Termodinamika va statistik fizika

=  J jS n .
 
(3.63)
71 
n 
n
3.11.  E n tr o p iy a n in g   o ‘sish   q o n u n i
Biz  oldingi  paragraflarda  bir  qator  makroskopik  kattaliklar -  
ichki  energiya,  bajarilgan  ish,  issiqlik  m iqdorining  m olekular 
talqinini  ko'rib  chiqdik.  S hunday  tushunchalarga  m akroskopik 
k a tta lik   -   en tro p iy a   h a m   kiradi.  E n tro p iy an in g   m o lek u lar 
m a’nosini  ochish  u chun  b erk  sistem ani  qaraymiz.  B unday  siste- 
m ada  m uvozanat  holat  bilan  bir  qatorda  nom uvozanat  holatni 
ham   q arash   m um kin.  N om uvozanat  b erk   sistem ada  jaray o n  
sh u n d a y   o 'tad ik i,  sistem a  uzluksiz  holda  kichik  en tro p iy ali 
holatdan  k a tta   enropiyali  holatga  to‘la  m uvozanat  holat  yuzaga 
kelguncha  o‘tib  boradi.
Shunday qilib,  ag ar  berk  sistem a  qandaydir vaq t m om entida 
nom uvozanat  holatda  bo‘lsa,  u   holda  keyingi  vaq t  m om entidagi 
yangi  holatga  o'tishda  sistem aning  entropiyasi  k a tta   ehtimollik 
bilan  monoton  o'sib  boradi.  Bu  entropiyaning  o‘sish  qonunini 
yoki  term odinam ikaning  ikkinchi  qonuni  deb  ham   yuritiladi. 
Bu  q o n u n   1 8 6 5 -y ild a  K lauzius  tom o n id an   ochilgan,  uning 
statistik  talqini  1870- yillarda  Bolsman  tomonidan  berilgan.
Endi  entropiyaning  o‘sish  qonunini  ko‘rsatu v ch i  m iqdoriy 
ifodani  topamiz.  Buning  uchun  ko‘p  sonli  bo'laklar  to‘plam idan 
ib o rat  b e rk   m akroskopik  sistem ani  qaraylik.  H ar  b ir  bo ‘lak 
(sistemacha)  yetarlicha  k a tta   sondagi  zarralarga  ega  va  kvazi- 
berk sistema  bo‘lib hisoblanadi.  Faraz qilaylik,  m urakkab sistema 
bo'laklari  statistik  m uvozanat  holatga  kelgan  bo'lsin.  U  holda 
h ar bir bo‘lak entropiyasi uchun quyidagi ifodani yozish mumkin: