А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

х
10.1-чизма. Холл \одиснснга оид.
булган электр майдон
кучланганлиги угказгич-даги ток зичлиги ва ташк,и магнит майдон 
кучланганлигига пропорционал булади:
Бу ифодадаги RH -  Холл коэффициенти деб аталади. Друде 
моделига асосланган холда Холл коэффициенти учун
ифода олинган. Бу натижага кура, /?н нинг фацат металлардаги 
заряд ташувчилар зичлигига богликушги келиб чикади.
Куп металлар учун паст температура ва кучли магнит май­
донда (10.32) ифода тажриба билан мос келувчи натижалар бе­
ради. Аммо, бошк;а холларда температура ва магнит майдон 
кучланганлигига боялик экан. Холл коэффициентини билган 
Холда паст температуралар учун металлардаги заряд ташувчи­
лар зичлигини хисоблаб топишимиз мумкин.
Металларнинг классик моделларидан яна бири 1905 йилда 
эълон кдпинган Г. А. Лоренц моделидир.
-Ушбу модел Друде моделидан асосан куйидагилар билан 
фарк килади:
а) металлдаги эркин электронлар тезликлари Максвел 
' тацсимотига (2 бобга ц.) буйсунади деб олинади;
б) электронларнинг дрейф харакатини ифодалашда Болц- 
маннинг кинетик тенгламасидан фойдаланилади.
Энди бу моделга асосланиб металларнинг электр хоссала­
рини куриб чицамиз. Ташци энергетик майдон йук^игида
E = R „ \ jH ].
(10.31)
(10.32)
10.1.3. Металларнинг Лоренц модели
210

---

электронларнинг 
тезликлар 
буйича 
функциясини
3
Гу) 2 е х р
Максвелл 
так;симоти
/
dVxdV„dVz
= 
п(
т
2 n LT'
- m ( V \
+ 
V 2y
+ 
V 2 )
2 к „Т
dVxdVvdVz