Umumiy fizika kursi (ii-tom)

f = p . № \
 
<•*>
Шарчанинг Р,„ магнит моментини Р магнитланиш вектори 
билан боглаш мумкин. Шарчанинг зажмида Н
0
магнитловчи 
майдонни тацрибан доимий деб дисоблаш мумкин. Бунда Р 
магнитланиш вектори зам доимий ва дажм бирлигининг маг­
нит моментига тенг булади (буни шарча ва эллипсоид учун 
исботлаш мумкин). Демак,
р т = 4 * г 3 р '
 
( 15)
бу ерда 
г
— шарчанинг радиуси. Парамагнит шарча учун 
Рт
магнит момент майдон буйлаб, диамагнит шарча учун эса май­
донга тескари йуналган булади. Шу сабабли парамагнит шар­
ча майдон кучлироц булган созага цараб тортилади, диамаг­
нит шарча эса майдон заифроц булган созага цараб итарилади.
(15) формулани (14) формулага цуйсак ва Р магнитланиш 
векторини шарчадаги магнит майдоннинг Н кучланганлиги 
[(
1 2
) формула] орцали ифодаласак, цуйидагини топамиз:
( ,6>
Тегишли ^исоблашлар шарча учун
H =
r h H»
эканлигини курсатади.
Барча ли 'магнит замда парамагнит жисмлар учун ц нинг ций­
мати бирдан деярли фарц цилмаганлиги сабабли етарли даража­
да аницли. билан 
Н
=
Н0
булади, шунинг учун (16) формула 
урнига цуйидаги формулани ёзиш мумкин:
( 1 7 )
(17) формула шарчага таъсир цилувчи кучнинг катталиги бу­
йича х ни аницлашга имкон беради.
х магнитланиш коэффициенти ва 
магнит сингдирувчанлик- 
ни аницлаш учун шарча урнига чузилган айланиш эллипсоиди 
З а м
ишлатилади. Эллипсоиднинг магнит моменти зам назарий 
йул билан зисобланиши мумкин. Бундай эллипсоидга ташци 
бир жинсли магнит майдонда 
М
кучлар моменти таъсир ци­
лади, бу момент эллипсоидни майдон кучланганлик чизицлари 
буйлаб буришга интилади.

---

Бир катор парамагнит ва диамагнит моддалар учун магнит 
сингдирувчанликнинг цийматлари XVI жадвалда берилган.
X V I ж а д в а л
Магнит сингдирувчанлик цийматлари
(газлар атмосфера босимида олинган)
П арамагнит моддалар
Диамагнит моддалар
М о д д а
(ц—
1
). ю«
М о д д а
(1 — (А)- 10»
Азот 
. . . .
0,013
Водород • . .
0,063
Кислород . .
1,9
8,8
Алю миний
23
Тош ту з . . .
12,6
Платина . . .
360
В и с м ут . . .
176
203-