Теоретическая механика раздел «динамика»

~^того же полюевгвеех'пуиложенных к системе внешних сил. 
. '
к
!
Если главный момент М 0 = 0, то кинетический момент К 0 в процсс- 
ч\ се движения системы остается неизменным по величине и направлению

---

-30-
выборе другого полюса главный момент внешних сил, вообще говоря, не 
равен нулю и соответствующий кинетический момент уже не является по­
стоянным вектором. Однако для изолированной системы (при отсутствии 
внешних сил) закон сохранения выполняется вне зависимости от выбора 
полюса.
Из формулы (2.17) легко получается уравнение, соответствующее 
теореме об изменении момента количества движения одной матери­
альной точки,
^ o = m 0 (F), 
(2.18)
at
где m 0(F) - момент относительно полюса равнодействующей приложен­
ных к точке сил.
Из этого уравнения можно получить некоторые законы Кеплера [1]. 
Доказывается, в частности, что орбиты планет солнечной системы и искус­
ственных спутников Земли являются плоскими кривыми.
9. Р А Б О Т А С И Л Ы . М О Щ Н О С Т Ь .
П О Т Е Н Ц И А Л Ь Н О Е С И Л О В О Е П О Л Е
Элементарной работой
6
А
равнодействующей силы F, приложенной 
к материальной точке 
В.
называется следующее скалярное произведение
8 A - F - с/г, 
(2.19)
где 
dr -
направленное по касательной к траектории бесконечно малое 
приращение радиуса-вектора г (рис. 10), называемое 
элементарным пере­
мещением.
Полная работа А 12,
которую совершает переменная сила F на ко­
нечном участке траектории 
ВХВ2
определяется суммой элементарных 
работ

---