Umumiy fizika kursi (ii-tom)

 
0)
тенгсизлик бажарилганда разрядланиш тебранма характерга 
эга булишини куйирокда курамиз.
Агар узиндукция коэффициентининг киймати (1) тенгсиз- 
ликдан топиладиган кийматдан кичик булса, у цолда узиндук­
ция электр юритувчи кучи конденсаторнинг копламаларини 
Кайта зарядлаш учун кифоя килмайди: разряд нодаврий раз­
ряд булади.
R
каршилик кичик булганда тебранма разряднинг 
Т
даври 
Куйидаги формула (бу формуланинг чикарилиш йулини паст- 
рокдан топасиз) билан ифодаланади:
Г = 2 я / 1 С .
(2)
Шундай килиб, узиндукция билан сигим канчалик кичик 
булса, давр шунчалик кичик, яъни электр тебранишларнинг 
частотаси шунчалик юксак булар экан. Одатда электр тебра­
нишларнинг даври жуда кичик булади. ^атто биз киёсан кат­
та сигим ва узиндукция олсак, масалан, 
С
= 1 
мкф, L
= 1 
гн
килиб олсак цам куйидагига эга буламиз (бу ерда 1 
мкф
= Ю~® 
ф
эканлигини эътиборга оламиз:
Т
— 2я /^10 - 6 - 1 
сек
^ 0 ,0 0 6 3
сек.
Биз куриб утган электр тебранишлар механик тебраниш- 
ларга, масалан, маятникнинг тебранишларига ухшайди. Бирор

---

томонга огдирилган маятник инерция билан мувозанат долати- 
дан утиб, карама-карши томонга огади ва, шундай килиб, теб- 
ранма даракатга келади. Бутебранма даракат ипщаланиш кучла- 
рининг таъсирида аста-секин суниб боради. Бундай таккослаш- 
дан куриниб турибдики, узиндукция инерция ролини, омик 
каршилик эса механик каршилик ролини утар экан. Агар энерге­
тик муносабатларга утсак, бундай ухшашлик яна дам чукур- 
лашади. Четга огдирилган вактда маятникнинг олган потенциал 
энергияси маятник тебранган вактда даракат кинетик энергия- 
сига айланади. Маятник мувозанат долатидан утгандан кейин 
бу кинетик энергия яна кайтиб потенциал энергияга айлана
боради. Сунгра бу додиса яна бошидан 
такрорланади. Конденсатор зарядланган 
вактда системага электр энергия (потен­
циал энергия) берилади. 331- а раемда 
конденсатор копламаларини бирлашти- 
рувчи чизиклар к°пламалар 
орасида 
электр майдон борлигини 
курсатади. 
Конденсатор разрядланган вактда электр 
ток пайдо булиб, бу ток соленоидда 
(узиндукцияда) магнит майдон досил 
килади. Даракатланаётган маятник кине­
тик энергия запасига эга булгани синга- 
ри, бу магнит майдон дам энергия запа­
сига эга булади. 331- 
б
раемда узиндук- 
циянинг урамлари ичидаги магнит майдол 
пунктир чизиклар билан курсатилган. 
Бундан кейин конденсатор кайта заряд- 
ланада (331- 
в
раем) — токнинг „кине­
тик" энергияси конденсатор электр май- 
донининг потенциал энергиясига айланади ва доказо.
Конденсатор тебранма разрядининг табиатини муфассалрок 
куриб чикайлик.
Конденсаторнинг битта копламасига берилган зарядни Q 
билан белгилаймиз..
У долда занжирдаги ток кучининг сонли киймати шу заряд­
нинг вакт бирлиги ичида узгаришига тенг булади:
. _ d Q
J - W
(3)
Маълум бир пайтдаги конденсатор копламаларидаги потенциал­
лар айирмасини V билан белгилаймиз. У долда биз караётган 
занжирдаги тулик потенциал тушуви 
IR
+
V
булади; бу по­
тенциал тушуви занжирдаги электр юритувчи кучга тенг бу­
лиши керак. Лекин занжирдаги электр юритувчи куч факат
а]
:ГТПТТТТ:
331- раем. 
Конденсатор 
дав рий равишда р а зр я д ­
ланган вактда электр ва 
магнит 
майдонларнинг 
навбат билан досил бу­
лиши.

---

узиндукция электр юритувчи кучи ( — 
дан иборат бул­
ганлиги учун
I R + V - - L &