Физика курси I

§ га тенг ва массаси т бўлган 
жисмга ё?= т § катталикдаги куч таъсир этади. Тарози палласига 
қўйилган жисм паллани оғирлик кучига тенг куч билан босади. Шу 
туфайли икки жисм массаларининг нисбати улар оғирликларининг 
нисбати кабидир:
т\ =
£ 1
т2 
&>2
(2.2 )
Жисм массаси скаляр катталик бўлиб, унинг оғирлиги эса вектор 
катталикдир. Бу вектор эркин тушиш тезланиши йўналишида Ернинг 
маркази томон йўналган.
Тажрибаларнинг кўрсатишича, масса аддитив катталикдир, яъни 
жисм массаси унинг айрим бўлаклари массаларининг йиғиндисига 
тенг. Механикавий тизимнинг массаси тизимнинг таркибига кирувчи 
барча жисмлар массаларининг йиғиндисига тенг.
Ҳаракатдаги жисм массаси билан тезлигининг кўпайтмаси 
жисмнинг и м п у л ь с и дейилади (эски адабиётларда «импульс» 
тушунчаси ўрнида «ҳаракат миқдори» ишлатилган):
р = тс. 
(2.3)
Жисм импульси — тезлик вектори йўналишидаги вектор катта- 
ликдир. п та моддий нуқта (ёки п та жисм) дан иборат механикавий 
тизимни олиб қарасак, унинг импульси ундаги моддий нуқталар 
импульсларининг вектор йиғиндисига тенг:
р =
I
21 
т ^ ,
(2.4)
41
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

бунда р„ т, ва и, лар тизимга кирувчи / нчи моддий нуктанинг мос 
равишда импульси, массаси ва тезлигидир.
Импульсни ифодаловчи (2.3) ва (2.4) формулалар «секин» 
ҳаракатлар учун тўғридир. «Секин» ҳаракат деганда жисмнинг 
тезлиги (
у
) ёруғликнинг вакуумдаги тезлиги (с = 3-10
8
м/с) га 
нисбатан жуда кичик ( г < с ) тезлик билан содир бўлаётган 
ҳаракатни тушунамиз.
«Тез» ҳаракат конуниятларини, яъни релятив механикага оид 
ҳодисаларни, биз VII ва VIII бобларда караб чикамиз. Бошка 
бобларда биз факат «секин» ҳаракатларга оид ҳодисалар ҳақида 
мудоҳаза юритамиз.
2.3-$. НЬЮТОН МЕХАНИКАСИНИНГ ҚУЛЛАНИШ ЧЕГАРАЛАРИ
Олдинги бандда айтилганидек, Ньютон механикаси макроскоцик 
жисмларнинг секин ҳаракатлари учун, яъни ёруғлик тезлигига 
нисбатан жуда кичик ( у < г ) тезликлар учун тўғридир. Кундалик 
ҳаётимизда одатда секин ҳаракатлар билан иш кўрамиз. Еруғликнинг 
бўшликдаги тезлигига якин бўлган тезлик билан ҳаракат килаётган 
жисмларга Ньютон механикасининг кўлланилиши мумкин эмаслиги 
нисбийлик назарияси ва тажриба натижалари асосида аникланди. 
Еруғлик тезлигига якин тезликлар билан ҳаракатланувчи жисмлар- 
нинг ҳаракати нисбийлик назариясига асосланган релятив механика 
қонунларига бўйсунади (VII бобга к.).
Ньютон механикасининг кўлланилишини белгилаб берувчи иккин- 
чи чегара микрозарра (молекула, атом, протон, нейтрон, электрон ва 
ҳ. к.) ларнинг ҳаракат конунларини ўрганиш натижасида намоён 
бўлди. Ньютон механикасида ҳаракатдаги жисмнинг исталган 
пайтдаги ҳолати унинг аник координаталари (уч ўлчовли ҳара- 
катда — х , у, г\ бир ўлчовли ҳаракатда— х) ва тезлиги оркали 
аникланади; тезлик ўрнида импульс (р = ту) ифодасидан фойдала- 
ниш мумкин. Равшанки, ҳаракатдаги жисмнинг исталган пайтдаги 
координаталари ва тезлиги аникланган бўлса, унинг фазодаги 
траекторияси ҳам маълум демакдир.
Квант механикаси тасаввурларига кўра ҳаракатдаги микрозарра- 
ларнинг ҳолатини унинг координаталари ва тезликларининг аник 
кийматлари орқали аниклаб бўлмайди: ихтиёрий олинган бирор 
найтда ҳаракатдаги микрозарраларнинг координатаси канча кичик 
хатолик билан аниқланса, унинг импульсини аниклашдаги хатолик 
Ар шунча катта бўлади. Бу ерда зикр этилган ноаниқликлар 
(хатоликлар)
А х-А р ^Н  ёки Ах- тАух^ Н  
(2.5)
муносабат билан боғланган в а у Г е й з е н б е р г н и н г н о а н и к л и к
м у н о с а б а т и
дейилади 
(бунда /г = 6,63-10~'4 Ж -с — Планк 
доимийси). Бу муносабат микрозарра координатаси ва импульсини 
бир вактнинг ўзида ўлчаш аниклигини белгилайди ва ўлчов 
асбобларини ҳамда ўлчаш усулларини такомиллаштириш йўлибилан 
мазкур аниқликни орттириш мумкин эмаслигини кўрсатади. Бошқача 
айтганда, ўлчашдаги ноаникликлар микрозарралар табиатининг
42
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

ўзидан келиб чиққан бўлиб, ўлчашларда йўл кўйилган хатоларга хеч 
қандай алоқаеи йўқ. Микрозарраларниш ҳарақа
1
и Пью
1
он механи- 
касидаги «моддий нуқта» ҳаракати тушунчасига нисбатан анча 
мураккаб бўлиб, ундаги «траектория бўйлаб ҳаракат» тушунчасини 
микрозарраларга ҳамма вақт ҳам татбиқ қилиб бўлмаслиги 
аниқланди.
Гейнзенбергнинг ноаниқлик муносабатини макрожисмларга тат- 
биқ қилиб кўрайлик. Бунинг учун макрожисмлар ичида энг кичик 
жисмнинг ҳаракатини олиб қарайлик. Фараз қилайлик, биз массаси 
1
грамм 
(10
1
кг) бўлган шарчанинг ҳаракатини кузатаётган 
бўлайлик ва унинг координаталарини жуда катта аниқлик билан — 
бир микрон (10“ в м) аниқлик билан ўлчаган бўлайлик. У ҳолда
(2.5) га кўра тезликни ўлчашдаги ноаниқлик (хатшик)
д 
.