Umumiy fizika kursi (ii-tom)

Н' 
майдоннинг умумий формуласини бериш мумкин эмас. Хар бир 
конкрет золда 
Н' 
ни зисоблаш учун замма молекуляр ток­
ларни назарга олиш керак булади.
Ихтиёрий бир магнетикни (яъни бир жинсли булмаган маг- 
нетикни ёки бир жинсли магнетикларнинг алозида парчалари- 
ни) царайлик.
Бундай музитнинг зар бир берилган нуцтасида х магнитла­
ниш коэффициенти ва шу билан бирга, |л магнит сингдирув- 
чанлик [(10) формула] уз цийматларига эга булади. Хозирча 
В векторни улчаш усули устида тухталиб утирмасдан, бу век­
тор бизга маълум деб оламиз.
Янги Н вектор киритайлик, бу вектор майдоннинг зар бир 
нуцтасида
Н 
= 1 В 
(11)
тенглик билан ифодаланади, бу ерда 
— музитнинг уша нуц­
тадаги магнит сингдирувчанлиги. Н векторни 
м агнит м айдон­
нинг к уч ла н га н л и к вектори
деб атаймиз.
Агар магнетик бир жинсли булиб, майдон нолдан фарцли 
булган фазони бутунлай эгаллаган булса, у золда Н вектор- 
нинг таърифини берувчи (11) формула билан бир цаторда (9а) 
формула зам уринли булади.
Бу формулаларни бир-бири билан таццослашдан 
майдон н о л ­
дан ф арцли булган фазони б ут унлай эга лла га н бир ж инсли
магнет икда магнит майдоннинг
Н 
куч ла н га н ли ги аввалдан
берилган (магнит ловчи) т оклар %осил цилган
Н
0
куч ла н -
га н ли кка тенг булади,
деган хулоса чицади.

---

И хт иёрий магнет икда магнит м айдоннинг
Н 
куч ла н га н ­
л и ги
Н
0
векторга тенг булм аслиги х;ам м ум кин
(203- пара­
графга каранг).
Ферромагнит булмаган ихтиёрий жисм учун Р магнитла­
ниш вектори 
магнит майдоннинг
Н 
куч ла нга нли гига про­
порционал б ула д и
, деб дисоблаш мумкин
:1
бу ерда -/. — текширилаётган нуктадаги магнитланиш коэф­
фициента.
(
1 0
), (
1 1
) ва (
1 2
) формулалардан
тенглик келиб чикади. Хусусий долда майдон нолдан фаркли 
булган фазони бутунлай эгаллаган бир жинсли магнетик учун 
Н = Н
0
булади ва (11), (12), (13) формулалар мос равишда 
(9а), (
8
) ва (7) формулаларга айланади.
200- параграфда айтилганига биноан В вектор магнетиклар 
бор булганда токларнинг узаро таъсир кучларини ифодалай­
ди; бу богланиш токлар орасидаги узаро таъсир кучларининг 
узгаришига караб магнит сингдирувчанликни аниклашга имкон 
беради. Бирок, ц бирдан жуда кам фарк килгани сабабли ток­
лар орасидаги таъсир кучи жуда кам узгаради, шу сабабли бу 
усулдан амалда фойдаланиш мумкин эмас. Шунинг учун 
jj
. 
н и
муайян шаклга эга булган магнетик парчасининг магнит мо­
менти оркали билвосита топилади.
Текширилаётган моддадан ясалган кичкина шарча 
Н п
куч­
ланганлигининг киймати ва 
АНй'Ах
градиента маълум булган 
кучли ва бир жинслимас магнит майдонга киритилади. Майдон 
таъсирида шарча магнитланади. Агар шарчанинг магнит мо­
мента Р т булса, у долда майдонда шарчага худди токли кон-
1 Р магнитланиш векторини (электростати кадагц каби) магнит майдон­
нинг натижавий кучланганлиги векторига, яъни В индукция вектори га про­
порционал деб олган тугрирок булар эди. Би рок тарихий сабаб ларга кура 
одатд а (12) тенгликдан фойдаланилади.
Аксини олганда, бу иккита нуктаи назар ора сида принципиал ф а р к йук, 
чунки Н билан В (11) формулага биноан бир-бирларига пропорционал век- 
торлардир. Э лектростати кад аги мос формулаларнинг куринишидан бундай 
тарихий четланиш ф акат шунга олиб келадики, бунда е ва 
jj
. катталиклар 
бир-бирлар ига ухшаш булмасдан [агар (11) урнига Н = [
а
В ёзганимизда улар
Ухшаш буларди], е ва - кчтталиклар ухшаш булади; 
%е
ва 
бир-б ири­
га ^хш аш булмасдан [агар (12) урнига Р = %В ёзганимизда улар ухшаш б у ­
лар эди] 
х е
ва 
v-mjp
катталиклар ухш аш булади (207- парагр афга каранг).
Р = * Н ,
(
12
)
В = [J-H = Н + 4т:Р
(13)

---

турга таъсир цилгани каби (197- §, 2- пунктига царанг), май­
дон градиентига пропорционал булган куч таъсир цилади: