Umumiy fizika kursi (ii-tom)

X O Y
текисликка параллел булган 
А В
текисликни координа- 
талари х ва у булган бирорта 
а
нуцтада кесиб утади.
Заррачанинг массаси 
m
га тенг булсин, у долда (1) га би­
ноан заррача тезланишининг 
wx
ташкил этувчиси цуйидагича 
ифодаланади:
Тезланишнинг бу ташкил этувчиси узгармас б$'лгани учун 
заррачанинг 
О Х
уц буйлаб даракати текис тезланувчан дара­
кат булади ва илгарига цараб 
z
кесмани босиб утгунча кетган 
A t
вацт ичида заррача 
О Х
уц буйлаб
Худди шунингдек, (2) ифодадан заррача тезланишининг 
ташкил этувчиси
булишини топамиз.
w y
дам узгармас булгани учун заррачанинг 
OY
уц буйлаб 
сил ж иши
ёки яна А*? нинг урнига унинг 
z /v 0
цийматини цуйсак:
х = 4- 
w ■
 A t2 =
Д- ( —) 
EAt*
2 
х 
2 
\щ
/
масофага огади; лекин 
At —
— булгани учун
"о
Тажрибанинг берилган шароити учун узгармас булган — 
E z
2 
катталикни 
Сх
билан белгиласак:
о
Тажрибанинг берилган шароити учун узгармас булган ^
H z
2 
катталикни С2 билан белгиласак:

---

(3) ва (4) формулалар заррачанинг электр ва магнит май- 
донларда силжиш координаталарини курсатади. Куриниб ту- 
рибдики, тажрибанинг берилган шароитида силжиш координа- 
талари иккита фактор: заррачанинг 
солиштирма заряди ва 
заррача тезлиги 
v 0
билан ангщланар экан. Солиштирма заряди 
ejm
бир хил, лекин 
v 0
тезликлари турлича булган заррачалар- 
нинг траекториялари 
А В
текислик билан турли нукталарда ке- 
сишади. Мана бу кесишиш нукталарининг даммаси маълум 
эгри чизик буйлаб жойлашади; агар (3) ва (4) ифодалардан 
■»0 тезликни йукотсак, ана шу эгри чизицнинг тенгламасини 
топамиз:
у - С 1\т
) Х• 
(5)
Бу тенглама парабола тенгламасидир. Томсон заррачалар- 
нинг йулига фотопластинка жойлаштирганда пластинкада зарра- 
чаларникг параболик эгри чизикка ухшаш излари досил булган. 
Хар бир парабола биргина 
ejm
нисбатга, аммо турли тезликларга 
мос келади. Турли параболалар 
ejm
нисбатлари турлича бул­
ган заррачаларга мос келади. Тажрибада кузатилган 
у 2 = р х
С1 ( Л
парабола учун унинг 
р
=
\ —J
параметри кийматини топиш
ва 
Сх
билан С2 ни билган долда ионлар зарядининг уларнинг 
массасига нисбатини топиш мумкин.
Томсон уз тажрибаларида бир зарядли ионлардан ташкари 
куп зарядли ионларни дам кузатган эди. Агар бу ионларнинг 
табиати бир хил (масалан, 0 + ва 0 ++) булса, у долда ионлар 
ех\т
ва 
е2/т
солиштирма зарядларининг нисбати бутун сонлар 
нисбати каби булади, чунки 
ех
ва е2 зарядлар 
е
электрон 
зарядига нисбатан факат каррали булиши мумкин.
Агар ионларнинг зарядлари бир хил; лекин табиати турли­
ча (масалан, Н + ва 0 +) булса, у долда ионлар солиштирма заряд- 
-! лари 
е/т х
ва 
е/т 2
ларнинг нисбати уларнинг 
тх
ва 
т2
массалари 
нисбати каби булади. Шундай килиб, параболалар усули атом­
лар ёки молекулалар массаларини узаро бевосита таккослашга 
имкон беради. Томсон неонга тегишли параболаларни кузатиб, 
неоннинг атом огирлиги 20 га тегишли равшан парабола би­
лан бир каторда бир оз бопщачарок 
ejm
нисбатга тегишли 
иккинчи заиф параболани дам пайкаб колди; улчашлар бу 
нисбат атом огирлиги 22 га тенг булган атомларга тегишли 
эканини курсатди. Шундай килиб, неоннинг икки сорт атом­
лари булиб, уларнинг зарядлари бир хил, лекин массалари 
бир оз турлича эканлиги маълум булди.
Хозирги вактда элементларнинг куплари икки ёки ундан 
купрок изотопларнинг, яъни физикавий ва химиявий хосса-

---

лари ухшаш, лекин атом огирликлари бир оз фарц циладиган 
моддаларнинг аралашмасидан иборат эканлиги маълум.
Ионларнинг электр ва магнит майдонларда огишига цараб 
уларнинг массаларини солиштириш усулини Астон такомил- 
лаштирди. Астон усулида ионлар электр ва магнит майдон- 
лардан кетма-кет утказилади. Бу майдонлар ионларни царама- 
царши томонларга огдиради.
Астон асбобининг схемаси 276- раемда тасвирланган.