У вактда, 232- § да айтилганига биноан, бундай занжирлар да мос р а
вишда
токлар досил. булади, бу ерда / 0 = ё 0//? — токларнинг умумий амплитудаси.
У чала занжирнинг
D h D 2
ва
D 3
ну^таларини бир-бирига бирлаштирамиз. У
долда бу
D i, D 2
ва
D 3
нукталарнипг потенциаллари тенглашиб колади; мос
С ъ
С2 ва
С3
нукталарнинг потенциаллари
дам тенглашиб колади; шунинг
учун бу Ci,
С2
ва С3 нукталарни дам бир-бирларига бирлаштирсак карши-
ликлардан утаётган Д, / 2 ва / 3 токлар узгармайди.
Бундай улаш да
D tC
i,
D 2C2
ва
D 3
С3 симларни битта
F
сим билан ал-
м аштириш мумкин; ана шундай цилганда 326- раемда тасвирланган занжир
тузилган булади.
Равшанки,
F
симдан
т о к л а р н и н г
Д + Д + / 3 йигиндисига тенг ток ута
ди. Бу / i + / 2 + Д ток
Доим
нолга тенг эканлигини куриш кийин эмас.
Хакикатан дам:
Учала амплитудаларнинг / 0 векторларини гр а ф и к
усулда кушганда дам
худди шу натижани олиш мумкин. Бу векторлар тенг томонли уч бурчак
шаклидаги ёпик синик чизицни досил килади.
Йигинди ток кучи Д + Д + / 3 доим нолга тенг булгани учун
F
сим ке-
раксиз булиб колади ва уни олиб ташлаш мумкин. Н атиж ад а фазаларининг
фарки 120° га тенг булган учта узгарувчан / ь /2 ва / 3 токларни улар досил
килинган жойдан
R ,, R 2, R 3
карш или кларга учта сим оркали узатиш имко-
нияти тугилади. А гар бу занжирларни бир-бирларига ю коридагидек бир-
лаштирмаганимизда шу токларни узатиш учун уч
ж уфт сим керак булар
эди. Уч фазали токнинг биз юкорида курган занжири
ю л д у з схем асида
уланган занжир деб аталади.
325-расмда курсатилган учта мустакил занжирни
у ч б у р ч а к схем а си
деб
аталадиган бошка схема билан бирлаштириш дам мумкин (327- раем).
Бу схемада
A iD 3, A 2D b A 3D 2
ва
B iC 3, В ,С Ь В 3С2
нукталар бир-бирлари
билан уланган. Бундай схема дам
R }, R 2, R 3
каршиликлар оркали утаётган
токларни узгартирмасдан уч жуфт сим урнига
учта сим ишлатишга имкон
беради.
Бу схемада
R
i,
R 2, R 3
каршиликлар узаро тенг булгандагина токларнинг
йигиндиси Д + / 2 + /3 нолга тенг булади. А гар бу каршиликлар бир-бирига
тенг булмаса, у долда Д, / 2, / 3 токлар орасидаги фазал ар фарки узгармаган
шароитда токлар йигиндиси /, + Д + / 3 нолдан фар к килади. Аслини олган-
да эса,
Ci, С2, С3
нукталар узаро "бирлаштирилганлиги (юлдуз схемаси) учун
улар тугун нукта досил килади. Кирхгоф конунига биноан, келаётган ва
кетаётган токларнинг йигиндиси тугун нуктада нолга тенг булиши керак.
Шундай килиб,
аслида
R h R 2, R 3
каршиликлар узаро тенг булмаганда дам
/ ( = / 0 sin o)t.
бундан
токлар йигиндиси Д +
h
+
h —
0 бу лар экан. Бунга
В
х,
В 2, В 3
нуцталар
орасида цушимча фаза лар фарци досил булганлиги сабаб булади.
Уч фазали токлардан фойдаланишнинг цулайлик томони шундаки, улар
айланувчи магнит майдон досил цилишга имкон беради.
Уч жуфт цутбга эга булган далцасимон магнит занжирини (328- раем)
текширайлик. Д ар бир жуфт цутб узининг магнит майдонига эга булиб, бу
j
майдонларнинг Н,, Н2
ва Н 3
кучланганлик
— »
В,
векторлари далцанинг мос диаметрлари буй
лаб йуналади. Кутбларнинг дар цайси жуфти-
нинг чулгамлари мос рав иш д а уч фазали ток-
\R,
нинг таш кил этувчиларидан ток олаётган бул
син. А гар далца материалидаги
гистерезис
додисасини
эътиборга олмасак, магнит май-
b
донларининг
H h
Я 2
Н 3
кучланганликлари
1
1°
3 2 5 - раем. Уч фазали ток
досил цилиш схемаси.
326- раем. Ю лдуз усулида улаш
схемаси.
вацтга цараб цуйидаги цонун буйича узгаради, деган хулосага келамиз:
Ну — Н 0
sin
ш t,
H 2 = HQSin
(со
t
-f-
~
Н 3 — Н 0 sin
(со
t
-f- —
328- раемда курсатилганидек
О Х У
координата уцларини утказиб,
Н и
Н 2, Н 3
кучланганликларнинг дар бир уцца туширилган проекцияларининг
йигиндиларини топамиз:
Н х
=
Н 0
sin о
it
- f
Н 0
sin
(и> t
+
тЛ cos Д я +
Н 0
sin
(
о> / + A x ' ) cos
4
тс;
^
3
/
3
V 3
/
3
Н у
=
Н 0
sin
( u>t
+
~
u") sin -Н. л +
Н й
sin (
w t
- f — тЛ
sin
—
те.
\
3
/
3
n
3
'
3
Тегишли шакл алмаштиришлар дан кейин цуйидагиларни топамиз:
Н х
=
А . Н 0
Sill с
of] Н у = ~
//„ cos ю
t.
I
томда айтилганига биноан, бу икки ташкил этувчи узгармас со бу рчак
тезлик билан соат стрелкаси даракати йуналишида айланаётган Н векторни
характерлайди.
Айланувчи магнит майдон шу майдонда турган утказгичга механик куч
билан таъсир зтади. Чунки бу утказгичда индукцион токлар досил булиб,
улар билан магнит майдон узар о таъ сирлаш ад и. Масалан, айланаётган маг
нит майдонга чулгами туташ тирилган рамкани уки майдон йуналишига пер
пендикуляр вазиятда турадиган килиб киритсак, рамка магнит майдоннинг
*>
маси.
занжири.
кучланганлик вектори ай ланаётган томонга караб айлана бошлайди. Ш у до-
ди сага
асосланиб, уч фазали узгар увч ан ток билан ишлайдиган электромо-
торлар куриш мумкин. Энергиями уч фазали ток ёрдами билан узатишни
ва айланувчи магнит майдон билан ишлайдиган электр могордан фойдала-
нишни биринчи булиб рус инженери М.О. Доливо-Д обровольский 1891 йил-
да амалга оширган. Хозирги вактда техникада ишлатиладиган электр мо-
торларнинг купчилиги айланувчи магнит майдондан фойдаланиш принципига
асосланган.
X X I Б О Б
Э ЛЕК Т РО М А ГН И Т Т Е Б Р А Н И Ш Л А Р ВА ТУ ЛЦ И НЛАР
239-
Do'stlaringiz bilan baham: 
