Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

ЛАРКИН-ОВЧИННИКОВ МОДЕЛЬ 
В слабых полях упругая энергия E
el
превышает энергию пиннинга E
p
и реализуется 
упорядоченное состояние вихрей, а в больших полях энергия пиннинга компенсирует упругую 
энергию и реализуется неупорядоченное состояние вихревой решетки. Величина поля B
on
, 
которая соответствует переходу порядок-беспорядок, определяется условием равенства 
энергий E
el 
=E
p
. Эта модель позволяет корректно описать экспериментальные температурные 
зависимости поля B
on
во многих высокотемпературных сверхпроводящих образцах. Последние 
теоретические исследования [4, 5], основанные на критерии Линдемана [6], показывают, что 
возникновение пика намагниченности может быть объяснено переходом от упорядоченного 
состояния вихревой решетки, которое реализуется при полях B
<
B
on
, к неупорядоченному 
состоянию при полях B
>
B
on
. Предполагается [6-11], что переход порядок-беспорядок 
реализуется, если поперечные деформации вихревых нитей u удовлетворяют критерию 
Линдемана 
,
(1) 
где c
L

число Линдемана, 

межвихревое расстояние, Ф
0

квант магнитного 
потока. Эти деформации приводят к увеличению упругой энергии вихревой решетки. Поэтому 
переход порядок-беспорядок реализуется в том случае, если увеличение упругой энергии E
el
компенсируется энергией пиннинга E
p
. При пиннинге на точечных дефектах энергия E
p
не 
зависит от поля. Однако упругая энергия уменьшается с ростом поля. Действительно, в рамках 
модели потенциала-клетки увеличение упругой энергии вихревой решетки определяется 
уравнением 
,
(2) 
где c
66 
= e
0 
/4a
0
2

модуль сдвига, e
1 
= e
2
e
0

линейное натяжение вихревой нити, е 

параметр анизотропии, 
; L 

продольная длина деформированной вихревой нити, 
γ 

параметр порядка, ξ 

длина когерентности, λ 

длина проникновения магнитного поля. В 
выражении (2) первое слагаемое учитывает энергию изгиба рассматриваемого вихря, а второе 

его взаимодействие с периодическим потенциалом, создаваемым остальными вихрями. 
Минимизация упругой энергии по L определяет характерный размер продольных искажений 
вихревой нити 
, который рассматривается как продольный размер упругой 
клетки. Подстановка L
0
в уравнение (2) дает величину энергии
2
2
2
0
L
0
u ( a , 0 )
c a

0
0
/
a
B


2
2
2
1 / 2
e l
6 6
1
u
E
c
u L
e
(
L )
L


 
2
0
0
(
/ 4
)
e
 
 
0
1
6 6
0
/
2
L
e
c
e a


---