“яримўтказгичлар ва полимерлар физикаси” кафедраси 5140200-Физика таьлим йўналиши ёв

 
 
3.2.1-Расм Фотоэмиссон токнинг температуравий боғлиқлиги эгри чизиқларинг 
берилиши 
4,66эВ (1) , 4,87эВ (2) ва 5,15эВ (3) 4-термоток 
 

---

44 
§3.3 Натижалар муҳокамаси 
Мо(111) ва Мо(110) кристаллар фотоэмиссияси температуравий самараси 
бўйича олинган натижаларни муҳокама қилиб қуйидаги эксперементал 
ўрнатилган далилларни яна бир марта қайд этиш керак; 1) Мо(111) 
фотоэлектронлари спектрида -0,5эВ да пик бўлиб, у ҳолат зичлиги 
хусусиятларига боғлиқ [20]. [11]да ҳудди шундай пик Мо(110) учун 
топилган;
Жадвал 
500K
600K
700K
800K
900K
Хисоб 
лан- 
ган 
Таж- 
риба
Хисоб 
лан- 
ган 
Таж- 
риба 
Хисоб 
лан- 
ган 
Таж- 
риба 
Хисоб 
лан- 
ган 
Таж- 
риба 
Хисоб 
лан- 
ган 
Таж- 
риба 
4.66 
1.2 
1.2 
1.34 
1.35 1.51 
1.57 1.70 
1.86 1.92 
2.71 
4.87 
1.033 1.33 
1.056 1.53 1.083 2.00 1.114 2.10 1.15 
3.30 
5.15 
1.01 
1.15 
1.017 1.38 1.025 1.61 1.035 1.77 1.045 2.46 
Фотон
Хар -хил температурадаги фототокнинг Т=300К даги фототокка
Енер-
нисбати
гияси 
(эв) 

---

45 
Мо(111) атом тоза сирти ФКЧ спектрал боғлиқлигида Фаулер тўғри 
чизиғи 𝑌
1/2
=f(hν) нинг 0,1-0,2эв энергияси сатҳларда синиши кузатилади 
ушбу эффект қолдиқ газ адсорбициясига жуда сезгирдир Мо(111)
фототокининг кучли температуравий боғлиқлиги. 3.1.2-расмдан кўриниб 
турибдики, агар hν=4,66эВ да квант чиқиш тажрибада кузатилганидан 5 
марта кичик бўлса, у ҳолда бу нуқта 𝑌
1/2
=f(hν) тўғри чизиққа ётар эди.
Бироқ, Бриллюэна зонаси ГР симметрияси йўналишида электрон 
структурада Ферми сатҳидан 0,2эВ пастда хусусиятлар бўлмайди [20]. Бу 
ҳолат ρ(E) даги 0,2эВ мавжуд хусусият сиртий сезгир ҳолатларга резонанс 
ёки Таммов сатҳларига асосланган [20]. Мо(111) сиртидан фототокнинг 
кучли температуравий боғлиқлигини юқорида келтирилган ҳисоблаш 
схемасини қўллаб талқин этиш мумкин. Бунда Ферми яқинида ~ 0,2эв ва 
~0,5эВ да Мо(111) учун ~ 0,5эВ да Мо(110) учун ρ(E) тақсимоти 
хусусиятларнинг мавжудлик фактини назарда тутиш керак. е𝜑=4,91эВ да 
Мо(110) фотонлар энергияси Ферми энергиясидан 0,5эВ пастда холат 
зичлиги максимумида тўлдирилган холатлари уйғотиш учун етарли эмас. 
Шу сабабга кўра биз Мо(110) қиррада Мо(111) кристаллаграфик 
йўналишга нисбатан мавжуд температуравий эффектни кузатиб бўлмади. 
Мо(110) қирраси учун биз эксперементда температура 300К дан 900 К гача 
ошишда фототокнинг 20% ли ошишга эришдик. Шундай қилиб, кучли 
локалланган d-электронлар ва Ферми энергияси яқинида сатҳларнинг 
ҳиссаси туфайли Mo(111) ва Мо(110) қирралари ҳолат тақсимотида 
молибден фотоэлектрон эмиссияда сезиларли температуравий самарага 
олиб келувчи хусусият кузатилади. [20]да Ферми энергияси яқинидаги 
ҳолат зичлигига пиккинг мавжудлиги қуйидаги физик хоссаларга тасир 
этади: электронларнинг солиштирма иссиқлик сиғимининг температуравий 
боғлиқлиги, магнит қабул қилувчанликнинг температуравий боғлиқлиги. 
Албатта, [20] муаллифлари кетидан шуларни тасдиқлаш мумкин: Ферми 
энергияси яқинида ρ(E) да пикнинг мавжудлиги фотоэмиссиянинг 

---

46 
температуравий боғлиқлигига катта тасир кўрсатади. Бу ҳисса агар 
ҳисоблашлар 2-яқинлашишларда ρ(E) ни ҳисобга олган ҳолда Ферми 
сатҳидан юқорида олиб борилса яна ҳам кўпроқ ошади.

---

47 
ХУЛОСА 
Битирув малакавий ишини натижалари бўйича қуйидаги хулосалар 
қилинди: 
1. Мавзуга тегишли илмий адабиётлар тахлил қилинди. 
2. Юқори вакуумли экспериментал қурилма элементларига ўзгартиришлар 
киритилди. 
3. Фото-оже-спектроскопия хамда масс-спектропия методлари амалий 
ўрганилди. 
4. Термо-фотоэлектрон эмиссия усули тажрибаларда қўлланилди ва 
Мо(111) монокристаллида ФКЧ ва фотоэлектронлар энергия тақсимотига 
температуранинг таъсири аниқланди. 
5. Мо(111) монокристаллида фотоэмиссияга температуранинг сезиларли 
таъсири мавжудлигини аниқланди.