Радиоэлектроника асослари муҳаррир — Қ. Азимов

5.23-расм. Ўзгармас соҳали кучайтиргичнинг умумлашган (а) ва эквивалент (б, в) схемалари.


Агар кучайтирувчи элемент биполяр транзистор бўлса, кучайтиргичнинг эквивалент схемаси 5.23 б-расм кўринишида бўлади. Ундан кучай­тириш коэффнциенти учун қуйидаги муносабат ҳосил бўлади:
(5.27)
Унинг модули
(5.28)
ўзгармас соҳали кучайтиргич частотавий характеристикасининг тенгламасидир.
Резонанс вақтида (5.28) ифоданинг реактив ташкил этувчяси иолга тенг бўлади ва кучайтириш коэффнци­енти ўзининг энг катта қийматига эришади:
(5.29)
Агар системадаги контурларни бир хил (Z₁ = Z₂ = Z) деб олиб, боғланиш параметра деб аталадиган
(5.30)
катталикни киритсак, (5.29) ифода куйидаги содда кўринишга ке­лади:

P₁ P₂Z_p (5.31)
Бу ифодани резо­нанс кучайтиргичнинг (5.26) кучайтириш коэффициента ифодаси билан солиштирсак, улар бир-бнридан коэффиц- иентга фарқ қилишини кўриш мумкин. Бу деган сўз бир хил шароитда ўзгармас соҳали кучайтир­гичнинг кучайтириш коэффициенти резонанс кучайтир­гичнинг кучайтириш коэффициентидан кичик бўлар экан. Контурлар орасидаги ўзаро боғланишнинг критик қийматида, яъни m=1 бўлганда, бу фарқ 2 мартага етади. 5.24-расмда ўзгармас соҳали кучайтиргичнинг кон- турларинииг оптимал боғланиш ҳолидаги частотавий характеристикаси кўрсатилгаи.

5.24- расм. Ўэгармас соҳали кучай­тиргичнинг частотавий характе­ристикаси.


5.8. Кенг соҳали кучайтиргич


Кўп радиоэлектрон қурилмаларда кенг частота спектрига эга бўлган мураккаб шаклдаги сигналлар — импульс сигналларини кучайтириш талаб этилади. Бундай сигналларнинг барча ташкил этувчиларини биртекис кучайтириш учун кучайтиргичнинг ўтказиш соҳаси бир неча герцдан то бир неча мегагерцгача етиши ке­рак. Бундай шартни нагрузкаси частотага боғлиқ бўлмаган кучайтиргичлар бажаради. Улар резисторларда тузилган кучайтиргичлардан иборатдир. Сигнал спектрида юқори частотали ташкил этувчилар ҳам бўлгани учун бу кучайтиргичнинг кучайтирувчи элементи кичик миқдорли эквивалент кириш ва чиқиш сиғимига эга бўлиши керак.
Маълумки, резисторларда тузилган кучайтиргичнинг ўтказиш соҳаси (5.17-расм) қуйи частоталар томонидан ўтиш занжирининг вақт доимийси (τ_н=CR_экв ),юқори частоталарда эса, нагрузка занжирининг вақт доимийси (τ_в= C₀R_экв) билан чегараланган бўлади. Шунга кўра, ўтказиш соҳасини қуйи частоталар томонига қараб кенгайтириш учун ўтиш занжирининг вақт доимийсини ё ажратувчи конденсатор сиғимини, ёки наг­рузка резисторининг қаршилигини катталаштириш ҳисобига орттириш керак. Лекин R_н резистор қаршилигини жуда катта қилиш мумкин эмас. Шунинг учун фақат ажратувчи конденсаторнинг С сиғимини катталаштириш мумкин.
Кучайтиргичнинг частотавий характеристикаси- ни юқори частоталар соҳасига қараб кенгайтириш учун эса, нагрузка занжирининг вақт доимийсини кичрайтириш керак. Бунинг учун ё R_экв ни, ёки С_о сиғимни кичрай­тириш лозим. Лекин R_экв қаршиликнинг кичрайиши кучайтириш коэффициентининг кичрайишига олиб келадики, бу мақсадга мувофиқ эмас. С₀ сигимни чскснз кичрайтириш хам мумкин эмас, чункн С_м монтаж сиғими, С_кнр2 кейинги каскаднинг кириш сигими ва бошқалардан қутулиш мумкин эмас.
Демак, кучайтиргич схемасидаги элементларни ўзгартиш ҳисобига етарлича кенг ўтказиш со.ҳасига эришиш мумкин эмас.
Кучайтиргич ўтказиш сохасини кенгайтиришнинг икки хил усули мавжуд: кўп каскадли кучайтиргич ясаш ва кучайтиргичнинг схемасига махсус занжир улаш. Бу занжирлар коррекция занжирлари деб аталади.
Кучайтиргичнинг частотавий (ёки фазавий) характеристикасини қуйи частоталар соҳасида ўзгартирадиган занжир қуйи частотавий коррекция занжири деб, юксри частоталар соҳасида ўзгартадиган занжир эса, юқори частотавий коррекция занжири деб аталади. Корреакция занжирига эга бўлган ва снгналларнинг кенг частота спектрини кучайтираоладиган кучайтиргич коррекцияланган ёки кенг соҳали кучайтиргич деб ата­лади.
Умумий ҳолда коррекция занжирлари хилма-хил бўлиб, етарлича мураккаб тузилишга эга. Шулардан биз энг содда параллель коррекция занжири билан танишамиз.