Umumiy fizika kursi (ii-tom)

e V A
чикиш ишининг 
1
VI жадвалда келтирилган кийматлари 
шундай усул билан топилган.
140- раем. Туйиниш токи ло- 
Термоэлектрон эмиссия лодисаси 
гарифмининг 1/7 га чизик- 
1 
г
1
ли богланиши. 
лозирги замон электротехникаси ва
радиотехникасида гоят катта роль 
уйнайди. Кенотронлар, кучайтиргич лампалар ва бопщаларнинг 
тузилиши шу лодисага асосланган.
Кизиган сиртларнинг зарядланган зарралар чикариши фа- 
Кат металлардагина эмас, балки бошка каттик жисмларда лам 
кузатилади. Электрон ярим утказгичлар асосан электронлар 
чикаради. Ион кристаллар мусбат ёки манфий ионлар, баъзи 
лолларда эса айни бир ва^тда лам мусбат, лам манфий ион­
лар эмиссиялайди.
CdJ2, ZnJ2, CaF2, TIJ, CuJ, ва жуда куп бошка тузлар 600— 
700° К температураларда факат мусбат ионлар чикаради. Иш- 
Корий галоген тузлар (NaCl, КСi ва бошкалар) 700 - 800°К 
температураларда факат мусбат ионлар, 900—1000°К дан юко- 
ри температураларда эса манфий ионлар чикаради.
Ипщорий металл бугларида киздирилгаи баъзи металлар 
лам мусбат ионлар чикаради.
Электронларнинг термик эмиссиясидан ташцари 
т аш ци э л е к т р м айдон
таъсирида, шунингдек, электронлар ёки ионларнинг зарби таъсирида х;ам. 
юз бериши мумкин; бундай эмиссия 
и к к и л а м ч и э ле к т р о н э м и с с и я
д ей и ­
лади.

---

Металлардан электронларни узиб олиш учун етарли булган таыщи эл ектр 
майдон катталигини хисоблаш учун сирт цатламининг структурасини аник: 
билиш керак булади. Микроскопик гади р-буд урликлар сиртдаги электронга 
т а ъ с и р этувчи кучлар катталигини анча узгартириши мумкин. Такрибий 
хисоблашларга кура, уй темпер атурасида электронни узиб олиш учун си р г
яцинида 108 
в/см
тартибида майдон градиенти хосил цилиш за рур. 
У т к а з- 
гич сирти яцинида бундай катта майдон хосил цилиш учун цилиндрик кон­
денсатор майдони хар ак теридан фойдаланиш мумкин. 149- параграфда айтил- 
ганларга кура, кондеисаторни хосил килган цилиндрлар орасидаги фазода
2 
Q  
Е ~ zrt
майдон кучланганлиги булади, бунда 
Q —
заряд, / —цилиндрларнинг узунлиги, 
е—цилиндрлар орасидаги мухитнинг ди электри к доимийси, 
г
— ички цилиндр, 
уцигача булган масофа. Бундай конденсаториинг сигими:
в1
с = ----
Ж'
2 In ^
бунда 
R x
ва /?2 мос рав ишда таш ки ва ички цилиндрларнинг радиуслари,.
С
=
у _
у
(бунда 
V\
— 
— цилиндрлар орасидаги потенциаллар айирмаси)
муносабатдам фойдаланиб, куйидагини топамиз:
Q_
e( 
-
У,)
1
 
~
91л 
'
2
ln 
Rt
-j-
нинг бу кийматини 
Е
нинг ифодасига куйсак:
/?2
Г1П^
Бу ифодага кура ички цилиндр сиртида, яъни 
г
=
R x
да майдон кучлангав- 
лик куйидагига тенг булади:
V t - V ,
Е
=
Ri
Ri
In
R i
жуда кичик булганда 
Е
foht 
катта булиши мумкин. Таж рибалар 
вакгида 
ички цилиндр сифатида диаметри бир неча микрон булган ингичка сим оли- 
нади; бунда нисбатан унча катта булмаган 
Vx
— 
V2
потенциаллар айирма-
в
сида симнинг сиртида Ю8— гача майдон кучланганлик хосил килиш мум­
кин. Тажрибаларни вакуум да утказиш ва сиртларни кунт билан газсизлан- 
тириш зарур. Акс холда ип билан цилиндр орасида разряд юзага келади. 
Сиртларнинг холати хам ахамиятли булиб уларни жуда силлик килиб ясаш 
зарур. Юз бериши мумкин булган кушимча ходисаларга карамай, барча за- 
рурий эхтиёт чораларни куриш натижасида экспериментал равишда элек­
тронларнинг ташки майдон тасирида узиб чикарилишини аниклаш мумкин 
булди ва электронларнинг бундай чгщиши сиртдаги майдон кучланганлиги 
107 — 108 
в/см
тартибида булганда бошланиши аникланди.

---

*
И к к и л а м ч и э л е к т р о н э м и с с и я
турли моддалар сиртини электрон ёки 
ионлар билан бомбардимон цилганда кузатилади. Электронлар билан бом- 
бардимон цилинганда сирт чицарадиган электронлар цисман цайтган бир­
ламчи электронлардан, цисман жисмдан узиб чицарилган иккиламчи элек- 
тронлард ан иборат булади. Сирт чицарган электронларнинг умумий сони 
унга тушган электронлар сонидан ортиц булиши мумкин. Масалан, алюми- 
«ийда тушаётган электронларнинг энергияси 350 
эв
булганда, сирт чицара- 
диган электронлар сони туш аётган электронлар сонидан 1,75 марта куп б у ­
лади. М ураккаб си ртларда масалан, кум ушга суркалган ва сирти юпца оксид 
ларда билан цопланган цезий цатламида электронларнинг иккиламчи эмис- 
сияси айницса катта булади. Бундай пардаларда иккиламчи электронлар со­
ни бирламчи электронлар сонидан унларча марта ортиц булиши мумкин.
Хозирги вацтда иккиламчи электрон эмиссиядан эл ектровакуум асбоб- 
л а р ичида токларни кучайтиришда фойдаланилади (фотокупайтиргичлар ёки 
К у б е ц к и й т р у б к а л а р и ).
173-§ . Т е р м о э л е к т р о н э м и с с и я н и н г н а з а р и я с и , Чугланган металлар- 
дан электронларнинг чициши электронларнинг иссицлик даракати туфайли 
юз беради. Электрон металлдан чица олиши учун унинг тезлиги етарли д а ­
раж ад а катта булишидан ташцари, мос йуналишга дам эга булиши зарур. 
Шунинг учун тезлигининг металлнинг электронлар учиб чицаётган сиртига 
перпендикуляр ташкил этувчиси муайян цийматга эга булган электронлар 
сонини топамиз. 
О Х
уцни 
металл сиртига тик йуналтирган долда 
X Y Z
T^FpH бурчакли координаталар системаси утказайлик, у долда тезликлари- 
нинг 
v x
ташкил этувчиси маълум 
v Xt v x
+
d v x
интервалда ётувчи, цолган 
иккита ташкил этувчиси эса — оо дан -j-оо гача ихтиёрий цийматларга эга 
■булган.электронлар группасини топишимиз керак булади.
Металлда электронларнинг энергиялари буйича тацсимланиши Ферми 
цонунига буйсунишини 163- п араграф да айтиб утган эдик. Бу цонунга кура 
тезликларининг 
v x , v y , v t
таш кил этувчилари 
v x , v x
+
d v x , 
V y , V y
+
d v
y, 
v z , v z
+
d v 2
интервалларда ётувчи 
d n 0
электрон лар сони цуйидагига тенг 
булади:
1
d n 0 — а
----------------- - 
d v x d v у d v z ,
(1)
i , 
kT
1 +
е
■бунда а — константа, 
E t
= \ 
Ера
— 
E t
|, 
E t
— электронларнинг 
Т
= 0 даги м ак­
симал энергияси, 
Е
ра— потенциал энергия, 
Е к
эса -рр
m
(
v x
- f
v 2
y
- f f ^ ) r a тенг
булган кинетик энергия.
Тезликларининг 
v x
ташкил этувчиси 
О Х
уц буйлаб 
v x , v x
+
d v x
интер­
валда ётувчи, цолган иккита ташкил этувчиси эса ихтиёрий цийматга эга 
булган электронларнинг дажм бирлигидаги 
dnox
сонини топиш учун (1) ф о р ­
муланинг унг цисмини 
Vy
ва 
v 2
буйича — оо д а н + о о гача оралицда интег- 
раллаймиз:
+ 0 0 + С О
1
------------; 
dVy d v z .
(2)
d n 0x
=
a d v x
И