Umumiy fizika kursi (ii-tom)

§, 
1 3 5 -
бетда айтилганлар билан таккосланг) берк сиргни нуктага интилтир- 
ганимнзда:
lim 
j 
H nd S j
= div 
Н.
s
H nd S
доим нолга тенг булгани учун куйидаги келиб чикади:
div 
Н 
= 0.
Шундай килиб, 
б у ш л и ц д а ф а зо н а н г и х т и ё р и й н укт а си д а ги
Н 
м а гн и т
м а й д о н к у ч л а н г а н л и г и н и н г ди вер ген ц и я си н о л г а тенг.
Э лектростатикада, 
1 3 2 -
параграфда курсатилганидек,
div Е = 4 яр,
бу ерда р — текширилаётган нуктадаги дажмий зарядларнинг зичлиги. Хаж- 
мий за рядларн ин г зичлиги 
р
= 0 булган жойлардагина электростатик май­
дон кучланганлиги Е нинг дивергенцияси нолга тенг булади.
Хажмий электр зарядларнинг зичлиги нолга тенг булмаган дамма жой- 
да эса Е векторнинг дивергенцияси дам нолдан ф арк килади. Юкорида 
айтилганига асосан бушливда 
Н 
векторнинг дивергенцияси дамма вакт пол­
га тенг булгани учун магнит додисалари содасида электр зарядларга 
$х-
Шашлик й^к-
18 5 -раем. Берк сиртдан 
утаётган кучланганлик 
чизикларининг о^ими.
( 5 )

---

193-§. Токлар магнит майдонини аницлаш усули. Фазо­
нинг бирор нуктасидаги майдон кучланганлиги Н ток окаётган 
симларнинг шаклига, токнинг кучига, текширилаётган нукта- 
нинг шу симларга нисбатан вазиятига боглиц эканлигини биз 
юкорида кайд килиб утган эдик. Тажрибада магнит майдон 
кучланганлиги Н нинг йуналиши ва катталигини 
р,п
магнит 
моменти маълум булган рамкага таъсир этаётган кучлар мо­
менти 
М
оркали аниклаш мумкин.
Энг содда мисол сифатида тугри 
ва жуда узун симни танлаб олиб, ун- 
дан бирор 
г
масофада ётган нуктада- 
ги майдон кучланганлиги 
И
ни аник- 
лашимиз мумкин.
Аввало тажрибада, рамка ёрдамида, 
Н
майдон 
кучланганлиги, 
симдан 
окаётган / ток кучи ва симгача булган 
г
масофа орасидаги богланишни то- 
пайлик. Тугри ва узун симда окаётган 
ток досил килган магнит майдон бир 
жинсли эмас, бирок рамканинг улчов- 
лари 
г
масофага нисбатан кичик бул­
са, у долда рамка турган жойдаги 
майдонни бир жинсли дейиш мумкин. 
Тугри узун сим ёнида рамка, 265- бегда кайд килинганидек 
бурилади ва рамкага утказилган нормаль симнинг энг якин кис- 
мидан рамкага утказилган тугри чизикка перпендикуляр ва- 
зиятни эгаллайди. / ток (186-а раем) симда юкоридан пастга 
Караб окаётган булса, рамкага утказилган 
N
нормаль мусбат 
учи билан китобхонга караган долда раем текислигига пер­
пендикуляр жойлашад'и. Рамкага утказилган нормални 
г
йуна- 
лиш буйлаб ушлаб туриш учун (186-£ раем) рамкага 
М
мо­
мент билан таъсир этиб туриш зарур. Бу момент юкорида 
^йтилганига биноан майдон кучланганлиги 
Н
га пропорционал 
булади. Рамканинг 
р,п
магнит моментини узгартирмасдан куч­
лар моменти 
М
ни улчасак, бу моментнинг 
А В
симдан ока­
ётган / ток кучига пропорционал эканлигига осонгина ишона- 
миз. Бундан магнит майдоннинг //кучланганлиги шу майдон­
ни досил килаётган ток кучига пропорционал деган хулосага 
келамиз, яъни
Я ~ /
Иккинчидан, рамкани симдан турли 
г
масофаларга жойлаш- 
тириб, 
М
момент симгача булган 
г
масофага тескари пропор­
ционал эканлигини аниклашимиз мумкин. Бундан 
И
магнит