Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
 
285 
 


8
8
1
2
2
2
1
1




E
m
b
U





 


8
8
1
2
2
2
2
2




E
m
b
U





Бу ерда 
2
1
2



m
n
b
i
i
тенг бўлиб, 
 

1
U
-чексиз потенциал чуқурликни ифодалайди. 
 

2
U
-тўсиқли потенциал чуқуклик бўлиб, 



да электрон бу чуқурликни ташлаб кетиши 
мумкин. 
 

m
n
f
2
ассимтотик функция бўлиб, 



да квазиклассик яқинлашади. Бу ҳолда 
автоионизациянинг тезлиги ионланиш эҳтимолияти билан аниқланади. 
 




0
2
2 rdr
r
W
z


z

-электроннинг 
Z
-ўқи бўйлаб тезлиги. 
Электр майдон кучланганлигининг қиймати 
4
0
16 n
E
E
kr

шу қийматга яқинлашганда, 
ридберг ҳолатидаги атомнинг ионланиш эҳтимоли кескин ортади. Лекин бунда автоионланиш 
эҳтимоли классик механика доирасида сақланади. 
Атомларни ридберг ҳолатида электр майдон таъсирида ионланишида ҳосил бўлган эркин 
электронлар, электр майдон таъсирида ионланиш усули ёрдамида қайд қилинади. Ридберг 
ҳолатининг асосий муҳимлиги – унинг барча атомлар учун универсаллигидадир. Бу 
ҳолатларнинг яшаш вақти 
 

бош квант сони 
 
n
га боғлиқ бўлиб, 
3
n

га пропорцинал равишда 
ортиб боради ва миллисекундгача етиши мумкин. 
Адабиётлар 
1. Маныкин Э. А., Ожова М. И., Полуэктов П. П. Журнал "Природа" N1 
(1025)."Конденсированное ридберговское вещество". 2001 г. Стр. 22–30.
2. Маныкин Э. А., Ожован М. И., Полуэктов П. П., ЖЭТФ, 1983, т. 84. вып. 2, Стр. 442. 
3. Эшқобилов Н.Б. “Наблюдение эффекта Штарка при исследовании высоколежащих 
состояний атома галлия” ЖПС. Т. XII. В.4, 1984г. Стр.653-656.