядан таш^и винтсимон дислокация- лар \ам мавжуд (6.8- чизма). Дислокация чизиги Бюргере век- торига параллел.
Хакиций каттик жисмларда ^ дислокациялар зичлиги катга- _{О О О О О О О О О О О} лиги <1 киритилади ва у 1 см2 ^{О О О 0 О О О О О О О} сиртдаги дислокациялар сони- о о о О о о о о о о о
О О О ф О О О О О О О
ни билдиради. Дислокациялар ^О_о ^Д_О ^О_о ^{^}_О ^О_О ^{^}_О^О_О^О_О ^О_О ^О_О
зичлигини аник,пашнинг энг ^{о О О 6 О О О О О О} куп таркалган усули кристалл ^{0 0 0 0 0 0 0 0 0 0} сиртини кимёвий едиришдир. О О О О О О О О О О
О О О О О О О О О О
Кристалл сиртига чицувчи ^{О О О О О О О О О О}
дислокациялар со\асида еди- — ^{о ОООО^ ОООО}
О О О О О о о О о
риш чукурчалари пайдо ^О_о ^О_о ^О_о ^О_о ^О_{о о}^О _о^о _о^о _о^о булади. Уларни микроскоп ёр- _{О О О О О О О О О} дамида санаш мумкин. Дисло­ ^{О О О О О О О О О}
кациялар зичлиги 6 нолдан ^о_О^о_ОО^{о о} ₀^о₂₀^{о о}_О^о_О^о_О то катта сонга кддар ^{о О О О О о о о} цийматларга эга була олади. ^{о о о о о о} Масалан, дислокациясиз ярим _{6.8- чизма. Кристаллда фаза}
^{Утказгич монокристалларда} ичидаги чегаранинг \осил булиши.