Umumiy fizika kursi (ii-tom)

А
ва 
В
нуцталар электродларнинг вазиятига: 
АЬВ
цисм занжирнинг ташци цисмига ва 
ВсА
цисм занжирнинг 
ички цисмига мос келади. Электролит ичида ток 
Vi
потен-
107- раем. 
Гальваник эле­
мент билан ташци царши­
ликдан иборат занжирдаги 
потенциал тушишлар ва сак- 
рашларнинг тасвири.

---

диалдан 
Vi
потенциалгача оцади. Занжирнинг ички цисмида 
потенциал тушиши Ом цонунига кура:
У
2
- К, =
/R {:,
(2)
бунда 
R0
— занжир ички цисмининг царшилиги. Фикран 
АЬВсА
берк занжирни айланиб, V, потенциалли бошлангич 
А
элек­
тродга цайтиб келайлик: контурни айланишдаги потенциал 
тушишлари йигиндиси потенциал кутарилишлари йигиндисига 
тенг булиши керак.
Потенциаллар сакрашларини е билан белгилаймиз:
V, - И = в,: v ; - v
2
= s 2.
Занжирни айланиш йуналишида сакрашлар потенциални ошир- 
са, бу сакрашларни мусбат деб, шу йуналишда потенциални 
пасайтирса, манфий деб дисоблашга келишиб оламиз. Контур­
ни айланишда потенциал тушишлари йигиндисининг кутари­
лишлари йигиндисига тенглик шарти цуйидагича ёзилади:
IR
4~ 
IR0
= Sj -j—
е2. 
(3)
Занжирни айланганда ^осил буладиган потенциал сакраш- 
ларнинг алгебраик йигиндиси
б — 
е 1
+
62
>
занжирга уланган 
элект р юритувчи куч
дейилади; биз кура- 
ётган 
^олда сакрашлар йигиндиси элементнинг 
э.ю.к. ни 
ифодалайди. 
ё
э. ю. к. ни киритиш билан (3) тенгликни цуйи- 
.даги куринишда ёзиш мумкин:
IR
+
/R 0 — fe .
(За)
Бу тенглик 
берк занж ир учун Ом цонунидан иборатдир.
Уни цуйидаги цуринишда ёзамиз:
1
=
Й Т Т п '
(4)
бундан берк занжирдаги / ток кучи 
$
э.ю.к. 
га тугри 
про-
лорционал ва занжирнинг /?-)-/?„ тула царшилигига тескари
лропорционал эканлиги келиб чицади.
IR = V,
— 
V2
эканлигини назарга олсак, (За) тенгликдан:
V i -
Vt = S - I R o ,
(5)
яъни 
элемент
клем м аларидаги
V, — V
2
по т ен ц и а лла р
айирмаси элем ент нинг э.ю.к. дан занж ирнинг ички цис­
мида пот енциал т уш иш ини айрилганига тенг.
Занжирнинг 
ички цисмида потенциал тушиши цанча катта булса, элемент 
клеммаларидаги потенциаллар айирмаси унинг 
э.ю.к. 
дан 
шунча купроц фарц цилади.

---

Очиц (туташтирилмаган) элемент учун / = 0 ва, демак, 
занжирнинг ички цисмида потенциаллар тушиши ^ам нолга 
тенгдир; бу *олда (5) ифодадан £ = V, — 
V2,
яъни 
% э.ю.к.
очиц элемент клем м аларидаги п о т енц иа лла р айирмасига
тенг.
Ташки царшилик билан туташтирилган элемент клеммала­
ридаги потенциаллар айирмаси замма вацт элементнинг э.ю.к. 
дан кичик булади.
Элементдан утувчи / ток бирор ташци потенциаллар айир­
маси манбаи билан компенсацияланган золда зам элемент 
клеммаларидаги потенциаллар айирмаси элементнинг 
%
э.ю.к. 
га тенгдир (компенсация усули билан э.ю.к. ни аницлашга 
царанг; 167- §).
156- параграфда биз стационар ток булганда ток чизицлари 
берк булишини курсатдик. Бундан, уз кучишлари билан ток 
зосил цилаётган зарядлар берк чизицлар буйлаб заракатлани- 
ши келиб чицади. Шундай цилиб, гальваник элемент занжи- 
рида зарядлар (бу зарядларни шартли равишда мусбат деб 
олинади) фацат потенциал тушишлари со^аларидагина, яъни 
занжирнинг 
АЬВ
ташци цисми ва 
ВсА
ички цисмидагина эмас, 
балки потенциал сакрашлари со^асида зам заракатланади. 
АЬВ
ва 
ВсА
цисмларда зарядлар 
пот енциалнинг усиш йуна-
лиш ларида,
яъни электростатик кучларнинг таъсир йуналишига 
царши даракат цилади. Равшанки, бу даракат электростатик 
кучлар таъсирида эмас, балки табиати бошцача булган кучлар 
таъсирида руй беради. Бу кучларни 
ташци куч ла р
дейилади. 
Гальваник элементда ташци кучлар электрод материалининг 
электролитларда эриши натижасида буладиган химиявий про- 
цесслар зисобига пайдо булади. Электр юритувчи куч тушун­
часини занжирнинг исталган жойида ташци кучлар таъсир 
цилаётган зол учун умумлаштирайлик. Ток зичлиги учун Ом 
цонуни цуйидаги куринишда булади:
i = о Е.
Бу ифодани топишда биз токни зосил цилаётган зарядларга 
электр кучлар таъсир цилади деб фараз цилган эдик. Умумий 
Золда зарядларга электр кучлар зам, табиати бошцача булган 
ташци куч деб аталувчи кучлар зам таъсир этиши мумкин. 
Зарядга таъсир этувчи ташци кучларни f
0
билан ифодалаймиз.
У золда 161- параграфдаги (4) ифодада заряднинг VV тез- 
ланишини цуйидаги куринишда ёзиш керак:
Yy _-)- f
0
___________ g (Е + fp/e)
m
m
 
m
f
0je
ни E
0
билан белгилаб, уни ташци кучларнинг кучланган­
лиги деб атаймиз. У долда зарядникг W тезланиши Е электр

---

майдон кучланганлиги ва Е
0
ташци кучлар кучланганлиги йи­
гиндиси билан аницланади:
w _
е
(Е + Е0) 
m
Энди 161- параграфдаги мулодазаларни такрорлаб Ом цо­
нуни ифодасини келтириб чицарамиз; бу долда у цуйидаги ку­
ринишда булади:
i = о(Е + Е„). 
(
6
)
Бу ифодада ташци кучларнинг зарядларни даракатлантириш- 
даги роли куриниб турибди. Равшанки, ташци кучлар булма­
ган жойларда Е
0
= 0 булади ва Ом цонунининг куриниши ав- 
валгидек булади.
Ток найини, яъни ток чизицлари билан чегараланган фазо­
ни курайлик (курилаётган утказгичнинг даммаси дам ток найи 
булиши мумкин). Найнинг AS кесимидан утувчи ток кучи дои­
мий булиб, уни цуйидаги куринишда ёзиш мумкин:
/ = *„ AS = о (£„ + £„„) AS.
AS кесим ток чизицларига перпендикуляр жойлашган деб фа­
раз цилайлик. У долда шу кесимга утказилган п нормалнинг 
йуналиши 
1
ток чизиги йуналиши билан мос тушади ва биз 
цуйидагини ^осил циламиз:
I - o ( E t + E0l)
AS
ёки