Umumiy fizika kursi (ii-tom)

магнит ланади.
Магнитланган долатда магнетик 
цушимча Н' магнит майдон кучланганлиги досил цилади ва бу 
кучланганлик симлардан утаётган токлар досил цилган Н0 маг­
нит 
майдон кучланганлигига 
цушилади. Диэлектрикларда 
электр майдонни белгилашда киритилган номларга циёс цилиб 
бу иккала кучланганликнинг Н0 + Н' вектор йигиндисини маг- 
нетикдаги магнит майдон кучланганлиги деб аташ лозим эди. 
Бироц тарихий сабабларга кура
В = Н0 + Н' 
(1)
вектор 
м агнит и нд укци я вектори
деб юритилади. Шундай 
цилиб, 
магнит индукция вектори
В 
макроскопик (м у^ит га
нисбатан т аш ци) ва м икроскопик (м у^и т м о л е к у л а ла р и
^ о си л цилган ) т оклар ^ о с и л ц и лган т у л а магнит м айдон­
нинг куч ланганлигидан иборат.
Тажриба курсатадики, майдон нолдан фарцли булган фазо­
ни тула эгаллаб турган бир жинсли магнетикларда цушимча 
Н' майдон кучланганлиги дастлабки Н0 майдон кучланганлиги 
йуналган томонга дам, унга тескари томонга дам йуналиши 
мумкин. Н' майдон Н0 майдон билан бир томонга йуналган 
моддалар 
парам агнет иклар
деб, Н' майдон Н0 майдонга тес­
кари йуналган моддалар 
диам агнет иклар
деб аталади. Шуни 
эслатиб утамизки, майдон нолдан фарцли булган бутун фазони 
тула эгаллаган бир жинсли диэлектрикларда цушимча Е' май­
дон кучланганлиги дамма вацт эркин зарядлар майдони куч­
ланганлигига тескари йуналган. Хамма диамагнит жисмларда 
ва купчилик парамагнит жисмларда Н' майдон кучланганлиги 
Н0 га цараганда жуда кичик булади. Лекин шундай жисмлар 
группаси дам борки, уларда Н' кучланганлик Н0 га нисбатан 
катта булиши мумкин. Ундан ташцари, бундай жисмлар бир 
цатор бошца хусусиятлари жидатидан дам фарц цилади; улар 
алодида 
ферромагнит
жисмлар (темир шундай жисмлар ца- 
торига киради) группасини ташкил цилади. Уларнинг хосса- 
ларини кейинроц текширамиз; дозирча оддий парамагнит ва 
диамагнит жисмларни текшириш билан чегараланамиз.
Биринчи марта Ампер илгари сурган гипотезага биноан 
парамагнит моддаларнинг молекулаларида айланма токлар мав- 
жуддир; бу токлар одатда 
м о л е к у л я р т о клар
деб юритила­
ди. Ташци магнит майдон булмаганда бу токларнинг уцлари 
тартибсиз жойлашгани сабабли улар досил цилаётган магнит 
майдон уртача нолга тенг булади. Ташци магнит майдон таъ­
сирида бу айланма токлар ориентирланади, улар досил цила­
ётган умумий магнит майдон уртача нолдан фарцли Н' куч­
ланганлик досил цилади ва дастлабки Н0 магнит 
майдон 
кучланганлигига цушилади. Парамагнит моддада умумий маг-
22 
с .
3. 
Ф риш , А. В. Т им орева

---

нит майдоннинг кучайишига 
сабаб шу. Парамагнетикнинг 
магнитланиши парамагнитдаги молекуляр токларнинг маълум 
вазиятда ориентирланишидан иборатдир.
Хозирги вактда магнетикларвинг магнит хоссаларига моле­
куляр токларгина эмас, атомлар таркибига кирувчи элементар 
зарраларнинг 
(электронлар ва ядроларнинг) магнит хосса- 
лари дам сабабчи булади, деб айтиш мумкин. Элементар зар­
раларнинг даракат долатига боглик б$'лмаган магнит моменти 
дам булишини биз пастрокда тушунтириб утамиз. Бу магнит 
моментни магнит майдоннинг шу заррага курсатган таъсири 
оркали (1 9 9 -параграфга таккосланг) пайкаш мумкин, бирок 
элементар зарраларнинг магнит моментини зарядларнинг бирор 
даракати билан тушунтирадиган модель йук. Шуни дам назар- 
да тутиш керакки, элементар зарраларнинг бундан бошка бир 
катор хоссаларини дам классик механика тушунчалари нуктаи 
назаридан тушунтириб бериш мумкин эмас (111 томга каранг).
Магнетикларнинг асосий хоссаларини Ампернинг молекуляр 
токлар дакидаги тушунчасига асосланиб сифат жидатдан ту- 
шунтириш мумкин.
Диамагнит модда молекулаларида доимий айланма токлар 
булмайди (ёки дар бир молекулада бир нечта айланма ток 
булиб, уларнинг магнит моментлари бир-бирини компенсация- 
лаб туради). Уларда айланма токлар факат ташки магнит май­
дон таъсирида пайдо булади (индукцияланади). Индукциялан- 
ган токлар шундай йуналган буладики, улар досил килган 
магнит майдон ташки магнит майдонга тескари йуналади. Бу- 
ни биз XVIII бобда курамиз. Диамагнит мудитда натижавий 
магнит майдоннинг камайишига сабаб шу.
Тескари йуналишли токлар олдин айланма токлар мавжуд 
булган молекулаларда дам индукцияланади. Бирок бу долда 
дастлабки токлар етарли даражада кучли булса, индукциялан- 
ган ток уларни факат бир кадар заифлаштиради холос. Шун­
дай килиб, диамагнетик эффект дамма моддаларда дам булади, 
бирок парамагнетикларда дастлабки токларнинг ориентирла- 
ниш эффекта бу эффектдан устунлик килади. Молекулаларда 
тескари йуналган индукцион токларнинг пайдо булиши элек­
трон нуктаи назардан ташки магнит майдонда Лармор прецес- 
сияси деб аталадиган (214- параграфга каранг) додисанинг ву­
жудга келиши билан изодланади.
Электростатикада (143-§) биз диэлектрикдаги Е = Е0 + Е' 
майдон кучланганлигини зарядланган макроскопик жисмга таъ­
сир этаётган куч оркали аниклашда руй берадиган кийинчи- 
ликларни курсатиб утган эдик. Биз диэлектрикка ботирилган 
зарядли жисмга заряд турган жойдаги майдон кучланганлиги 
(бу кучланганлик Е га тенг эмас) туфайли вужудга келадиган

---

кучлардан ташцари цутбланган диэлектрикнинг механик таъ­
сир кучлари дам таъсир этишини курдик.
Магнетикдаги В = Hn 
Н' магнит индукция векторини аниц- 
лашда дам худди шундай цийинчиликлар учрайди. Магнит 
майдон таъсирида магнетикда механик узгаришлар (
м агнит о-
ст рикция;
203- параграфга царанг' руй беради, натижада маг­
нетик ичига жойлаштирилган токли симга цушимча механик 
кучлар таъсир этади. Бироц токли симлар 
бир ж инсли чексиз
магнет ик ияига
жойлаштирилганда, улар орасида вужудга 
келган узаро магнит таъсир кучлари Н0 + К' умумий майдон 
таъсиридагина вужудга келган кучларга тенг булдй.
Ампер формуласига биноан, кучланганлиги 
Н
булган таш­
ци магнит майдон А
I
узунликдаги ток элементига бушлицда
A f — I H -
sin а-А/ 
(2)
куч билан таъсир цилади, бунда / — ток кучи, 
а —
магнит май­
дон кучланганлигининг йуналиши билан симдаги мусбат заряд­
лар даракатининг йуналиши орасидаги бурчак.
Юцорида айтганимизга биноан, (2) формуладаги 
Н
магнит 
майдон кучланганлигини 
В
магнит индукция билан алмаштир- 
сак, бир жинсли чексиз магнетик ичида токка таъсир этади- 
ган А/ кучни топамиз.
А/ =
IB
sin а,- А /. 
(2а)
Шундай цилиб, бир жинсли чексиз магнетик булганда 
м а г­
нит майдоннинг т окка таъсири В магнит индукция векто­
ри орцали аницланади
деб дисоблаймиз.
Юцорида айтилганидек, В магнит индукция Н0 + Н' куч­
ланганликларнинг йигиндисига тенг булгани учун Н0 цайси 
бирликларда улчанса, индукцияни дам уша бирликларда, яъни 
CGSM
системада эрстедларда улчаш лозим. Бироц 
CGSM
сис­
темада магнит индукция векторининг бирлиги 
гаусс
деган 
алодида ном билан юритилади. Амалда гаусс билан эрстед 
бирдайдир.
195- параграфда (2) формула 
CGSM
системада, яъни ток 
кучи 
CGSM
ток кучи бирликларида, 
И
эрстедларда, А/ санти­
метрларда ва А/ диналарда улчанганда тугри натижа бериши 
цайд цилиб утилган эди. Шунингдек, (2а) формула дам 
CGSM
системада, яъни / ни 
CGSM
ток кучи бирликларида ва 
В
ни 
гауссларда улчаганда тугри натижа беради.
Умуман (2а) формула ёрдамида сим элементига таъсир эта­
ётган А ' кучга кура майдоннинг дар бир берилган нуцтасида- 
ги В магнит индукция векторини топиш мумкин. Равшанки, 
бундай симнинг яцин атрофида майдонни бир жинсли деб дй- 
соблаш мумкин булсин учун сим етарли даражада ингичка
22
*

---

булиши, яъни у магнетик ичига киритилганда майдонни досил 
Килаётган токларнинг катталигини дам, конфигурациясини дам 
узгартирмаслиги, шунингдек магнетикни кушимча равишда 
магнитлантирмаслиги керак. Бу талабларнинг барчасини дам, 
айницса каттик магнетиклар булганда амалда каноатлантириш 
мумкин эмас. Масалан, каттик магнетикда токли рамкага таъ­
сир этадиган магнит кучларини 
а н и к л а ш
учун магнетик ичида 
ковак (рамка учун жой) досил килиш зарур булади.
Худди электростатикадаги каби майдоннинг рамкага таъси­
ри бу ковакнинг шаклига боглик булади. 
В 
векторни аниклаш 
мумкинлиги дакида 
207- параграфда муфассалрок 
гапириб 
утамиз.