Xii боб. Магнит майдон 12. 1-§. Магнит майдон ва унинг характеристикаси. 12. 2-§. Био-савар-лаплас қонуни

---

XII - БОБ. МАГНИТ МАЙДОН 
12.1-§. Магнит майдон ва унинг характеристикаси. 
12.2-§. Био-савар-лаплас қонуни. 
12.3 -§. Магнит майдондаги токли ўтказгичга таoсир қилувчи куч. Ампер кучи 
12.4-§. Лорентц кучи.

12.5-§. Зарядли зарраларнинг магнит майдондаги харакати. Циклотрон 
 
 
 
XVIII асрдаёқ француз физиги Араго томонидан чақмоқ разряди 
натижасида темир буюмларнинг магнитланиши, компаснинг эса 
магнитсизланиш ходисаси ўз китобларида баён этилган эди. Бу ходиса 
магнит ходисалари билан электр ходисалари ўртасида боғлиқлик 
мавжудлигини кўрсатар эди. Бундай фаразнинг тўғри эканлигини 1820 
йилда даниялик физик Эрстед ўз тажрибасида тўғри токнинг магнит 
стрелкасига таoсири орқали тасдиқлади. Тинч турган заряд магнит 
стрелкасига таoсир қилмайди, фақат харакатлана-ётган электр зарядларигина магнит таoсирига 
эгадир. 
Шундай қилиб, хара-катланаётган электр зарядлари атрофида майдоннинг яна бир тури 
- 
магнит майдони
хосил бўлиши аниқланди. Электростатик майдонни текширганимизда биз 
“синов” зарядидан фойда-ланган эдик. Энди магнит майдонини текширишда магнит 
стрелкасидан ёки “синов контури” деб аталадиган токли берк контур дан фойдаланамиз (12.1-
расм). Контурнинг характеристикаси сифатида контурдан ўтаётган ток кучи I билан контур 
юзи S кўпайтмасига миқдоран тенг бўлган ва контурнинг мусбат нормали бўйлаб йўналган 
вектордан фойдаланилади, яoни
n
S
I
Р
т



(12.1) 
векторни контурнинг 
магнит моменти деб аталади
. 12.1 даги 
n

- мусбати нормалp 
йўналишдаги бирлик вектордир. Парма қоидасидан фойдалансак, парма дастасининг айланма 
харакати йўналиши контурдаги токнинг йўналиши билан мос тушса, унинг илгариланма 
харакати йўналиши эса контур юзига ўтказилган мусбат нормалнинг йўналишини кўрсатади. 
(12.1-расм). 
Синов контурини магнит майдонига киритганимизда майдон контурга йўналтирувчи 
таoсир кўрсатиб, уни мусбат нормал билан маoлум йўналишга буришини кўрамиз. Агар 
контурни нормалp йўналиши билан майдон йўналиши мос келмайдиган қилиб жойлаштирсак 
контурни мувозанат холатга қайтарувчи айланма момент хосил бўлади. Моментнинг катталиги 
нормалp билан майдон йўналиши орасидаги бурчакка боғлиқ бўлиб, бурчак 

/2 тенг бўлганда 
айлантирувчи момент ўзининг максимал М
макс
қийматига эришади. Магнит майдоннинг 
берилган нуқтасига Р
m
нинг қийматлари турлича бўлган синов контурларини навбатма – 
навбат киритсак, уларга таoсир этадиган айлантирувчи моментларнинг максимал қийматлари 

М
макс

хам турлича бўлади. Лекин М
макс
/Р
m
нисбат барча контурлар учун бир хил 
бўлганлигидан, уни майдоннинг миқдорий характеристикаси деб қараш мумкин. 
Хар бир синов контурига таoсир этувчи 

М
макс

ни 

Р
m

га нисбати, магнит майдоннинг 
айни нуқтаси учун ўзгармас катталик бўлиб,