Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
 
287 
. 
Согласно теории слабого пиннинга [5], длину коллективного пиннинга можно получить 
из уравнения (2) 
. 
В зависимости от соотношения между продольными размерами L
0
и длины коллективного 
пиннинга L
с
можно выделить несколько режимов пиннинга. В случае выполнения равенства L
0 
=
ea
0
будет реализован переход порядок- беспорядок, а величина B
on
будет определяться 
равенством упругой энергии и энергии пиннинга E
el 
=
E
p
,
(3) 
где введены безразмерные параметры 
, 
,
, 
. 
После несложных алгебраических операций преобразуем уравнение (3) к следующему 
виду 
.
(4) 
РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЯ 
Из последнего соотношения видно, что температурная зависимость B
on
(T) определяется 
температурными зависимостями сверхпроводящих параметров: длины когерентности 

(Т), 
длины проникновения магнитного потока 

(Т) и параметра беспорядка 

вихревой системы. 
Однако температурная зависимость параметра беспорядка 

имеет разный вид в зависимости 
от природы пиининга [12]. Для случая 

Т
с
-пиннинга такая зависимость имеет вид 

= 


4
, а для 
случая 

l-пиннинга температурная зависимость 

описывается как 
. Согласно теории 
перехода порядок-беспорядок [6], в зависимости от природы пиннинга поле переходa может 
быть нарастающей или убывающей функцией температуры. После несложных преобразований, 
имея в виду функциональные формы параметра 

для 

Т
с
-пиннинга и 

l-пиннинга, мы приходим 
к следующим выражениям 
,
(5) 
Рис. 1. Температурная зависимость поля перехода порядок-беспорядок. 
(6) 
2
0
e
0
e e
E =
u
a
2
2
1 / 3
c
0
L = ( e ξ γ )
3
0
o n
0
d p
T
B
= B
U








0
0
2
c Φ
B =
ξ
0
0
c e e ξ
T =
2
2
0
p c
c e s
U
=
π
2
0
2 d
2
Φ e
B
=
s
2
2
0
0
o n
3
c e e Φ
B
=
2 γ ξ
-1 / 2
γ = (ξ λ )
3
3
2
3 / 2
o n
B
( 0 ) (1
t )


 
 

1
5 / 2
o n
B
( 0 ) (1
t )
( 0 )



 



---