Д. В. Харьков графит в науке и ядерной технике г. Новосибирск 013 Монография

/
l
) 
(5.2). 
В данном случае длина диффузии связана со временем релаксации его 
волновой функции соотношением 
L
φ
= (
D
τ
φ
)
1/2
(см. Приложение 1). Общая 
поправка к проводимости для такой двухслойной структуры будет 
соответственно, в два раза больше. Если окажется, что время перехода между 
слоями τ
ij
сравнимо со временем сбоя его волновой функции τ
φ
, то вместо 
того, чтобы вернуться в стартовую точку, электрон может оказаться в 
соседнем слое с другой координатой 
z
.
Ясно, что такие траектории 
перестанут вносить вклад в интерференцию, и величина поправки будет 
меньше, чем –
2
e
2
/
ћ
ln(
L
φ
/
l
). Кроме того, должна измениться и форма кривой 
температурной зависимости проводимости.
 
В том случае, когда время 
переходов между слоями τ
ij
меньше времени
 
энергетической релаксации τ
ε
(или времени релаксации импульса τ
P
по терминологии авторов) то согласно 
[144] образуется трехмерная квазиповерхность Ферми и квантовые поправки 
для такой структуры следует рассматривать так же, как и для трехмерного 
анизотропного проводника.
5.4. Теплофизические измерения
Теплофизические измерения были выполнены в ИТ СО РАН в группе 
Станкуса С. В. 
Исследования 
температуропроводности 
графитов 
проводились методом лазерной вспышки на автоматизированном 
экспериментальном стенде LFA-427 фирмы Netzsch [145] по методике, 
детально описанной в [146]. К основным достоинствам стенда относятся: 

---

138 
широкий интервал температур, доступный для измерений (25…2000 С); 
возможность исследовать различные классы твердых материалов; малые 
размеры образца (толщина – 0.1…6 мм, диаметр – 6…12 мм); возможность 
работать в вакууме (до 10
-5
Торр), окислительной и защитной (Ar, He) 
атмосферах; 
широкий 
диапазон 
измерений 
величины 
температуропроводности (0.01…10 см
2
/с); высокая (2…5 %) точность и 
производительность измерений; наличие автоматизированной системы 
управления и обработки данных. Оцениваемая погрешность измерений 
составляет 3 – 6 %. На рис.5.8 представлены результаты по температурной 
зависимости теплопроводности различных графитов. Видно, что в отличие от 
температуропроводности, температурная зависимость теплопроводности 
МПГ-6
и 
SGL
является слабо нелинейной, а теплопроводность композита на 
основе изотопа 
13
С практически не изменяется с температурой.
За температурную зависимость теплопроводности графитов при 
высоких температурах практически полностью отвечает фонон-фононное 
взаимодействие и процессы переброса, а также рассеяние фононов на 
границах кристаллитов, неоднородностях структуры и дефектах решётки 
[147-150].
Исследование структуры и электронного строения графитовых 
композитов на основе изотопа 
13
C методами высокоразрешающей 
электронной микроскопии на просвет (HRTEM), рентгеновской дифракции, 
рентгеновской флуоресцентной спектроскопии, комбинационного рассеяния 
и т.д. показало [132, 151], что достаточно совершенная кристаллическая 
структура 
графитов 
типа 
МПГ
радикально 
отличается 
от 
мелкокристаллической, турбостратной структуры графитов на основе 
изотопа углерода 
13
С. 
В частности, в случае композита на основе изотопа 
13
С использование 
фенолформальдегидной резольной смолы в качестве биндера (см. главу 4) 
приводит к структуре, морфологически схожей со структурой стеклоуглерода 

---

139 
[111]. Макромолекулярная, полиэдрическая структура стеклоуглерода 
детально проанализирована в [36, cтр.208].