Umumiy fizika kursi (ii-tom)

ЧИЗИКЛИ 
умумий
укка эга булган бир хилдаги 
айланма токлар системаси 
соленоид
деб аталади.
Одатдасоленоид цилин­
дрик сиртга 
уралган ток 
окиб турган утказгичдан ибо­
рат булади. Соленоиднинг 
магнит майдонини текшир- 
сак, 181-раемда курсатилган 
манзара досил булади. Со­
леноид ички бушлигининг 
урта кисмида магнит куч 
чизиклари 
соленоиднинг 
укига параллел тугри чизиклар системасидан иборат булади; 
соленоиднинг учларига якинлашган сари тугри чизиклар со­
леноид учларидан чикиб таркалувчи эгри чизикларга айлана 
боради. Бу эгри чизиклар фазонинг ташки кисмида туташади 
ёки уларни давом эттирганда туташишга мойил булади. Со-
180- раем. Айланма ток магнит майдони 
кучланганлик чизикларининг йуналиши.

---

181- раем. Соленоид магнит майдони к у ч ­
ланганлик чизицларининг йуналиши.
леноиднинг магнит кучланганлик чизицлари унинг ташци цис­
мида диполнинг электр кучланганлик чизицларига ухшаб ке- 
тади (17- 
б
раемга царанг). Бироц соленоид ичидаги магнит 
кучланганлик чизицларининг йуналиши узлуксиз равишда со- 
леноиднинг ташцарисидаги кучланганлик чизицларининг йуна­
лиши билан туташиб кета- 
ди, 
долбуки, 
диполнинг 
электр кучланганлик чизиц­
лари диполь зарядларининг 
ёнида уз йуналишини уз- 
гартиради. Фазонинг соле- 
ноидга нисбатан ташци цис­
мида 
фацат соленоиднинг 
учларига яцин жойлардагина 
магнит майдон анча кучли 
булади, соленоиднинг учла- 
ридан узоцлашган сари май­
дон тез заифлашади; соле­
ноиднинг ташци урта цис­
мида, магнит майдон жуда 
заиф булади. Соленоид цанча узун булса, майдоннинг юцорида 
айтилган хусусиятлари шунча кескинроц кузга ташланади. 
Соленоиднинг ички цисмида майдонни бир ж инсли дейиш
м ум кин;
соленоиднинг фацат учларидагина майдоннинг бир 
жинслилиги сезиларли даражада бузилади.
Марказлари айлана буйлаб жойлашган бир 
хилдаги айланма токлар системаси 
тпороид
деб аталади (182- раем).
Тороиднинг магнит майдони фацат унинг 
ички цисмида тупланган, фазонинг 
ташци 
цисмида токли рамкага магнит кучлари таъсир 
этмайди.
Агар тороиднинг узунлиги кундаланг ке- 
симига нисбатан катта бул­
са, у долда тороид ичидаги 
майдонни бир жинсли дейиш мумкин.
Тажриба соленоид дам магнит майдонида 
токли рамка сингари ориентирланишини кур­
сатади. Бунда кузатувчи соленоидга магнит 
майдон кучланганлик чизицларининг царши- 
сидан цараса, соленоиддаги ток соат стрелка- 
сига 
тескари 
оцаётганлигини 
куради 
(183- раем). Урамлари сони 
п
булган соле-
идиинг ташки маг- 
v 
1 
'
1 
r
J 
,
нит майдонда 
ноидга таъсир этувчи кучлар моменти 
М,
оир
ори ентирланиши. 
урамга таъсир этувчи моментдан 
п
марта кат-

---

та булиши равшандир. Шундай килиб агар соленоиднинг уки 
магнит кучланганлик чизикларига перпендикуляр турган булса, 
у долда соленоидга 191- параграфдаги (4а) формулага ухшаш
M - ^ n / S - H
.
(1)
моментли жуфт куч таъсир этади, деб ёзиш мумкин.
Якка урамнииг магнит моментидан 
п
марта катта булган
Рс
~
tiJS 
■
(2)
катталик соленоиднинг магнит моменти деб аталади, бунда
I —
соленоиддан окаётган ток кучи ва 5 — соленоид кундаланг 
кесимининг юзи.
Токлар магнит майдонининг кучланганлик чизиклари усти- 
да утказилган текширишлар уларнинг 
берк я и з щ л а р э к а н л и ­
гини,
курсатади. 
М агнит к уя л а н га н ли к яизицлари элект р
т окини доим берк эгри яизицлар куринишида у раб ту ради.
Магнит кучланганлик чизикларининг берк эканлиги уларнинг 
электростатик майдон кучланганлик чизикларидан фарк Ки_ 
лувчи характерли хусусиятдир. Бу факт электростатик майдон 
билан магнит майдон орасида жиддий ухшашлик йуклигини 
курсатади. Бу майдонларнинг табиати дар хилдир.
Электростатик майдон 
пот енциал
майдондир. Унинг куч­
ланганлик чизиклари бир хил зарядларда бошланиб, иккинчи 
хил зарядларда тугайди ёки чексизликка чикиб кетади. Бун­
дай майдоннинг дар бир нуктасини муайян бир кийматли по­
тенциал билан характерлаш мумкин. Магнит майдон уз куч­
ланганлик чизикларининг берклиги билан характерланади. 
Бундай майдон 
соленоидал майдон
деб юритилади. Магнит 
майдон нукталарини электростатик майдондаги сингари муайян 
бир кийматли потенциал билан ифодалаш мумкин эмаслигини 
биз келгусида (198- параграфда) курамиз.
Кучланганлик чизиклари Н майдоннинг дар бир нуктаси- 
даги кучланганлик йуналишини курсатади, бирок кушимча 
аниклик киритилмаса, кучланганликнинг катталигини билдир- 
майди. Агар биз электростатикада килганимиз каби, чизила- 
ётган кучланганлик чизикларининг зичлигини кучланганлик­
нинг сон кийматига таккосласак, 
у долда 
кучланганлик 
чизикларининг манзараси магнит майдонни микдорий жидатдан 
дам характерлаб беради. ХаР кандай майдонни дам етарлича 
кичик кисмида бир жинсли дейиш мумкин, ана шу кисмида 
ундаги кучланганлик чизикларига нормал булган 
&.S0
сирт 
элементини олайлик. Цуйидагича шартлашайлик: AS0 юза орка­
ли утказиладиган кучланганлик чизикларининг 
AN
с.онини

---

шундай оламизки, бунда -г-^- нисбат майдоннинг шу кисмидаги 
кучланганлигига тенг булсин:
Ихтиёрий AS юза оркали утувчи кучланганлик чизиклари­
нинг сони шу 
AS
юзанинг чизикларга нормал 
AS0
проекция- 
сини кесиб утУвчи кучланганлик чизиклари сонига тенгдир
(184- раем). Бундан 
AS
юзани кесиб 
утувчи кучланганлик чизиклари­
нинг сони
AN
=
НА S
cos а, 
(3)
бу ерда а — кучланганлик чизикла­
рининг йуналиши билан AS га утка­
зилган нормаль орасидаги бурчак. 
H c o s a — Н п
булганлиги учун бун­
да 
Н п
кучланганлик вектори Н нинг 
AS
сирт элементига утказилган нор- 
малга проекциясини ифодалайди, (3) тенгликни куйидагича 
ёзиш мумкин:
AN = Н п
AS. 
(За)
(За) тенглик кучланганликнинг AS сирт элементи оркали ута­
ётган 
AN элем ент ар оцимини
ифодалайди. Равшанки, 
AN
нинг 
ишораси 
Н п
нинг ишорасига боглик. 
Нп
нинг ишораси эса нор­
маль йуналишини кандай танлашимизга боглик булади. Агар 
AS берк сиртга тегишли элемент булса, у ^олда нормалнинг 
мусбат йуналиши учун шу сирт билан чегараланган ^ажмдан 
ташкарига чикаётган нормалнинг йуналиши кабул килинади 
(25- бетга каранг).
Чекли сирт оркали утаётган 
N
тула оким берилган S сиртни 
ташкил эгувчи AS элементлар оркали утаётган элементар оким- 
ларнинг алгебраик йигиндисидан иборат булади:
n
=
2
AN =
2