Nazariy fizika kursi

dc
w
т - * Г = ЦГ'* е"а"*'
(8.88)
ko‘rinishda yozish mumkin. Ajraluvchi o ‘ zgaruvchilardan tashkil 
topgan bu tenglamalami integrallash natijasida ushbu
cn{ 1
>
f
+ Const
(8.89)
n J
yechimga 
ega 
bo‘ linadi. 
Yuqoridagi 
hisoblashlarga 
o ‘xshash 
hisoblashlami 
davom 
ettirilsa, 
keyingi 
yaqinlashishlardagi 
koeffitsiyentlarlami ham aniqlash mumkin.
Hisoblashlar natijasida (8.89) formula orqali olingan jt,„(1>(0| kattalik
birinchi yaqinlashishda />0 vaqt momentida sistemani 
m
holatda 
topish ehtimolligini aniqlab beradi, agarda boshlanish 
t =
0 vaqt 
momentida sistema 
к
holatda joylashgan b o‘ Isa.
Masalan, hisoblashlar natijasida ikkinchi tartibdagi yaqinlashishda 
izlanayotgan 
c j 1'
koeffitsiyenti uchun yechim quyidagi ko‘ rinishda 
bo‘ ladi:
c„,(2) ( 0 = “
Z J ^
' “w4 (1) 
{ t ) dt
(8.90)
™ 
к
(8.89) va (8.90) integrallarda chegaralami tanlanishi, qo‘ yilgan konkret 
masala shartlariga bog‘ liqdir. Masalan, g ‘ alayonlanish muayyan chekli 
vaqt oralig‘ idagina ta’ sir qilishi mumkin. G ‘ alayonlanish ta’ sir qilishdan 
oldin sistema diskret spektming 
к
holatda joylashgan bo‘ lsin. Keyingi 
vaqt momentida sistemaning holati
(л % 0 = Е сь Ж
0 ) 
к
funksiya orqali ifodalanib, birinchi yaqinlashishdagi koeffitsiyentlaming 
ko‘rinishi quyidagicha bo‘ ladi:
255

---

(8.91) dagi integral chegaralari shunday tanlab olinganki, bunda 
da hamma 
koeffitsiyentlar nolga aylanadi.