А. Тешабаев, С. Зайнабидинов, И. Каримов, С. Власов, В. Абдуазимов

 
 
 
 
4.4. Майдон эффектини тадқиқлашнинг тажрибавий 
услубияти 
Майдон 
эффектини 
ўлчаш учун намуна-майдоний 
электроддан 
иборат 
конденсатор йиғилади. “Тез” 
ҳолатлардаги 
зарядни 
аниқлаш 
учун 
ўзгарувчан 
кучланишга 
асосланган 
майдон 
эффекти 
усули 
қўлланилади. 
Унинг 
принципиал 
схемаси 
(4.8-
расмда) тасвирланган.
4.8-расм
Ge намунасига бир неча вольт V
0 
ўзгармас кучланиш берилади. Майдоний 
электродга V-
ўзгарувчан кучланиш уланади. Оқибатда юклама қаршилик R 
да V ўзгарувчан сигнал пайдо бўлиб, у Ү- осциллограф пластинасига 
узатилади. Агар осциллографнинг Х пластинасига ўшандай кучланиш 
берилса, экранда ўтказувчанлик ўзгаришининг V ўзгарувчига боғланишини 
бевосита кузатиш мумкин. Сигнал билан намуна қаршилиги орасидаги 
боғланишни топиш қийин эмас:
∆σ=
)
(
)
(
0
0
0
2
0
2
0
R
r
R
r
R
V
r
r
R





(4.13) 
Бу боғланиш анча мураккаб. Биз икки хусусий ҳолни кўрамиз. 
1. Ўзгармас кучланиш режими.
Агар R<0
-∆r бўлса, майдон 
таъсирида намуна ўтказувчанлигининг ўзгариши намуна ва юклама орасида 
кучланиш тақсимотини деярли ўзгартирмайди. Намунада майдон ўзгармас, 
занжирда ток ўзгаради. (4.13) ифода бу ҳолда
∆σ=
R
V
0

~v (4.14) 

---

37 
содда кўринишга келади.
2. 
Ўзгармас ток режими. 
Агар R>>r
0
бўлса, занжирдаги ток ўзгармас, 
уни юклама қаршилиги аниқлайди. (4.13) ифода бу ҳолда
∆σ=
R
vr
V
r
vR
0
0
2
0

(4.15) 
кўринишини олади. Фақат 
R
vr
V
r
0
0
2
0

бўлгандагина ∆σ~ 

бўлади ҳолос.
Демак, ўзгармас кучланиш режимида майдон эффектини ўлчаш 
қулайроқ экан.
Майдон 
эффектини 
ўзгарувчан 
кучланиш 
бериб 
ўрганишини 
тажрибавий энг мухим усулларини қараб чиқайлик.