Ўзбекистон республикаси соғЛИҚни сақлаш вазирлиги тошкент фармацевтика институти

Нур ютишни характерловчи асосий қийматлари
Агар модда эритмаси J_o  интенсивликда ёруғлик (нур тўплами) ўтказилса, нур эритма қатламидан ўтгандан кейин унинг интенсивлиги J_t гача камаяди. Буларнинг нисбати ёруғлик
J_t
---- = T
J_o
ўтказишнинг (ютишни) характерлайди. Ёруғлик ўтказиш қиймати (Т) О дан 1 гача ўзгариши мумкин. Баъзи холларда бу қиймат процентларда ифодаланади. Агар Т қиймат катталигини 1 см қатлам қалингига тавсия этилса, бу қийматни нур ютиш коэффиценти дейилади. Моддаларнинг нур ютиш қийматини оптик зичлик D билан ифодалаш мумкин.
J_o
D = - lgT D= lg -------
J_t
D қийматлари турли мусбат қиймат бўлиб, О дан  гача бўлиши мумкин. Лекин замонавий асбоблар оптик зичлик қийматини 2 гача аниқлаш имконини беради.
Фотометриянинг асосий қонуни
Нур ютишнинг асосий қонуни асосан, яъни Бугер-Ламберт-Бер қонунига асосан – модда эритмасининг нур ютиш ва шу эритма, нур ютган, ҳамда модданинг концентрацияси орасида боғлиқлик бор.
J_t = J_o. 10^-E1С
 
С – нур ютган эритма концентрацияси моль/л
1 – қатлам қалинлиги, см ҳисобида
Е – моляр нур ютиш кўрсаткичи
Морляр нур ютиш кўрсаткичи (Е) қиймати нур ютувчи модданинг табиатига, танланган тўлқин узунлигига ва босимига боғлиқ.
J_t
Т = --------дан фойдаланиб J_t =J_o . 10^-E1С тенгламани
J_o
қуйидагича ёзиш мумкин. Т= 10^-E1С
 
D=lgT эканлиги ҳисобга олган холда яъни, агар эритманинг нур ютиши Бугер-Ламберт-Бер қонунига бўйсунса, у холда эритманинг зичлиги D шу эритманинг концентрациясига тўғри пропорционал бўлади. Бу холда оптик зичликнинг концентрациясига боғлиқ графиги (чизмаси) координат бошидан бошланувчи тўғри чизиқ бўлади. Агар модданинг нур ютиш қонуни эътиборга олинмаса тўғри чизиқли боғлиқлик бузилади.
Бугер-Ламберт-Бер қонуни фақат нур ютиш кўрсаткичи доимий бўлган монохроматик нурланиш шароитида тўғри келади.
Бер қонуни қуйидаги шароитларда кузатилади:
1. Эритмадан ўтаётган нур монохроматик бўлиши керак.
Агар бу шароит кузатилмаса, икки бир-бирига яқин тўлқин узунликлари учун  ва ¹ қуйидаги тенглик ҳосил бўлади.
Бер қонуни полихроматик нурлар учун қўлланилмайди, чунки   ва ¹ қийматлари бир-бирига тенг эмас. Бу эса шуни кўрсатадики, идеал шароитга келтириш, яқинлаштириш учун шундай нур тўпламининг танлаш керакки, бунда тўлқин узунликлари интервали нур ютиш эгри чизиқ максимумини ўз ичига олиши ёки у эгри чизиқда имкон борича эгри чизиқнинг горизонтал қисмида бўлиши керакки, бунда ҳамма интервалда