Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
 
343 
3 / 2
1 / 2
3
( 2
)
4
d n
m
E
d E
h


(6) 
0
E E

ҳолатда, энергия интервали бирлигига мос электронлар сони: 
0
d n
d E

бўлади. 
Температура кўтарилганда, электронларнинг бир қисми юқорироқ сатҳли энергия ҳолатига 
ўтади. Жуда юқори температураларда(
0
k T
E
), электронларнинг энергия буйича тақсимоти, 
Максвелл-Больцман классик тақсимоти буйича ифодалаш мумкин бўлади. 
0
E
энергия-
Фермининг чегаравий энергияси ёки квантмеханик эффект таъсири сезиларли бўлган газ 
зарраси энергияси деб аталади. (5) формуладан келиб чиқадики:
3 / 2
2
0
3
8
h
n
E
m








(7) 
Масалан мис учун, 
0
E
энергия қийматини баҳолаш мумкин. Мис бир валентли бўлиб, 
унда эркин электронлар концентрацияси: 
2 2
3
1 0
n
ì

бўлиб, у ҳолда:
3 / 2
2
1 1
0
3
1, 1 1 0
8
h
n
E
ý ð ã
m











Хона температурасида, иссиқлик харакати энергияси 
1 4
0
4 1 0
k T
ý ð ã
E



бўлади. Факат 
4
8 1 0
T
K
 
температурада, иссиқлик ҳаракати энергияси 
0
k T
E
бўлади. 1-яқинлашишда 
яратилган эркин электронлар модели, металларда ўтказувчанлик электронлари хоссаларини 
тўғри ифодалайди.
Ташқи магнит майдон ҳосил қилинганда, электрон спин йўналиши, ташқи магнит майдон 
кучланганлиги йўналишига параллел бўлган электрон энергияси 
B
H

қийматга тенг энергияга 
камайса, спин йўналиши, ташки магнит майдон кучланганлиги йўналишига антипараллел 
бўлган электрон энергияси 
B
H

кийматга тенг энергияга ортади. Спин йўналишлари ўзгарган 
электронлар концентрацияси: 
0
B
E
E
d n
n
H
d E











Спин йўналишлари ташқи магнит майдон кучланганлиги йўналишига параллел ва 
антипараллел бўлган электронлар миқдори фарки 
2
n
 
тенг бўлади. Бирлик ҳажмда магнит 
моменти: 
0
0
2
2
2
2
B
B
B
E
E
E
E
d n
d n
M
n
H
H
d E
d E











  










(8) 
(6) ва (8) буйича парамагнит магнит қабул қилувчанлик: 
3 / 2
1 / 2
2
0
3
( 2
)
4
ï
B
M
m
E
H
h





(9) 
(5) ифодадан фойдаланиб, куйидагини олиш мумкин: 
2
0
3
2
B
ï
n
E



(10) 
Масалан, алюминий учун 
2
6
0
3
(
)
2 2 .8 1 0
2
B
ï
n
A l
E






тенг бўлади. 
(10) формула, идеал парамагнетиклар учун магнит қабул қилувчанлик формуласидан 
шуниси билан фарк қиладики, унда махражда иссиқлик харакати энергияси кТ ўрнига Ферми 
чегаравий энергияси(
0
E
) бўлади.
Фойдаланилган адабиётлар. 
1. Г. С. Кринчик. Физика магнитных явлений. Москва, 1985 г. 
2. Л. Д. Ландау. Квантовая механика. Москва, 1985 г. 

---