Umumiy fizika kursi (ii-tom)

§. Ферромагнетизм. 200- параграфда парамагнит модда­
ларнинг баъзилари жуда катта кушимча 
Н '
майдон досил ки­
лиш хусусиятига эга эканлигини, демак, уларнинг ц магнит 
сингдирувчанлиги катта эканлигини 
таъкидлаб утган эдик;. 
бундай моддалар 
ферромагнит моддалар
деб аталади. Темир,. 
никель, кобальт, гадолиний ва уларнинг цотишмалари (маса­
лан, Fe — Ni, шунингдек, Fe — Ni — А1 ва шу кабилар) ва фер­
ромагнит булмаган моддаларнинг баъзи цотишмалари, чунон- 
чи, 61,5% Си, 23,5% Мп ва 15% А1 дан иборат цотишма, 
марганец — висмут, хром — теллур котишмалари ва боищалар 
форромагнит моддалар каторига киради.
Ферромагнит моддаларнинг жуда катта ц га эга б^лишдан 
ташцари яма куйидаги узига хос хусусиятлари бор: 
1
) фер­
ромагнит моддалар магнитловчи майдон таъсири тухтагандан 
кейин дам магнитланганлигича колади; 
2
) уларнинг магнит 
сингдирувчанлиги (х (шунингдек, магнитланиш коэффициен- 
ти 
у
.)
доимий булмасдан магнитловчи майдоннинг Н„ кучлан­
ганлигига богли^ булади.
Кристалл ферромагнетиклар, масалан темир монокристал- 
лари магнит хоссаларининг анизогропиясини ошкор киладилар: 
кристалл бир йуналишда осонрок, бошка йуналишларда кийин- 
рок магнитланади. Майда кристалл структурали уша модда 
магнит жидатдан изотропдир.
Темирнинг магнитланиши билан ташки майдон кучланган­
лиги орадидаги богланишни биринчи булиб Москва университе- 
тининг профессори А. Г. Столетов муфассал урганди. У 1872 
йилда „Юмшок темирнинг магнитланиш функциясини текши- 
риш“ номли илмий ишини нашр эттирди. Столетовнинг экспе- 
риментал усули индукция додисасига асосланган эди (
2 2 1
- § 
га каранг). Бу ерда биз цаттик ферромагнетик жисмлардаги

---

магнит индукция векторини улчашнинг бошцача усулини ку­
риб чицамиз. Тороид шаклидаги соленоид ичига биз текшир- 
моцчи булган магнетикдан ясалган узак киритилган булсин.
Узакнинг ичидаги тула магнит майдон В индукция вектори 
билан аницланади. Бу вектор соленоиддан оцаётган ток зосил 
цилган магнит майдоннинг Н
0
кучланганлиги билан молекуляр 
токлар зосил цилган майдоннинг Н' кучланганлиги йигиндиси- 
дан иборат:
В = Но + н \
Соленоиднинг узагини кесиб унда торгина 
кундаланг тирциш зосил цилайлик (218- 
расм). Бу тирциш ц = 1 булган музит билан 
тулгани (одатда у заво билан тулган бу­
лади, завонинг эса парамагнетизмини з и ­
собга олмаймиз) сабабли унда индукция 
вектори магнит майдоннинг кучланганлик 
векторига тенг булади.
Тирцишга алоцадор булган катталик- 
ларни „Т“ индекси билан характерлаймиз, 
у золда тирцишда цуйидаги тенглик уринли 
булади:
ВХ = НТ. 
(
1
)
Узакнинг ичида В индукция вектори тороиднинг уцига парал­
лел булади; агар тороиддаги тирциш тор булса, у индукцияни 
сезиларли даражада узгартирмаслигини биз кейинроц (207- па­
раграфга царанг) курамиз; демак, тирциш созасидаги индук­
ция узак ичидаги индукцияга тенг
Вт = В,
бундан (
1
) муносабатга биноан,
Нт = В = Н
0
+ Н',
яъни тирциш ичидаги Нт кучланганлик узак ичидаги индук­
цияга тенг, бошцача айтганда, тирциш ичидаги кучланганлик 
соленоиддан оцаётган ток ва узакдаги молекуляр токлар з о ­
сил цилаётган кучланганликларнинг Н
0
Н' йигиндисига тенг.
Шундай цилиб, узак магнитланиши туфайли тирцишдаги 
майдоннинг кучланганлигини орттирар экан. Тирцишдаги 
И т
кучланганликни улчаш билан (масалан, бу майдоннинг токли 
контурга таъсирига цараб) биз узакдаги 
В
индукциянинг ций­
матини улчаган буламиз.
Ферромагнит моддалар учун зам, парамагнит ва диамагнит 
моддалар каби В индукция вектори Н майдон кучланганлиги
218- раем. Тиркишда- 
ги 
магнит майдоннинг