С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

е п
= 
у 1 п
(5 11)
п 
п 
г  
Ov г 
'
'
26 s

---

билан ифодаланади. Бу ерда,х„ — чукур марказдаги элект- 
ронда фотонни тутилиш кесими, 
1!к
намунага тушаётган 
фотон интенсивлиги (вак^ бирлигида, юза бирлигига ту- 
шаётган квантлар сони). Фотон энергияси 
E>hco>E-Ev 
булган ёруглик билан намуна ёритилганда ковакни 
Ег
сатх­
дан валент зонага (ёки электронни валент зонадан 
Ег
са- 
т^га) чик,ариш жараёни кузатилади, яъни ковакнинг фо- 
тоионланиш жараёни содир булади. Бу жараёнда сатхда- 
ги электрон концентрацияси ортади ва у
g=-e°p(Nr-nr)=xp(N - nr)I0v
5.12)
ифода билан аникданади. 
хр —
ковакда фотоннинг тути­
лиш кесими. Демак, монохроматик ёруглик билан ёри- 
тилган 
р-п
утишга тескари кучланиш куйилганда сатхда- 
ги электрон концешрациясининг вак,т буйича узгариши 
унг томонида (5.11) ва (5.12) хддларни х,исобга олган (5.9) 
тенглама орк.али ифодаланади. Тескари кучланиш куй ил- 
ган 
р-п
утиш ёритилмаган ( / = 0) да ва стационар хрлат
— = 0 да сатхдаги электрон концентрацияси 
п
хдм (5.10)
dt
ифода билан аникданади. 
Р-п
утиш Х ЗС нинг 
x
к, и с 
мида утказувчан зонадаги электроннинг стационар кон­
центрацияси 
п<п1
булади. 
x>wp
кис мида эса ковакнинг 
валент зонадаги стационар концентрацияси 
Р < Р [
була­
ди, шунинг учун Х ЗС нинг 
w < х < wn
к,исмида (5.10) ни 
тахминан
куринишда ифодалаш мумкин. Тескари кучланишнинг 
катта к,иймати 
V
> К/с да (5 13) ифода хдмма к,исмида урин­
ли булади. (5.10) да 
уппг
ва 
у
д ^адларни ташлаб юбориш- 
лик электронни утказувчан зонадан, ковакни валент зо­
надан 
Ег
сат^га тутилишини инобатга олмасликни англа- 
тади. (5.13) ифодани
е п - е
(N - п )
П ГС рх г г
262

---

куринишда ифодалаймиз. 
Бундан куринадики, стацио­
нар хдлатда электроннинг 
Ег
сатадан 
утказувчан зонага 
термик чик^ариш тезлиги 
(еп ■
 пгс
) электронни валент зо- 
надан термик чикариш тезлиги 
ep(N - nr)
га 
тенг 
булади. 
Чукур 
Er
сатх, учун 
е>е
тенгсизлик уринли 
булсин. 
Бу 
тенгсизлик, юкррида курганимиздек, одатда так,икданган 
зона ярмининг юк,ори к,исмида жойлашган 
сатвдар учун 
бажарилади (качонки 
уп
ва 
у
лар жуда катта фар к, к,илма- 
салар). Бу сатвдар учун (5. f3) дан 
nrc« N r
булии лигини 
курамиз. Яъни 
x< w n
со^ада Ч С деярли 
буш булади. 
Р-п 
утишнинг х>
wn
совдсида сатх, электронлар 
билан бата- 
мом тулатилган. 
ер» е п
тенгсизлик одатда 
так^нуганган зона 
кенглиги ярмининг куйи к,исмида жойлашган 
сатвдар учун 
бажарилади. Бу \олда 
р-п
утишнинг 
x>wp
сохасида (5.13) 
дан 
nrc-Nr
булишини, яъни бу совдда чукур сатх электрон 
билан деярли (батамом) тулатилган, 
x
совддаги сатх, 
эса буш булишини курамиз. Энди ностационар жараёнда 
Х.ЗС даги чукур сатхдаги электрон концентрациясининг 
вакпг буйича узгаришини курайлик. Маълумки, 
р-п
утиш­
нинг 
>уЗСда кучли электр майдони мавжудлиги туфайли 
бу сохдла электроннинг утказувчан зонадаги, ковакнинг 
валент зонадаги стационар концентрациялари Ч С даги 
электроннинг стационар концентрациясига нисбатан тез 
Карор топади- Бу утказувчан зонадаги электронни вдмда 
валент зонадаги кавакни Х,ЗС даги кучли электр майдон 
томонидан ташкдри совдга тез чикдриб 
ю бориш
билан 
тушунтирилади. Шунинг учун Х,ЗС да электрон 
концен­
трациясини