10 маъруза : Анизотип гетероўтишларда фотоэффект. Поликристалл яримўтказгичларда фотоэлектрик ҳодисалар

Анизотип гетероўтишларда фотоэффект
. 
Гетероўтиш ѐритилганда 
номуво-занат ҳолатдаги заряд ташувчилар яримўтказгич ҳажмининг ҳамма 
қисмида пайдо бўлиши мумкин (9.3-расм). Гетероўтишда 
р
-типли 
материалнинг кам-бағаллашган ва унга ѐндашган квазинейтрал соҳасидаги 
электронлар электр майдон таъсирида 
п
-
соҳага ўтади. Худди шунга ўхшаш 
п
-
типли материал-даги коваклар
p
-
соҳага
ўтади. Бунинг натижасида мос 
равишда умумий ток зичлигининг электрон 
I
n
(
l
B
) 
ва
ковак 
I
p
(
l
B
) 
ташкил
этувчилари 
пайдо 
бўла- 
ди.
Гетероўтишнинг 
x=
l
B
 
текислигидан оқаѐтган тўла ток зичлиги қуйида-
гича ѐзилади: 
I = I
n
(
l
B
) 

 I
p
(
l
B
)
(10.4) 
9.3-расм
. Ёритилган гетероўтишда заряд ташувчиларнинг рекомбинация 
механизмлари. 
 
р 

 п
гетероўтишларда
р 

 п
гомоўтишлар каби номувозанат ҳолатдаги
электронлар ва коваклар рекомбинацияси оқибатида заряд ташувчиларнинг 
бир қисмигина тўпланади ва чегара соҳасида ажралади. Яримўтказгичда 
фотогенерация туфайли ҳосил бўлган электронларнинг бир қисми потенциал 
тўсиқ ва ом контактли сирт томонга силжийди. Бу электронларнинг бир 
қисми бир энергетик ҳолатдан иккинчисига ўтиб сиртда (1-ўтиш), омик 
контакт билан яримўтказгич чегарасида 
(
2
-
ўтиш
),
квазинейтрал соҳада 
(ҳажмда,3-ўтиш) ва чегара соҳасида зоналараро ҳамда маҳаллий ҳолатлар 
орқали 
(
4
—
5 ўтиш) рекомбинация туфайли йўқолади.
Кенг зонали 
яримўтказгич катта концентрацияли киришмалар билан легирланганда 
потенциал тўсиқ асосан иккинчи яримўтказгичда бўлади. Бундан ташқари, 
заряд ташувчилар иккинчи яримўтказгичнинг ҳажмида 
(
6—7 ўтиш) орқа 

---

омик контактларда рекомбинацияланади 
(8—9
ўтишлар).